Сеи-Венаиа

Рассматривая призматический стержень, к концам которого приложены одинаковые по величине и противоположные по направлению статические крутящие моменты, Б. Сен-Венаи полагал, что кручение стержня складывается из двух связанных друг с другом движений а) кручения по Кулону (5,42) и б) продольных смещений, одинаковых для всех сечений стержня. В от- [c.155]

Сеи-Венаи дал метод решения задачи об изгибе цилиндрической консольной балки, нагруженной силой на конце II, 2]. Решения этой задачи были получены для балок с круглым, эллиптическим, прямоугольным и другими поперечными сечениями. Эти результаты свидетельствуют о том, что в балке вследствие нагрузки возникает как изгиб, так и кручение. Соответственно удобно определить центр сдвига поперечного сечения как точку, приложение силы к которой не вызывает кручения, что реализует [c.183]

Правда, в природе сосредоточенных сил не бывает. Все реальные силы — это силы, распределенные по некоторой пло Ца-ли или объему. Например, давление колеса на рельс практически передается через небольп1ую площадку, получающуюся в результате деформации рельса и колеса (рис. 5.,3). Однако для определения внутренних сил, возникающих в рельсе н колосе на некотором расстоянии от площади передачи давления, можно (на основании сформулированного выше принципа Сен-Венаиа) распределенную нагрузку заменить сосредоточенной равнодействующей силой, что упростит расчет. [c.11]

Даже такое поверхностное перечисление всех важнейших работ по теории упругости потребовало бы многих страниц. Отсылая читателя, желающего ознакомиться с историей развития теории упругости, к увлекательной книге [551, здесь назовем еще лишь некоторых зарубежных иотечестЕеииых выдающихся ученых, труды которых имели определяющее значение в становлеиии теории упругости. Это прежде всего Сен-Венаи, Кирхгоф, Ллв, Фойгт, Герц, Мичелл, G. П. ТГимошенко, И. Г. Бубнов, Б. Г. Галеркин, П. Ф. Папкович, Г. В. Колосов, [c.6]

В предыдущих главах были рассмотрены статические ус-"яовия (условия равновесия) внутри и на поверхности тела (уравнения (1.16), (1.18)), геометрические уравнения, устанавливающие связь между деформациями и перемещениями (уравнения Коши (1.19)) и между деформациями (условия неразрывности Сен-Венаиа (1.29)), и, наконец, физические уравнения, устанавливающие связь между напряжениями и деформациями в точке тела (обобщенный закон Гука, уравнения (2.8) и (2.10)). Составим сводку основных уравнений теории упругости. [c.51]

Сеп-Венаиом был предло кеп так называемый полуобрат-пый метод (1853 г.), суть которого состоит в том, что при решении задачи теории упругости задаются частью компонент перемещений и частью компонент напряжений, а недостающие компоненты определяются из уравнений теории упругости так, чтобы удовлетворялись все уравнения теории упругости и граничные условия. Этим методом Сеп-Венан решил задачи о кручении бруса некруглого сечения и об изгибе бруса. [c.58]

В качестве примера применения полуобратного метода Сея-Венаиа рассмотрим решение задачи о кручении бруса постоянного сечения произвольной формы. [c.58]

Принцип Сен-Венаиа имеет большое значение в решении многих задач прикладной теории упругости. Он позволяет [c.63]

Выражение (5.40) является точным решением задачи, если усилия, действующие на основание клина, будут распределены в соответствии с формулой (5.40). В противном случае, основываясь па принципе Сен-Венаиа, можно утверждать, что по такому закону будут распределяться напряжения Ог вдали от основания клина. [c.104]

Треска — Сен-Венаиа 207 Хубера — Мизеса 298, 299 разрушения 294 [c.510]

Сен-Венаиа гипотеза пластичности I (2-я) [c.259]

I) Точить по диаметру D под запрессовку венаа 2) фрезеровать шпоночный паз 3) напрессовывать вепец 4) сверлить отверстия под резьбу 5) нарезать резьбу 6) установить винты 7) нарезать зубья 8) зачистить заусенцы [c.6]

Теория прочности материалов, понимаемая в обычном смысле, устанавливает предельные поверхности и разрушения в пространстве напряжений [1—5]. Сюда относятся, например, условия пластичности Сен-Венаиа, Губера-Мизеса-Генки и их обобщения, условие постоянства максимального растягивающего напряжения (Первая теория прочности) и другие условия разрушения. [c.3]

На боковой поверхности в задаче Сеы-Венаиа это выражение по условию (4.5.3) обращается в нуль. Напряжение Oz задано его выражением (4.i.l) и поэтому не варьируется в объеме и на торцах, следовательно, 6 Tz = 0 значения проекций и, v вектора перемещения, определяемые формулами (2.2.9), не зависят от выбора функции F, и поэтому би = О, 6v = 0. Имеем [c.438]

Рассмотрим приближенный способ определения функции депланааии Сен-Венаиа тонкостенного замкнутого сечения, изображенного иа рис. 6.8. Используя уравнения (iii) и (iv) задачи 4 и уравнения (i) и (ii) задачи 7. докажите, что справедливо равенство [c.179]

При выполнении чертежа блока звездочек следует помещать одну, таблицу с указанием всех необходимых данных для каждого венаа звездочек. Венцы обозначают прописными буквами русского алфавита. В неиспользованных графах таблицы ставят прочерки. [c.233]

В приведенный Сеи-Венаиом список не были включены миогочисленные повторения экспериментов, проведенных Дюло, чтобы выяснить количествеииые вариации в своих экспериментальных данных. [c.274]

ПОЗДНЕЙШИЕ РАБОТЫ СЕИ-ВЕНАИА [c.291]

Расчет напряжений в корпусах от кручения моментом М р и действия осевой силы Рос производится на основании положения Сен-Венаиа о возможности замены системы конкретных сил системой равномерно распределенных нагрузок при достаточном удалении от зоны действия сил. Поэтому напряжения в корпусе инструмента рассчитываются на участках, удаленных от зоны резания (контактной зоны). Для расчета касательных напряжений Хх и Ту) используются программы к машинам Минск-22 и Минск-32 . [c.27]

V В области математической теории пластичности к наиболее анним (семидесятые годы прошлого столетия, работы Треска и Сен-Венаиа) относится первая теория так называемой динамической школы пластичности, рассматривавшая задачу пластичности, как задачу механики сплошных сред и ограничивавшаяся случаем плоской деформации. Система основных уравнений этой теории состоит из пяти дифференциальных уравнений в частных производных с пятью неизвестными функциями (тремя составляющими напряженного состояния материального элемента пластически деформируемого тела и двумя проекциями на координатные оси вектора скорости) от трех независимых аргументов (двух координат материального элемента и времени). Такими уравнениями являются два основных уравнения динамики сплошных сред и три дополнительных уравнения, вытекающих из принятых в данной теории допущений — условия постоянства объема деформируемого элемента, условия совпадения плоскости наибольшей скорости скольжения с плоскостью наибольшего скалывающего напряжения и условия постоянства величины наибольшего скалывающего напряжения по всему объему деформируемого тела. [c.17]

ПЕРЕЧЕНЬ ТРУДОВ Б. СЕН-ВЕНАИА [c.502]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...