Функции Грина двухвременные

Запаздывающая функция Грина. Двухвременная функция Грина G t, t ) удовлетворяет уравнению [c.150]

Поскольку после усреднения СП зависят только от разности t — 2, то удобно ввести, как и ранее, двухвременную температурную функцию грина [c.289]

Здесь мы ввели двухвременную функцию Грина [c.290]

Теперь введем квантовые запаздывающие и опережающие двухвременные функции Грина (ср. (9.19) — (9.22)) [c.172]

Заметим, что, введя подобно функциям распределения или статическим операторам комплексов частиц 5-частичные двухвременные функции Грина, например классические (9.19), (9.20) с [c.174]

Зубарев Д.Н., Церковников Ю.А. Метод двухвременных температурных функций Грина в равновесной и неравновесной статистической механике. // Труды Математического института АН СССР. 1989. Т. 175. С. 134. [c.427]

Здесь б а/з ( — 0 —запаздывающая двухвременная функция Грина [c.307]

Поскольку результат усреднения квадратичных величин зависит только от разности координат 1 — 2, можно ввести двухвременные функции Грина [c.311]

Изучим прежде всего свойства фононной подсистемы, взаимодействующей с протонной. Введя двухвременную запаздывающею фононную Функцию Грина [c.17]

Для того чтобы с помощью одной модели обтяснить кзк электрические, так и магнитные свойства, нужно дополнить модель ЛГГ учетом полярных состояний нек-рых атомсв, т, е. возможностью того, что у нек-рых атомов находятся два электрона с противоположными спинами ( пары ), а у некоторых совсем нет электронов ( дырка ). Такие состояния уже способны переносить ток (полярная модель Шубина — Вонсовского [5]). Возможен и др. способ объединения электрич, и магнитных свойств с помощью обменной s— d модели [6], В квантовой теории ферромагнетизма и антиферромагнетизма весьма эффективен метод двухвременных функций Грина [7], [8]. [c.260]

Д. Н. Зубарев, Двухвременные функции Грина в статистической физике, УФН 71, 71 (1960). [c.629]

Применим теперь формализм двухвременных функций Грина для случая изотропного ферромагнетика Гейзенберга, описываемого гамильтонианом (ср. гл. 12) [c.370]

Во-вторых, в этом параграфе мы ограничились только двухвременными величинами, поскольку они достаточны для решения конкретных задач, рассмотренных в этой книге. Можно, однако, получить спектральные представления и для многовременных функций Грина (см. приложение IV). [c.34]

Цепочки уравнений для двухвременных функций Грина ) [c.59]

При фактическом решении систем типа (7.7), (7.10), (7.22) всегда приходится расцеплять цепочку с помощью того или иного приближенного приема. Уже по этой причине весьма полезно иметь различные представления для исследуемых уравнений. В настоящем параграфе будет показано, что в случае причинных функций Грина уравнения типа (7.10), (7.22) можно записать в весьма компактном виде, вводя в рассмотрение функциональные производные от искомых величин по некоторым вспомогательным аргументам. Мы проведем явные выкладки для системы ферми-частиц впослед-, ствии (в 9) будут указаны изменения, которые следует внести при переходе к бозе-системе. Несколько иным путем, не выходя за пределы двухвременных структур, можно [c.68]

Разложения типа (9.26), (9.34) можно написать и для двухвременных функций Грина более высоких порядков, коль скоро выполняются условия эрмитовости и линейности соответствующих эффективных волновых уравнений. При этом, однако, функции х будут, вообще говоря, зависеть от большего числа.аргументов и будут удовлетворять условиям симметрии или антисимметрии относительно перестановок своих аргументов. В дальнейшем нам понадобится билинейное разложение для функции (5.24) [c.90]

Реакция системы на внешние воздействия. Представление через двухвременную функцию Грина [c.135]

Если ограничиться приближением ближайших соседей для величины то приходим к гамильтониану, характеризуюш емуся исего двумя энергетическими параметрами 1 и 17. Считается, что модель Хаббарда применима к узкозонным переходным металлам, для которых поэтому возникает проблема учета сильных )лектронных корреляций. Хаббард применил технику расцепления двухвременных функций Грина [102] и исследовал проблему основного состояния и фазового перехода металл — диэлектрик в своей модели. Поскольку расцепления вносят неконтролируемые ошибки, то имеет смысл развить регулярную теорию возмущений, в которой в условиях < С/ кулоновскую энергию на одном узле следовало бы включить в гамильтониан нулевого приближения, а энергию переноса рассматривать как малое возмущение. Таким образом, представим гамильтониан модели в виде [c.75]

Выход из этого замкнутого круга идей полуфеноменологической теории (аналогичная ситуация — в квазистатической термодинамике) — в привлечении методов микроскопической теории необратимых процессов либо на уровне полного использования методов кинетической теории с последующей линеаризацией по интенсивности внешнего возмущения и соответствующей реакции системы, либо на уровне специально разработанной для этой цели микроскопической теории линейной реакции статистической системы на возмущение в рамках метода двухвременных температурных функций Грина. Естественно, что для самой микроскопической теории, охватывающей весьма щирокий круг физических и математических проблем, получение выражений для соответствующих восприимчивостей является лишь частным вопросом. Так как в задачи данного раздела курса не входит изложение основ кине-тичеткой теории и ее разработки, то мы и ограничиваемся лишь сделанным выше замечанием (на котором ввиду его важности еше раз остановимся в обсуждении ). [c.234]

В рамках феноменологического подхода, однако, не ясно, как обобщить весь формализм, предложенный в 1, на случай, когда AS зависит не только от но также и от J. Отгадывание путей такого обобщения на полуфеноменологическом уровне вряд ли целесообразно, так как имеется вполне естественный и технически разработанный выход, основанный на использовании микроскопической теории, в частности, метода двухвременных статистических функций Грина, непосредственно связанных с соответствующими обобщенными восприимчивостями [c.282]

Основная задача четвертой главы данной части книги заключается в построении теории сейсмической локации бокового обзора (СЛБО) трещиноватых сред. Для поротрещиноватой упругой среды с несообщающимися порами эта задача решена в общем виде на основе диаграммной техники в работах [13-16]. В этой главе рассмотрены проблемы реверберации сейсмических и акустических волн, обусловленной рассеянием на случайных неоднородностях. Выводятся точные уравнения для двухчастичной функции Грина с массовым оператором, определяемым корреляционными функциями параметра трещиноватости всех порядков. С его помощью найдена связь между двухточечной и двухвременной корреляционной функцией случайного поля деформаций (и, в частности, энергией рассеянных волн) с корреляционными функциями параметра трещиноватости. [c.41]

Более точйое количеств, описание, учитывающее конечный радиус обменного взаимодействия, достигается с помощью раэл. вариантов теории возмущений (напр., разложения по степеням 1/г ) и соответствующей диаграммной техники для спиновых операторов 1-3]. Хорошие результаты даёт также метод ур-нип диижения дли двухвременных температурных Грина функций, приводящий К самосогласованному описанию статнч. и динамич. свойств магнетиков в широком интервале темп-р [4]. [c.695]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...