Соотношение Кнудсена

Молекулярное течение для трубы переменного поперечного сечения описывается соотношением Кнудсена [161 [c.13]

Скорость испарения с поверхности конденсированной фазы, как было показано в гл. 6, может быть описана соотношением Кнудсена — Ленг-мюра [c.195]

Процесс испарения стекла будем описывать с помощью соотношения Кнудсена — Ленгмюра (см. гл. 8) [c.252]

Формула Герца — Кнудсена — Ленгмюра (5.5.23) примет вид, соответствующий линейному соотношению (4.2.66), полученному [c.271]

Возможность возникновения особенностей течения и теплообмена в разреженных газах зависит не только от средней длины свободного пробега газовых молекул, но и от размеров тела. Поэтому для характеристики условий, в которых могут возникать эффекты, обусловленные разреженностью газа, удобно пользоваться соотношением между длиной среднего пробега молекул Д и характерным линейным размером I. Это соотношение получило название числа Кнудсена [c.394]

Для умеренно разреженных и плотных газов, в которых интенсивность теплоотдачи определяется процессами теплообмена в пограничном слое, степень разреженности можно охарактеризовать соотношением между свободной длиной пробега молекул и толщиной пограничного слоя б. Для этих условий число Кнудсена запишется так [c.395]

По мере увеличения интенсивности фазового перехода неравно-весность в слое Кнудсена нарастает, причем изменения в характере взаимосвязи параметров процесса носят не только количественный, но и качественный характер. Так, при малой интенсивности испарение и конденсация обладают симметрией в том смысле, что описываются одними и теми же соотношениями (1.18)—(1.21), в которых направление процесса отражается знаком параметров неравновесно- [c.74]

М. ч. связано с др. подобия критериями — Эйлера число.п Ей, Рейнольдса числом Re и Кнудсена числом Кп соотношениями Ей — 2/уМ-,, Кп = M/Re. [c.75]

Из соотношения для длины свободного пробега L с учетом выражения для Ltoi получается следующее выражение для соответствующего числа Кнудсена [c.39]

В отличие от метода Ленгмюра, являющегося неравновесным, второй распространенный метод изучения сублимации — метод эффузии или метод Кнудсена — основан на измерении скорости истечения пара из сосуда, в котором он находится почти в равновесии с испаряющимся веществом. Максимальное приближение к равновесным условиям сублимации достигается в данном случае за счет высокого сопротивления малого отверстия сосуда молекулярному потоку пара. Очевидно, что давление пара в сосуде, получившем название ячейки Кнудсена, приближается к равновесному в том случае, когда скорость расхода пара практически компенсируется скоростью насыщения объема ячейки. В этом случае, если истечение пара из ячейки происходит в вакуум, экспериментально измеренная убыль массы может быть, согласно соотношению (Х.14), приравнена величине [c.426]

Генерация потока осаждаемого вещества термическим испарением. Сущность метода термического испарения состоит в нагреве веществ в специальных испарителях до температуры, при которой начинается заметный процесс испарения. Для расчета скорости испарения (поток атомов, покидающих единицу поверхности металла в единицу времени) используют соотношение Герца — Кнудсена [c.110]

Заметим, что формула (1.60) непригодна при а ->0, так как при этом теряют силу оценки, сделанные при формулировке задачи о слое Кнудсена в начале параграфа (см. анализ соотношений (1.6)). [c.332]

В настоящее время еще не проверено, насколько хорошо эти. соотношения согласуются с экспериментами. Различные другие граничные условия были предложены в работах Максвелла, Дюгема, Кнудсена, а также Чанга и Уленбека. Критический обзор исследований по этому вопросу можно найти в работах Бейтмена [2], часть II, 1.2, 1.7, 3.2, Трусделла ) и Паттерсона ([32], гл. 5). [c.212]

Выведем приближенно соотношение между энергией конденсации и излучения при нанесении некоторых покрытий в зависимости от температуры испарения (скорости конденсации) путем сравнения плотности тепловых потоков за счет конденсации (ф ) и излучения от испарителя (ф ), поступающих на подложку. Законы испарения (Кнудсена) и излучения (Ламберта) аналогичны, поэтому соотношение потоков и ф не зависит от геометрии испарения, т. е. размеров испарителя и подложки, а также расстояния между ними. Для упрощения расчетов примем, что вся энергия излучения и весь пар, испускаемый испарителем, попадают на подложку. [c.24]

Соотношение (2.1) справедливо в случае оптически толстой среды, когда эф-фектавные числа Кнудсена намного меньше единицы I - характери- [c.6]

Постановка задачи и метод решения. При исследовании характеристик сферически симметричного разлета одноатомного газа в вакуум используется кинетическое уравнение Больцмана. В качестве модели взаимодействия молекул применяется модель псевдомаксвелловских молекул, при этом полное сечение взаимодействия молекул обратно пропорционально их относительной скорости. Граничные условия для решения уравнения Больцмана ставятся на сферической поверхности радиуса Л , с которой вылетают молекулы, имеющие максвелловское распределение по скоростям. Функция распределения определяется параметрами р,, м,, Г, (плотность, скорость и температура), причем м, =. (5/3)/ 7], т.е. массовая скорость равна скорости звука. Вводятся безразмерные переменные расстояние / = г/г], плотность р = р/р , скорость ы = uhi, температура Г = Т Т. Число Кнудсена определяется как КП = = где А, - длина свободного пробега, соответствующая функции распределения вылетающих из источника молекул. Длина свободного пробега псевдомаксвелловских молекул связана с коэффициентом вязкости соотношением Я, = 4ц/(71р< ). [c.124]

При расчетах вакуумных систем необходимо учитывать переходный режим,. при котором одновременно имеются признаки вязкостного и молекулярного режимов, т. е. имеют место столкновения молекул как между собой, так и со стенками трубы. Как уже указывалось выше, верхней границей переходного режима является соотношение << 6,5-10 Па м нижней границей—р >>0,19Х Х10 2 Па-м. В этих пределах справедлива формула Кнудсена, которая для воздуха при 293 К имеет вид [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...