Постоянная Шварцшильда

Вращающийся сектор устанавливается так, что ось светового пучка проходит через центр его отверстия и последним но диафрагмируется. Ослабление светового потока при вращении сектора лишь кажущееся. В действительности ослабляется не световой поток (совокупность действующих его лучей не меняется), а меняется время действия пучка на приемное устройство, в качестве какового в этом случае применяется фотопластинка. Это обстоятельство следует иметь в виду, так как постоянная Шварцшильда фотопластинки зависит от характера действия света. [c.325]

Порядок интерференции в интерферометре Фабри — Перо 192 Постоянная Шварцшильда 294 Потенциометры электронные 410— 411 [c.815]

В работах [4, 5] было исследовано влияние излучения на теплообмен при течении Куэтта излучающей и поглощающей жидкости, а в [6, 7] рассмотрено течение пробки излучающего и поглощающего газа в канале и полностью термически развитое ламинарное течение между двумя параллельными диффузно излучающими и диффузно отражающими изотермическими бесконечными пластинами. Автор работ [8, 9] исследовал влияние излучения на характеристики ламинарного течения излучающей и поглощающей жидкости с постоянными свойствами при параболическом профиле скорости между двумя параллельными пластинами и в трубе. Течение пробки газа между двумя параллельными пластинами исследовалось в [10] при этом для решения радиационной ча сти задачи было использовано приближение Шустера — Шварцшильда. Исследованию теплообмена на тепловом начальном участке при течении излучающей и поглощающей жидкости в трубе в приближении серого и несерого газа при параболическом профиле скорости посвящены работы [И, 12]. Авторы [13, 14] исследовали теплообмен при турбулентном течении излучающего и поглощающего серого газа в трубе в условиях, когда газ является оптически тонким, а в работе [15] приведены экспериментальные и теоретические результаты по теплообмену при полностью развитом течении несерого излучающего газа в трубе. Задача нахождения распределения температуры на тепловом начальном участке для ламинарного течения в трубе была решена в общем виде методом [c.581]

Детальные исследования закона Бунзена — Роско показали, что в действительности почернение D — более сложная функция экспозпцни (т. е. величины произведения It). Иногда эта функция может быть выражена по Шварцшильду некоторой эмпирической закономерностью в виде= где р носит название постоян- [c.294]

Метрика (2.2) описывает поле островной системы с массой m = -ak/G(G— ньютонова постоянная тяготения), что проверяется сопоставлением асимптотики доо в (2.2) с метрикой Шварцшильда. [c.68]

Заметим, что приближенные решения задачи Милна обсуждались в предыдущей главе. Теперь мы имеем возможность оценить их точность. Все они содержат множитель вида т+с, где постоянная с в решениях Шварцшильда—Шустера, Эддингтона и Чандрасекара равна соответственно 1/2, 2/3 и 1/л/З, Из сравнения с точным решением видно, что наименьшую точность имеет двухпотоковое приближение, в то время как на больших оптических глубинах два других решения эквивалентны. Как мы уже отмечали выше, решение Чандрасекара дает правильное значение на границе, т. е, при г = О, а в глубине чуть точнее решение Эддингтона, [c.128]

При исследовании геометрических аберрации Шварцшильд использовал метод, сходный с методом, применяемым в небесной механике при расчетах элементов орбит. В таких расчетах вводятся Г1еременные, остающиеся постоянными при нсвозыущенпом движении, а небольшие их изменения при действительном движении определяются с помощью функции возмущения. По анало- [c.201]

ГИИ С ЭТИМ методом Шварцшильд в своих работах (ссылки на них уже приводились) ввел некоторые переменные, которые в приближении параксиальной оптики остаются постоянными вдоль каждого луча, проходящего через оптическую систему. Затем, введя некоторую функцию возмущения, названную им эйконалом Зайделя, он исследовал изменения этих переменных, возникающие при учете членов четвертого порядка в разложении характеристической функции ). Эти переменные были названы Шваршгшльдом переменными Зайделя, поскольку они связаны с теми величинами, которые ранее использовал Зайдель. [c.202]

Формулы Зайделя, выраженные через параметры двух параксиальных лучей. Напомним, что [ эффициеигы аберраций Зайделя равны (с точностью до постоянных множителей) коэффициентам при членах четвертого порядка в раЗь1ожении возмущенного эйконала Шварцшильда ф. Согласно (5.2.13) эта функция получается, если к угловой характеристике Т прибавить некоторые квадратичные члены, а результирующее выражение записать в переменных Зайделя. Поскольку переменные Зайделя и лучевые компоненты связаны линейными соотношениями, порядок членов при такой замене переменных не изменится. Следовательно, [c.212]

Здесь N (и, 0), А (и, 9) и В (и, 0) — функции от и и 6, зависящие от типа рассматриваемой материальной системы, а Bq w Nq — частные производные по 9. Величины N, А а В можно назвать функциями интегрирования по аналогии с постоянной интегрирования в решении Шварцшильда а (11.83). Однако они ие являются независимыми. Чтобы удовлетворить всем уравнениям (11.201 их нужно связать уравнениями [c.333]

Знак частной производной д означает, что производная взята только по уа постоянной остается, строго говоря, координата т — у + (s — х ) sin и на сфере Шварцшильда. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...