Волны Гуляева — Блюстейна

Наличие пьезоэффекта существенно влияет и на условия распространения поверхьюстных волн на свободной границе пьезоэлектрика [74, 75]. При этом оказывается, что на поверхности пьезоэлектрического кристалла в определенных направлениях могут распространяться особые, чисто сдвиговые поверхностные волны, называемые волнами Гуляева — Блюстейна [ 1091, играющие важную роль в акустоэлектронике. Этот вопрос, однако, также выходит за рамки данной книги. [c.269]

Задача о возбуждении волны Гуляева-Блюстейна парой разноименно заряженных электродов, расположенных на граничной поверхности полупространства симметрии класса бтт, рассмотрена в работе [28]. Пред-полагется, что пьезоэлектрик занимает область полупространства 2 < О, [c.587]

В дальнейшем, переходя в (30) к контурным интегралам, авторы проводят исследования электроупругих полей в дальней и ближней зонах от источника, используя для этих целей метод перевала, и оценивают расстояние от источника, на котором формируется поверхностная волна Гуляева-Блюстейна. Для кристалла из сульфида кадмия зона формирования поверхностной волны на свободной поверхности может быть весьма значительной. Полученные функции Грина использовались затем для получения интегральных уравнений Фредгольма первого рода, решение которых позволило определить параметры возбуждаемых в пьезоэлектриках сдвиговых волн. [c.591]

В неоднородном полупространстве, представляющем собой слой пьезоэлектрика на упругой проводящей или диэлектрической полубесконечной подложке, при определенных условиях могут существовать волны типа Лява. Такого типа волны, как и волны Гуляева-Блюстейна, могут легко возбуждаться поверхностными электродами. Возбуждение таких волн было рассмотрено в работе [21] в предположении, что пьезослой симметрии класса бтт (ось 2 совпадает с осью симметрии кристалла) занимает область ж, г < оо, 0<у <к, граничит с упругим изотропным полупространством у > Н, а полупространство у <0 занято изотропным диэлектриком и акустически не взаимодействует со слоем. Предполагалось, [c.591]

Авторы проанализировали полученное дисперсионное соотношение для случая затухающих волн и показали, что в области низких частот в слое существует одна сдвиговая волна, медленно затухающая при удалении от границы контакта слоя с упругим полупространством. С уменьшением длины волны переносимая этой волной энергия уменьшается и при длинах волн, меньших толщины слоя, появляется вторая затухающая вглубь волна с максимальным смещением на свободной поверхности пьезоэлектрика. В области высоких частот скорость распространения второй волны соответствует волне Гуляева-Блюстейна, что вполне объяснимо физически. [c.592]

Кудрявцев Б. А., Партон В. 3. О волнах Гуляева-Блюстейна в пьезоэлектрических средах // ПММ. 1985. Т. 49. Вып. 5. С. 815 821. [c.605]

Волна Гуляева—Блюстейна является изящным дополнением к классу поверхностных волн. Для ее существования не требуется наличие слоя на твердом теле, как для волны Лява. Она применяется в акустоэлектронных устройствах [65, 66]. Однако при ее практическом использовании необходимо учитывать следующее принципиальное обстоятельство. Эта волна реализуется в чистом виде только на весьма больших расстояниях L [4 (к — от излучателя [67, 681, какие на практике обычно не достигаются. При меньших расстояниях на поверхности и в поверхностном слое кристалла преобладают смещения, созданные поперечными объемными волнами. По глубине эти смещения распределены, конечно, совсем иначе, чем в волне Гуляева—Блюстейна. Для dS на частоте 30 МГц L 16 см. Если поверхность кристалла заметаллизи-ровать, то L заметно уменьшается [691. [c.58]

В работах [70, 71 [ дано обобщение волны Гуляева— Блюстейна для границы двух пьезоэлектрических кристаллов, разделенных тонкой щелью. Благодаря возможности проникновения пьезополя из одного полупространства в другое эти полупространства оказываются связанными электрически, и вдоль их границы могут возникать так называемые щелевые волны, описываемые в каждом из полупространств выражениями вида (1.77). Аналогичные граничные волны, но обусловленные не пьезоэффектом, а электрострикцией сред, рассмотрены в [c.58]

Данное уравнение не имеет вещественных, но имеет множество комплексных корней [210]. Поверхностной волне, которая при распрямлении поверхности переходит в волну Гуляева—Блюстейна, аналогично нормальной волне первого номера на выпуклой цилиндрической по- [c.255]

Анисимкин В. И., Морозов А. И. Циклическая ультразвуковая линия задержки с усилением на волнах Гуляева — Блюстейна,— Письма в ЖТФ, 1976, 2, № 9, с, 426—429. [c.276]

Пятаков П. А. Структура волнового поля при возбуждении волн Гуляева — Блюстейна.— Акуст. журн., 1978, 24, № 3, с. 394-400. [c.276]

Балакирев М. К, и др. Усиление волн Гуляева — Блюстейна и волн Рэлея в слоистой системе подат лития — кремнии.— ЖТФ, 1981, т, 51, Лг 2, с, 447—448. [c.234]

Морозов А. И., Зеиляницын М. А. Волны Гуляева — Блюстейна в сульфиде кадмия,—В кн. Упругие поверхностные волны, Новосибирск Наука, 1974, с. 77-83, [c.237]

Выражение для скорости волн Гуляева-Блюстейна несложно найти из уравнения (8). Для слабых пьезоэлектриков (с малым коэффициентом электромеханической связи) скорость этих волн мало отличается от скорости пьезоактивных объемных волн той же поляризации—отличие составляет величину порядка К . Средняя глубина локализации у рассматриваемой волны совпадает с глубиной, на которой амплитуда механических колебаний, создаваемых волной. Спадает в е раз и в длинах волн Л равна [c.223]

Гуляева — Блюстейна волны 269 Гюйгенса — Френеля принцип 197 [c.275]

Простейшие типы поверхностных волн — двухпарциальные поверхностные волны Рэлея и сдвиговые поверхностные волны (волны Блюстейна — Гуляева). Рэлеевские волны на свободной границе изотропного твердого тела были впервые исследованы [c.90]

Поправка к закону дисперсии поверхностных волн Блюстейна — Гуляева мала и пропорциональна s p loip <С 1. Изменение дисперсии плазменных волн более существенно. Именно плазмоны приобретают затухание, обусловленное испусканием звуковых волн в объем кристалла. Действительно, при ю Юр н Y становится чисто мнимым, у = — i = Шр/s. Знак у "f определяется таким образом, чтобы соответствующая экспонента ехр(— а ) переходила в уходящую от поверхности в кристалл волну ехр iqx, g > 0. В результате имеем [c.160]

Первый член представляет собой чистую поверхностную волну Блюстейна — Гуляева, второй — цилиндрическую объемную волну, третий — сопутствующую%оверхностную волну, которая распространяется вдоль поверхности и прижата к ней, но убывает с расстоянием как объемная волна. Коэффициенты в квадратных скобках — множители ослабления типа множителей, входящих в известную формулу Вейля — Ван-дер-Поля для излучения диполя над плоской поверхностью раздела [81]. При больших б(/Сор) когда численное расстояние велико, множители ослабления стремятся к нулю пропорционально 1/ю и остается только сдвиговая поверхностная волна. [c.184]

Для уверенной работы с поверхностными волнами Блюстейна — Гуляева необходимо увеличивать коэффициент пьезосвязи и (или) металлизировать поверхность. Металлизация уменьшает область формирования примерно в (е + 1) раз по сравнению с областью формирования на границе пьезокристалл — вакуум, т. е. очень существенно, [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...