Константа затухания, определени

Таким образом, зная логарифмические декременты по основе и утку стеклопластика и под углом 45°, мы можем по формуле (8.232) определить 61212, характеризующее затухание сдвиговых деформаций. Для проверки правильности введения тензора декрементов четвертой валентности с определенным количеством констант при описании затухания колебаний тонкостенных конструкций, изготовленных из стеклопластика, экспериментальным путем исследовалась зависимость затухания от угла ф. [c.396]

При затухании колебания свободный период т изменяется и становится равным т// (/ — константа, которая удовлетворяет отношению Л2- -/2=1, где к — постоянная прибора). Для определения периода т гасящий элемент прибора снимается и время свободных колебаний определяется без него. Может определяться и период затухающего колебания. В этом случае вносится соответствующая поправка. Хотя для описания затухания можно было бы использовать постоянную прибора /г, на практике пользуются другой постоянной величиной 8, которая связана с величиной к соотношением Таким образом, величина 8 представляет собой отношение двух последовательных размахов (противоположных по направлению) при движении, определяемом соотношением /124-/2= . [c.322]

Выше ЭЭС пьезоэлектрического резонатора рассматривалась без учета потерь. В действительности колебания стержня сопровождаются внутренним трением и подвергаются внешним воздействиям окружающей атмосферы и элементов конструкции в местах крепления, приводящим к затуханию колебаний. Этот факт в ЭЭС пьезоэлектрического резонатора отображает омическое сопротивление. При определении параметров ЭЭС потерн можно учесть двумя способами либо путем введения комплексных материальных констант [35], т. е. комплексного коэффициента податливости 5зз, комплексного пьезоэлектрического модуля с1п и комплексной ди- [c.126]

Наконец, укажем, что время жизни квантового состояния должно быть сопоставлено с временем затухания х, рассматриваемым при классическом описании процесса излучения. Однако сразу отметим существенное различие между квантовым временем жизни и классическим временем затухания х. Во-первых, X по формуле (6) 70 выражается лишь через мировые константы и частоту линии v. Следовательно, время затухания соответствует определенной спектральной линии. Время же жизни соответствует квантовому уровню, который может быть исходным для нескольких спектральных линий (переходы на несколько нижележащих уровней). Во-вто-рых, классическог время жизни для всех линий с близкими частотами v приблизительно одно и то же, так как по формуле (6) 70, кроме v, оно зависит лишь от мировых констант. Время же жизни х , как мы увидим ниже, дажг для близких уровней может различаться на несколько порядков. Тем не менее если ограничиться интенсивными дипольными переходами (см. 76). то X и Xj оказываются величинами одного порядка, равными приблизительно [c.397]

Здесь % — логарифмический декремент затухания т — коэффициент регулирования К — ударная константа. Если предварительно определить величины X и К, то, измерив угол бь можно узнать общее количество протекшего электрического заряда. В этом заключается принцип действия баллистического гальванометра. (Помимо рассмотренного здесь. метода утечки для спегщальных материалов довольно широко используют другие методы определение емкости при постоянном токе, остаточной поляризации у сегнетоэлектриков и кривой В—Н у ферромагнитных материалов.) [c.129]

С1, Сз, Сз — константы. При V- - Кеоо и кн оо. Однако этот результат является следствием приближенного определения затухания. Более подробный анализ затухания волн при со = сокр показывает, что затухание волн в волноводе при V = 1 остается конечным, хотя и сильно возрастает. С увеличением V затухание сначала уменьшается, достигая некоторого минимального значения, а затем растет примерно пропорционально Минимальное значение Не, независимо от формы контура поперечного се- Л чения и номера нормальной волны, соответствует V = ЛЗ минимальное значение кц зависит от формы контура поперечного сечения и от номера нормальной волны (рис. 10.6). Частотная зависимость коэффициента затухания примерно одинакова для всех нормальных волн в волноводе. Исключение составляют только симметричные волны Ндп в круглом волноводе. Как уже упоминалось в 2, для волн этого типа функция П (г, ф) на контуре С, т. е. [c.323]

Из числа обычных медицинских испытаний достаточную точность можег дагь лишь метод камертона, заключающийся в том, что испытуемый слушает затухающий тон камертона, возбужденного ударом определенной силы, и отмечает промежуток времени, через который звук достигнет до порога слышимости. Если это время ДЛ51 нормального уха 1 , а для исследуемого I, то потеря С., т. е. разница между порогом слышимости для здорового и больного уха, в дб будет равна А 1— <о), где А— коэф., характеризующий затухание камертона и определяемый для каждого камертона из особого опыта. Обыкновенно при медицинских испытаниях не соблюдается условие постоянства начального возбуждения камертона и неизвестна константа А поэтому эти испытания имеют цену лишь для сравнения между собой наблюдений, произведенных одним и тем же врачом при помощи определенного набора камертонов цифры, полученные с разными камертонами, без знания константы А друг с другом несравнимы. Испытания С. при помощи наблюдения тикания карманных часов—способ довольно грубый он может давать приблизительное представление об остроте слуха только в области частот около 2 000 Нг, так как в этой области лежит максимум амплитуды в спектре звука карманных часов [ ]. Испыта ние при помощи слушания шопота или тихой речи является способом мало точным. Флетчер дает таблицу, из к-рой можно определить (приближенно) суммарную потерю С. (в том смысле, как она подсчитана на фиг. 11) из испытания на разборчивость счета при разной силе голоса и на разных расстояниях в тихой комнате с поглощающими стенами няже в таблице (ст.250) даны расстояния в ж, на которых счет перестает разбираться испытуемым с данной, потерей С. в дб (см. Спр. ТЭ, т. X, стр. 309). [c.123]

Первым шагом на пути к построению реалистической модели Земли является модель сферы, выполненная локально-изотропным твердым веществом, у которого параметры 1хир зависят только от радиуса. Годографы- волн Р и 8 дают информацию о глу ких частях Земли, а длиннопериогдные-поверхностные волны лозволяют определить мощность коры и скорость волн в верхней мантии. Прогресс в методах измерения, достигнутый в последние 15 лет, обеспечил измерение основных мод собственных колебаний Земли, вызванных мощными землетрясениями, частоты которых определяются изучаемой упругой моделью. Вторым шагом к реалистической модели Земли является введение поглощения лри рассмотрении упругих констант как комплексных величин. Определение соответствующих параметров по затуханию волн Р и 5 связано со многими ограничениями, поскольку на амплитуду объемных волн сильно влияют рассеивание и локальные условия вблизи каждого сейсмографа. Затухание поверхностных волн более доступно прямому измерению, особенно тех волн, которые несколько раз обогнули земной шар. Ослабление ревербераций, следующих за большим землетрясением при надлежаш ей фильтраций, можно рассматривать как затухание отдельных резонаторов. Перечислен-яые источники информации позволили вывести зависимость параметров поглощения от радиального расстояния. Поскольку наличие поглощения обусловливает дисперсию скорости, следующий шаг состоит в изучении частотной зависимости упругих констант. Хотя радиальная модель Земли в общем и соответствует имеющимся наблюдениям, веш ество Земли лаТврально неоднородно, сама Земля не является сферой и вращение Земли имеет ряд резонансных пиков. В предположении, что модуль всестороннего сжатия чисто упругий (это означает отсутствие потерь энергии при сжатии). Qp=(4 3) (i /a) Qs, этого достаточно для определения величины 3 как функции радиуса. В грубом приближении равно 200 для верхней мантии, затем уменьшается до 100 на глубинах 100—200 км и затем медленно возрастает до 500 и более, [c.133]

На практике контроль природных каменных пород нашел применение лишь в очень ограниченном объеме. Напротив, измерения скорости звука и затухания на буровых образцах (кернах) для определения упругих констант и прочих свойств материала успешно применяются при фундаментальных исследованиях. На буровых кернах диаметром 20—40 мм и длиной 5— 100 мм можно проводить измерения на частотах 1—4 МГц продольными волнами и на частотах 1 МГц поперечными волнами методом прозвучивания. В исключительных случаях измеренияг могли быть проведены также и эхо-импульсным способом на< частотах 1 и 2 М1 ц [1180]. [c.622]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...