Жидкость недогретая

При движении потока в обогреваемых каналах на участке, где жидкость недогрета до температуры насыщения но температура [c.35]

Рассмотрим сначала изменение потерь на трение в зависимости ют расхода. Будем предполагать, что в отдельную трубу поступает жидкость, недогретая до температуры насыщения с энтальпией Jbx-Труба равномерно обогревается при средней плотности теплового потока q. Тогда потери давления на трение составят [c.70]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ КИПЕНИИ ЖИДКОСТИ, НЕДОГРЕТОЙ ДО ТЕМПЕРАТУРЫ НАСЫЩЕНИЯ [c.254]

При поверхностном кипении, когда основная масса жидкости недогрета до температуры насыщения, в пристенный двухфазный слой непрерывно подсасывается переохлажденная жидкость ( ж[c.278]

Кризис теплообмена первого рода может возникать как при кипении жидкости, недогретой до температуры насыщения, так и при положительных значениях относительной энтальпии потока, включая его дисперсно-кольцевую структуру. В последнем случае, пока в пристенной пленке сохраняются условия для протекания процесса пузырькового кипения, можно ожидать возникновения кризиса теплообмена первого рода. Количественной характеристикой этого рода кризиса является максимальная плотность теплового потока ( кр1, который м ожно отвести от теплоотдающей поверхности в режиме пузырькового кипения, обеспечивающем высокую интенсивность теплообмена. [c.283]

Действительно, уже отмечалось (см. гл. 9), что при кипении жидкости, недогретой до температуры насыш,ения, паровая фаза может длительное время существовать, не конденсируясь полностью в переохлажденном ядре потока. Измерения полей температуры воды в трубах с неравномерным по периметру обогревом [58] показали, что температура воды у образующей трубы с минимальным тепловыделением всегда меньше температуры около образующей с максимальным тепловыделением. Это значит, что в области минимального тепловыделения А нед больше и, следовательно, кризис теплообмена в этом месте должен наступать при больших значениях q. В зоне повышенного тепловыделения истинное паросодержа-ние -в пристенном двухфазном слое больше, поэтому кризис теп-лообмена здесь возникает при меньших плотностях теплового потока. С уменьшением недогрева состояние потока у обеих образующих трубы выравнивается, вследствие чего ослабляется влияние степени неравномерности тепловыделения по периметру трубы. [c.306]

В большинстве случаев в парогенераторы подается либо жидкость, недогретая до температуры насыщения, либо парожидкост- [c.319]

Если на входе в трубу жидкость недогрета, то на участках, где im = i M< ia (экономайзерный участок), параметр (гсм—1к)/г имеет отрицательное значение. В этом случае он представляет собой относительную энтальпию недогрева потока в данном сечении. Следует указать, что в области поверхностного кипения, когда i M[c.315]

Двухфазные потоки называются гомогенными, если фазы распределены равномерно по объему. В противном случае поток будет гетерогенным. Двухфазные потоки называются адиабатными, если отсутствует теплообмен между потоком и поверхностью канала и между фазами. Если фазы имеют одинаковую температуру, поток называется термодинамически равновесным. Режим кипения жидкости, недогретой до температуры насыщения, и режим осушения потока влажного пара являются примерами термодинамически неравновесных потоков. [c.33]

В зависимости от плотности теплового потока и ряда других факторов на поверхности нагрева образуются или отдельные паровые пузыри, или сплошной слой пленки пара, и кипение называется пузырьковым или пленочным. Кроме того, кипение различается по типу конвекции (кипение при свободной конвекции в большом объеме и кипение при в-ынужденной конвекции) и по отношению средней температуры жидкости Т к температуре насыщения (кипение жидкости недогретой до температуры насыщения, — поверхностное кипение при Т < и кипение жидкости, догретой до температуры насыщения при Т Ts). [c.61]

При вынужденном движении жидкости, недогретой до температуры насыщения, или парожидкостной смеси с небольшим паросодержанием поверхность нагрева перегревается вследствие недостаточного поступления к ней жидкости, оттесняемой образующимся паром. [c.67]

Поведение первых пузырьков пара зависит от местных условий. Они могут расти и разрушаться либо находиться на стенке в равновесном состоянии. По мере роста теплового потока пузырьки будут расти и отрываться от поверхности. Если жидкость недогрета до кипения, пузырьки пара будут конденсироваться в ядре потока. Если же жидкость находится при температуре насыщения, пузырьки пара, объединяясь, будут двигаться в потоке. Условия образования и отрыва пузырьков пара от, гладких поверхностей исследовали Берглис и Розенов [7], Деви и Андерсон [8], а также Грэхем и Хенрике [9J. [c.24]

Пристенное (поверхностное) кипение воды (температура стенки превышает точку кипения, жидкость недогрета до точки кипения) [c.210]

В процессе своего свободного движения оторвавшиеся пузыри пара продолжают расти при условии, что жидкость во всей тол-ш,е имеет перегрев, хотя бы и не такой значительный, как у самой поверхности нагрева. Встречаются, однако, и такие случаи, когда основная масса жидкости недогрета до температуры насыщения, так что пузыри, выходя из перегретого пристенного слоя, попадают в холодную среду и там конденсируются. Кипение на поверхности нагрева при условии, что жидкость в своей массе недогрета до температуры насыщения, называется поверхностным кипением. [c.165]

Конец щелевого канала посредством трубопровода соединялся с расходным баком. Для залива жидкости в контур был установлен бак, который одновременно являлся компенсатором объема во время работы установки. Для удаления паров воды и воздуха из контура на крышке расходного бака и в верхней точке щелевого канала были установлены вентили, соединенные трубопроводами с верхней частью компенсатора объема. Контур был рассчитан для работы как с кипящими жидкостями, так и с жидкостями, недогретыми до температуры насыщения, при давлениях до 35 ата, вследствие чего к нему от баллонов был подведен сжатый азот. [c.67]

ОСНОВНЫЕ ПРОБЛЕМЫ ПРОЦЕССА КИПЕНИЯ ЖИДКОСТИ, НЕДОГРЕТОЙ 0 ТЕМПЕРАТУРЫ НАСЫЩЕНИЯ, ПРИ НАЛИЧИИ И ОТСУТСТВИИ РАСТВОРЕННЫХ ГАЗОВ i) [c.107]

Таким образом, можно предположить следующий механизм формирования кризиса теплообмена. При движении в обогреваемом канале жидкости, недогретой до насыщения, зарождение паровой фазы происходит на стенке канала, в середине его сохраняется жидкое ядро. В результате большой относительной скорости на поверхности раздела фаз часть жидкости забрасывается в паровой пристенной слой, сжимаемость которого резко возрастет, скорость звука падает. Происходит ламинари- [c.95]

Если в барабане котла при входе в опускную трубу жидкость недогрета до температуры насыщения, соответствующей давлению в барабане, на величину Д4, то по мере продвижения жидкости вниз по опускной трубе, величина иедогрева относительно температуры насыщения, соответствующей давлению в некотором сечении трубы, будет меняться как вследствие изменения давления, так и из-за подвода тепла через стенки трубы. [c.205]

При развитой форме кипения для данных физических свойств жидкости существует минимальное значение критерия К- = K s min. ниже которого массообмен не оказывает влияния на интенсивность теплообмена. В случае теплообмена с жидкостью, недогретой до температуры насыщения, при значении К ,, меньшем, чем Ка,гщп, невозможно получить интенсивного поверхностного кипения. Если Ка,> шпип, то при развитом кипении массообмен оказывает влияние на интенсивность теплообмена. [c.117]

Если на вход в обогреваемый канал поступает жидкость, недогретая до температуры насыщения Т , то по длине канала можно выделить следующие характерные области [45, 60]. [c.101]

Термодинамиче- Насыщенная жидкость недогретая в ское состояние объеме до температуры насыщения жидкости жидкость (кипение с недогревом) [c.232]

Если на входе в трубу жидкость недогрета, то на участках, где /ш = /см<г н (экономайзерный участок), параметр ( см— /г имеет отрицательное значение. В технической литературе в области отрицатель ных значений этот параметр также обозначается символом х. Очевидно, что при этом он уже не характеризует вообще никакого паросодержания, а представляет собой просто относительную энтальпию недогрева потока в данном сечении. Далее, следует указать, что в области поверхностного кипения, когда /см< н, несмотря на отрицательное значение этого параметра, в потоке в действительности уже имеется небольшой расход пара за счет движения кипящего граничного слоя (см. рис. 13-11). [c.303]

На практике часто возникают условия, когда теплоотдача осуш ествляется при прохождении процесса кипения в жидкости, недогретой до температуры насыщения. В этом случае за начало зоны неразвитого поверхностного кипения принимается сечение, где В нем относительная энтальпия потока при продольном омывании [c.59]

По условиям теплообмена трубу можно подразделить на три участка. Во входном участке температура стенки трубы меньше температуры насыщения. Проходя через этот участок, жидкость подогревается, причем теплообмен не сопровождается кипением. На втором участке трубы температура стенки превышает температуру насыщения, но ядро потока не достигло еще этой температуры. Поэтому отделяющиеся от поверхности нагрева пузырьки пара частично или полностью конденсируются в центральной части потока. Такое явление называют кипением недогретой жидкости. [c.410]

При кипении недогретой жидкости критическая тепловая нагрузка больше, чем при кипении жидкости, имеюш,ей температуру насыщения. Это обусловлено тем, что поступление недогретой жидкости из ядра в пристеночный слой способствует разрушению паровой пленки. [c.412]

Формула (12.68) или (12.69) относится к перегретой жидкости, температура которой у поверхности нагрева равняется > Т , а вдали от поверхности нагрева — Т . Жидкость, температура Та которой вдали от поверхности нагрева меньше Т , называется недогретой. [c.476]

В недогретой жидкости критическая плотность теплового потока будет больше значения д р, вычисленного по формуле (12.68). Чтобы определить величину д р в случае недогретой жидкости, рассмотрим, что произойдет, когда паровой пузырек оторвался от поверхности нагрева, а на его место в объем, занимаемый ранее паровым пузырьком, поступила сверху холодная, т. е. недогретая жидкость. Эта жидкость за время т между отрывами двух следующих один за другим пузырьков должна прогреться до температуры Г (.р, на что потребуется дополнительная теплота д. Так как весь процесс происходит в предкризисном состоянии, то время т может быть вычислено из уравнения теплового баланса для парового пузырька [c.476]

В жидкости изменение температуры проникает за время х на глубину, равную с точностью до числового множителя, У хт. Поэтому недогретая жидкость, поступившая на поверхность нагрева, за время х прогреется до температуры на толщину У хх для этого с единицы площади нагрева [c.476]

С началом области III начинается собственно двухфазное течение. Нижней границей области ///является сечение, в котором среднемассовая энтальпия достигает значения энтальпии насыщенной жидкости, т.е. = 0. Следовательно, в пределах области III двухфазный поток существенно неравновесный вблизи стенки всегда существует пар, причем действительное массовое расходное и истинное объемное ф паросодержание растет по длине, а в ядре сохраняется недогретая жидкость с локальной температурой Т<Т . [c.336]

Режим теплообмена в области III — это пузырьковое кипение недогретой жидкости обычно в этом режиме коэффициент теплоотдачи определяется только плотностью теплового потока (см. 8.2) и практически не зависит от скорости течения смеси. По этой причине температура стенки, начиная с некоторого сечения А, остается неизменной. Само сечение А, расположенное вблизи верхней по течению границы области, характеризуется как раз установлением режима теплообмена, определяемого механизмом пузырькового кипения, при этом иногда наблюдается даже некоторое снижение температуры стенки (см. рис. 8.1). [c.336]

При высоких плотностях теплового потока кризис теплообмена при кипении может возникнуть еще в области ///, т.е. при хд < 0. Если это не приводит к разрушению стенки канала, то за сечением кризиса возникает двойная неравновесность в перегретом паре движутся капли недогретой жидкости. [c.339]

Изложенная выше методика расчета теплообмена при кипении в условиях вынужденного движения жидкости может применяться в тех режимах течения двухфазной смеси, где возможно пузырьковое кипение. Применительно к схеме рис. 8.1 это области II—IV и часть V-й. Для недогретой жидкости (xq < 0) пузырьковое кипение ограничено снизу минимально необходимым перегревом стенки Т -= АГ , а сверху — критической тепловой нагрузкой В отсутствие надежной теоретической модели закипания на твердой [c.358]

Если выразить по (8.18), то (8.23) дает алгебраическое уравнение, позволяющее рассчитать т.е. температуру стенки, при которой происходит переход от однофазной конвекции к кипению (см. рис. 8.5 и 8.6). При высоких приведенных давлениях в расчетах иногда приближенно принимают, что пузырьковое кипение начинается с того сечения канала, где температура стенки сравнялась с температурой насыщения, т.е. с начала области II рис. 8.1. Поскольку при высоких приведенных давлениях (р/р р ) обычно не превосходят 1—2 К, погрешность такого приближения невелика. Кризису пузырькового кипения недогретой жидкости посвящен 8.4. [c.359]

Выявление условий возникновения кризиса кипения является практически наиболее важной задачей, стоящей перед исследователями теплообмена при кипении. Действительно, значение во многих случаях определяет границу безаварийной эксплуатации оборудования по тепловой нагрузке. Несмотря на огромное количество экспериментальных и теоретических работ, посвященных кризису кипения в каналах, сегодня не только отсутствует законченная теория процесса, но (по некоторым аспектам) даже единство в качественных представлениях о механизме процесса. Пожалуй, сегодня можно лишь констатировать намечающееся согласие различных исследователей в том, что невозможно создать некую универсальную модель кризиса кипения в каналах, способную описывать развитие процесса при любом сочетании параметров [12, 51, 78]. При этом в упоминаемых работах речь шла о кризисах кипения недогретой жидкости, т.е. о режимах, при которых относительная энтальпия потока в месте кризиса < 0. Достаточно взглянуть на общий вид зависимости широком диапазоне j [11], чтобы понять очевидную невозможность построения общей теории кризиса кипения в каналах. Представленная на рис. 8.7 зависимость содержит, как минимум, три различные по доминирующему процессу области. Участок ylS соответствует кризису пузырькового кипения (кризис первого рода), имеющему общие черты с кризисом кипения в условиях свободного движения (большой объем). Участок ВС согласно [11] отвечает постоянно- [c.361]

МОДЕЛЬ КРИЗИСА В ВЫСОКОСКОРОСТНЫХ ПОТОКАХ НЕДОГРЕТОЙ ЖИДКОСТИ [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...