Дирак (Dirac)

Дирак (Dira ) Поль Андриен Морис (1902-1984) — выдающийся английский физик, один из создателей квантовой механики. Окончил Бристольский (1921 г.) и Кембриджский университеты профессор Кембриджского университета в 1932-1969 гг. Раяработал (1926-1927 гг.) математический аппарат квантовой механики, первым применил ее принципы к электромагнитному полю. Заложил основы квантовой электродинамики и квантовой теории излучения. Построил (1928 г.) релятивистскую теорию движения электрона. Предсказал существование античастиц, рождение и аннигиляцию электронно-позитронных пар. Выдвинул (1933 г.) гипотезу [c.218]

Выдающийся физик-теоретик Дирак писал По-видимому, если ученый исходит из стремления достигнуть изящества своих уравнений и если он действительно обладает ясной интуицией, то этот челопек находится на верном пути к успеху (Dira Р. А. Л1 — S i. Ameri an, 1963, v. 208, p. 45). [c.23]

Возможность А. была предсказана П. Дираком (Р. А. М. Dira ) на основе развитой им квантовомеха-нич. релятивистской теории электрона (см. Дырок теория Дирака). В 1932 в космич. лучах были обнаружены первые античастицы — позитроны, в 1933 заре-гистрирооаны случаи А. пар электрон-позитрон. [c.85]

Существование А. было предсказано II. А. М. Дираком (Р. А. М. Dira ). Полученное им в 1928 квантовое релятивистское ур-нпе движения электрона (см. Дирака уравнение) с необходимостью содержало ревгения с отрицат. энергиями. В дальнейшем было показано, что исчезновение электрона с отрицат. энергией следует интерпретировать как возникновение частицы (той же массы) с положит, энергие и с положит. э.пектрич. зарядом, т. е. А. по отношению к электрону. Эта частица — позитрон — открыта в 1932. [c.118]

Для непротиворечивости такого Г. ф. необходимо, чтобы временная эволюция не выводила за поверхность т. с. чтобы Хлг= Ят-, 2т =-0 на е . Если это требование не выполняется, необходимо сузить о , налоло1в новые, нторичные связи. Процедуру их нахождения предложил П. Дирак (Р, Dira ). [c.401]

ЛОРЕНЦА — ДИРАКА уравнение — релятивистское ур-ние движения классич. точечной заряж. частицы в эл.-магн. поле, учитывающее силу реакции, с к-рой действует на частицу её собств. поле излучепия. Эта сила реакции исследовалась до возникновения теории относительности X. А. Лоренцем (1892), роля-тивистскн инвариантное рассмотрение вопроса проведено П. Л. Ы. Дираком (Р. А. М. Dira , 1938). Л.—Д. у. имеет вид (в СГС) [c.610]

Из (1) ВИДЕО, что при А > О имеем < V, т. е. основным состоянием является триплетное намагниченное состояние СО спином 5=1. Напротив, при А <. О имеем V < и основным состоянием является немагнитный синглет. По П. Дираку (Р.А.М.Dira , 1926) и Дж. Ван Флеку (J. Н. Van Vle k, 1932), энергию двухэлектронной системы можно записать в виде [c.373]

О. ф. были введены впервые в кон. 20-х гг. 20 в. П. Дираком (Р.А.М. Dira ) в его исследованиях по квантовой-MexaHHKe. Основы матем, теории О. ф. были заложены С. Л. Соболевым в 1936 при решении задачи Коши для гиперболич, ур-ний, а в 50-х гг. Л, Шварц (L. S hwartz) дал систематич, изложение теории О. ф. и указал мн. применения. Теория О. ф. имеет многочисл. применения и вошла в обиход математиков, физиков и инженеров. [c.375]

Обменный С. г. имеет чисто квантовую природу и не обладает классич. аналогом. Он обусловлен тождественности принципом (квантовая неразличимость одинаковых микрочастиц) в Паули принципом. Полная волновая ф-ция системы фермионов (электронов или нуклонов), образующих электронную или ядерную подсистемы твёрдого тела, должна быть антисимметричной но отношению к перестановке координат и спинов любой пары частиц. Этим обусловлено появление в собств. значениях энергии системы дополнит, обменных вкладов. Однако, согласно П. Дираку (Р. Dira , 1926), можно избежать сложной процедуры антисимметризации и ограничиться простым произведением одночастичных волновых ф-ций, если добавить к исходному гамильтониану оператор обменного взаимодействия, построенный только на спиновых операторах входящих в систему фермионов. Структура обменного С. г. определяется тем, что для любой пары частиц р, q со спином /а оператор перестановки (транспозиции) орбитальной (координатной) волновой ф-ции имеет вид = Va(l-I-SpSg), где Sp и Sq — векторные спиновые операторы частиц р и д. [c.642]

ФЕРМИ—ДИРАКА СТАТИСТИКА (ферми-статистика)— квантовая статистика, применяемая к системам тождественных частиц с полуцелым (в единицах h) спином. Такие частицы наз. ферми-частицами или фермионами. К ним относятся, напр., электроны, нуклоны, ядра с нечётным числом нуклонов. Ф.— Д. с. предложена Э. Ферми (Е. Fermi) в 1926. В том же году П. Дирак (Р. Dira ) выяснил её квантовомеханич. смысл волновая ф-ция, описывающая систему из ферми-частиц, антисимметрична относительно перестановок координат и импульсов любой пары частиц. [c.283]

Квантовая механика Шрёдингера — Гейзенберга является нерелятивистской. Она применима для описания движения элементарных частиц и их систем со скоростями, много меньшими скорости света, в тех случаях, когда число частиц в системе остаётся неизменным. В 1928 П. А. М. Дирак (Р. А. М. Dira ) получил квантовое релятивистское ур-ние движения электрона (Дирака уравнение), из к-рого ертественно вытекало наличие у электрона спина. На основании этого ур-ния Дирак в 1932 предсказал существование позитрона (первой античастицы), в том же [c.316]

Нек-рые космологич. модели эволющщ Вселенной [П. Дирак (Р. Dira ), 1938 Дж. Тамов, 1967] предсказывают возможность медленного изменения Ф. ф. к. со временем, отнесённым к возрасту Вселенной, В настоящее время (1996) нет никаких эксперим. или наблюдательных (в т. ч. астр,) данных, свидетельствующих о таких изменениях (по крайней мере, линейных) для большей части истории Вселенной (трудно сказать ч.-л. определённое о значениях Ф, ф. к. на ранней стадии эволюции Вселенной вплоть до этапа нуклеосинтеза). [c.383]

Дирак Поль Адриен Морис (Dira Р. А. М., 1902-1984) — английский физик, один из создателей квантовой механики нобелевская премия 1933 г. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...