368, Угол граничное

Длина активной линии зацепления Угол перекрытия Коэффициент перекрытия Радиус кривизны эвольвенты в нижней точке активного профиля рр Радиус кривизны профиля в граничной точке эвольвенты [c.30]

При исходном контуре по СТ СЭВ 308—76 принимаются угол главного профиля и = 20" коэффициенты — высоты головки зуба / = 1, высоты ножки зуба /ij = 1,25, граничной высоты h] 2, радиального зазора с == 0,25, радиуса переходно[1 поверхности р = 0,38. [c.95]

Постоянные интегрирования С и D определяются из условий опирания балки (граничных условий). Так, для балки, заделанной одним концом (см, рис. VI 1.1), в месте заделки должны быть равны нулю и прогиб, и угол поворота сечения. Для балки, опертой по концам, прогиб должен быть равен нулю и на левом, и на правом конце. [c.166]

Постоянные С1 и определяются из следующих граничных условий. При г = 0 осевое перемещение щ = 0. Следовательно, при г = 0 угол в = 0 что следует из формулы (11.11). Тогда [c.347]

Образование границ зерен — структурное превращение, присущее литому металлу (сварному шву, отливке) в период завершения его кристаллизации из жидкого расплава. Границы образуются непосредственно при срастании первичных кристаллитов. Поскольку кристаллические решетки кристаллитов ориентированы произвольно, то их сопряжение при срастании кристаллитов сопровождается существенными искажениями решеток. Эти искажения и приводят к образованию граничной поверхности. Существует также мнение, что границы образуются путем собирания дислокаций, неупорядоченно расположенных в металле после затвердевания в одну граничную поверхность в результате процесса полигонизации, однако более обоснован первый механизм образования границ. Современные представления о строении границ сводятся к тому, что на границах чередуются участки хорошего и плохого соответствия кристаллических решеток соседних зерен. Это так называемые островные модели границ зерен. Строение и протяженность участков плохого соответствия зависят от угла разориентировки решеток смежных кристаллитов. Различают малоугловые (угол до 15°) и большеугловые (угол свыше 15°) границы. Малоугловые границы описывают как ряд отдельных дислокаций (рис. 13.9,а). Расстояние между ними D определяется соотношением [c.501]

Скоростью падения называется скорость VI, с которой материальная точка приходит в соприкосновение со связью. Скоростью отражения называется скорость V, с которой точка покидает связь. Углом падения а называют угол между отрицательным направлением скорости VI и нормалью и к граничной поверхности. Нормаль направлена внутрь допустимой области (рис. 3.15.1). Углом отражения / называют угол между направлением скорости V и нормалью и. [c.292]

Решение. Выбираем полярные координаты г, 0 в плоскости поперечного сечения, перпендикулярной к линии пересечения плоскостей, с началом в вершине угла. Угол 0 отсчитывается от одной из прямых, образующих сечение угла. Пусть а есть величина обтекаемого угла при а < л течение происходит внутри угла, при а > л — вне его. Граничное условие исчезновения нормальной составляющей скорости гласит rfq>/d0 = О при 0 = О и а. Удовлетворяющее этому условию решение уравнения Лапласа пишем в виде ) [c.45]

Значения произвольных постоянных С и D найдем из граничных услопий <способов закрепления балки) угол поворота и прогиб в заделке равны нулю, т. е. при г=/и = ф= 0ио=0, откуда [c.146]

В чти выражения входят неизвестные начальные параметры, которые определяются из граничных условий. В данной задаче неизвестны 0о и Oq. -Они найдутся из условия, что при г = ia — 0 = 0 и 0 =0 (жесткая заделка) Для сокращения математических выкладок можег быть использована приведенная ниже таблица, в первой строке которой даны функции влияния начальных параметров на угол 0, во второй — на 0 и в третьей — на бимомент В. В этой же таблице даются и функции влия ния внешних моментов т, равномерно распределенных по длине стержня [c.227]

Если граничные поверхности образуют трубу или канал с изменяющимся по длине поперечным сечением, то поток является трехмерным или пространственным. Но если кривизна IR линий тока (или струек), а также образуемый ими угол р (рис. 6 2) малы, то такой поток приближенно можно свести к одномерной модели. Потоки, удовлетворяющие этим условиям, называют плавно изменяющимися. Из-за малых углов между линиями тока живые сечения слабо искривлены и приближенно могут считаться плоскими. Тогда, выбирая продольную геометрическую координату вдоль оси потока, проходящей через центры масс живых сечений, можно плавно изменяющийся поток рассматривать как одномерный. [c.134]

В первом случае задается соответствие пары внутренних точек Zo, MJo и угол поворота направлений (векторов) в точке Zq. Во втором — соответствие трех пар граничных точек. [c.186]

Для вихревой модели пятиугольного крыла с размерами, показанными на рис. 9.7, определите числовые значения координат контрольных точек (в которых должны удовлетворяться граничные условия) и концов дискретного косого присоединения вихря, а также найдите размах и угол стреловидности при неравномерной схеме размещения по сечению [c.249]

Рассмотрите граничные условия для различных участков на крыле и за его пределами при М , = 1,2 и 2,2. Удлинение крыла = 3,0 сужение т)др = 5 угол стреловидности / = 60°. [c.257]

Таким образом, располагая этими данными, можно (зная локальный телесный угол для нерегулярной поверхности в пространственном случае или угол между касательными к граничным линиям в плоском случае) определить особенности решения. [c.316]

Угловые точки рассчитываются из тех же соотношений, что и граничные, независимо для каждой из поверхностей, составляющих угол, а затем полученные величины усредняются. [c.654]

Заметим, что при применении метода Рэлея требование удовлетворения функцией v z) всех граничных условий является излишним. Разрывы вторых производных функций и (г) соответствуют приложенным сосредоточенным моментам, разрывы третьих производных — сосредоточенным силам. Следовательно, если функция v z) непрерывна вместе с первой производной и удовлетворяет граничным условиям, наложенным на прогиб и угол поворота, она всегда может быть представлена как функция прогиба некоторой балки под действием распределенной нагрузки, сосредоточенных сил и моментов и доказательство теоремы Рэлея сохраняет силу. Будем называть граничные условия, налагаемые на v z) и v z) кинематическими условиями, а на момент и перерезывающую силу, т. е. на и" (z) и и " (z) — динамическими условиями. [c.203]

Ha рис. 11.7.1 показан угол a. Заметим, что os а d5/r — телесный угол, под которым виден из точки М элемент поверхности dS-, обозначим этот телесный угол da. Разобьем границу полупространства на две части 5, — круг радиусом р с центром в точке 4 — основании перпендикуляра опущенного из точки М па граничную плоскость, и 5а — внешность этого круга. Представим теперь выражение для производной d )/dz в виде суммы двух интегралов [c.371]

Мора проходит через начало координат. Состояние внутри угла, стороны которого составляют угол ф с вертикалью, проходящей через граничную точку погруженного участка, изображается малым кругом Мора 11. Точки тип пересечения круга II с кругами I и III определяют разрывы напряженного состояния. [c.518]

Почти одновременно Дагдейл, с одной стороны, Леонов и Панасюк, с другой, предложили формально эквивалентные модели концевой зоны трещины. Предположение Дагдейла относилось к задаче о трещине в тонком листе, когда можно представить пластическую зону в виде узкой полосы впереди трещины. Действительно, пластическая деформация представляет собою сдвиг в плоскостях, составляющих угол я/4 с граничными плоскостями [c.670]

Примем, 1 ак и в предыдущем случае, для ф выражение (5.38), удовлетворяющее основному уравнению задачи и граничным условиям, а постоянную к найдем пз условия равновесия отсеченной радиусом г части клина. При aio. it угол 0 будем измерять от направления действия силы Р (рис. 5.8). Тогда, проектируя все силы на направление действия силы Р, будем иметь [c.105]

На выходе из турбины имеем выходной участок с определенным углом наклона лопасти на выходе Рт.2> определенную толщину лопасти и, следовательно, меридиональную составляющую абсолютной скорости с учетом стеснения 0 7-2, а также 7-2. Из-за влияния конечного числа лопастей направление потока жидкости будет отличным от направления наклона лопасти, и на граничной поверхности выхода окружная составляющая абсолютной скорости и угол [c.240]

Выберем в рассматриваемой части плоскости произвольную точку Р хр, ур, Zp), построим систему координат Р т) , ось которой перпендикулярна плоскости, и фиксируем, например, направление, перпендикулярное оси Oz и проходящее через эту точку, относительно которого будем измерять угол ф. Этот угол определяет направление орта й радиуса r , равного расстоянию от точки Р до -й граничной кривой линии части плоскости. Заметим, что величина (ф, ф), [c.128]

Постоянные интегрирования определяются из граничных условий, которые для консоли (рис. 72) состоят в том, что в заделке (при X = 0) прогиб V = X sin (со/ + а) и угол поворота сечения [c.116]

Граничным радиусом помещения называется радиус сферы, на поверхности которой энергия прямого звука равна энергии отраженного. Величина граничного радиуса зависит от того, в какой телесный угол (в стерадианах) излучается энергия, а также от звукопоглощения (являющегося функцией частоты) и полярной характеристики источника звука. [c.43]

Как уже отмечалось ранее, при достаточно большой длительности импульсного воздействия дисперсию в первом приближении можно не учитывать и использовать модель эквивалентного анизотропного материала [уравнения (7) и (12)1. Один из эффектов, связанных с анизотропией, проявляется в задаче об ударе по краю ортотропной пластины, когда сила действует в плоскости пластины, а край составляет некоторый угол с осью симметрии материала. Если не учитывать конструкционную ц внутреннюю дисперсию в материале, то для решения этой задачи можно воспользоваться уравнениями (7) и следующими граничными условиями на краю [c.322]

Р1з этого правила существует важное исключение. Если уравнение (47) имеет два решения, то наклон граничного волокна может скачком перейти от одного из соответствующих значений к другому, образуя угол, из вершины которого исходит запол- [c.312]

Здесь кривизна волокна г и угол его наклона 6 имеют смысл обычных полярных координат, причем Го = г - - D. Поскольку решение, полученное с использованием граничного условия при X = L, удовлетворяет также граничному условию при X = [c.320]

В случае = О из (120) следует, что 0 = О, т. е. нормальные линии являются прямыми, направленными вдоль радиусов. Если угол 0 на границе задан, то значение Гт на данной нормальной линии можно найти, записав соотношение (120) для точки пересечения нормальной линии с границей значение 2 В ЭТОМ случае определяется подстановкой граничных значений г и z в соотношение (122). Полученное соотношение представляет собой уравнение нормальной линии, проходящей через данную точку границы. Если построены все нормальные линии, то можно построить и волокна как траектории, ортогональные нормальным линиям. Эту процедуру обычно легче осуществить графически,, нежели аналитически. Приведенное выше построение формы нормальных линий принадлежит Т. Дж. Роджерсу (не опубликовано). [c.340]

Из равенства нулю деформации сдвига следует равенство нулю касательного напряжения 5. Поскольку угол наклона волокон также равен нулю, из уравнения (133) вытекает постоянство растягивающего усилия вдоль каждого волокна, а из граничных условий на концах трубы следует, что 7 = 0 всюду внутри. Уравнение для Р, являющееся следствием (134), имеет вид [c.343]

В третьей части таблицы помещают я справочные данные делительный диаметр d, число зубьев сектоэа, основной диаметр йь, радиус кривизны активного профиля зуба в нижней точке р/, радиу кривизны в граничной точке профиля зу ба р , начальный диаметр daiy высота зуба /г, шаг зацепления ра, основной угол наклона Рь, осевой шаг рх, ход зуба pz, параметрь модиф икации, обозначение чертежа сопряженного зубчатого колес . [c.272]

При выборе оси Oi вранюини кулачка в точке А нересечения граничных лучей график изменения углов О в функции угла ((, поворота кулачка касается н двух точках прямых, соответствую-н их yr.iaM i ) (рис. 17.8, к[)ивая /), и решение считается оптимальным но критерию минимальных размеров кулачка. Если ось О, расположить вне области ОДР, то в некоторых положениях толкателя угол fl нреньинает угол (рис. 17.8, кривая 2). [c.458]

Предельный минима.пьный коэффициент смещения определится условием предотвращения подреза зуба. С уменьшением коэффициента X и числа зубьев г граничная точка G (рис. 10.16) стремится к предельной точке С эвольвенты. Для каждого числа зубьев г существует такой минимальный коэффициент смещения Хт ги при котором точка G совпадает с точкой С. В этом случае угол ао в формуле (10.16) должен быть равен нулю. Подставляя в эту формулу ао = о, получим [c.115]

При Ki oo функции этого параметра в (127,5—6) стремятся к постоянным пределам. Это утверждение является следствием существования предельного (при Mi->oo) режима обтекания, свойства которого в существенной области течения не зависят от М (С. В. Валландер, 1947 К- Oswatits h, 1951). Под существенной подразумевается область течения между передней, наиболее интенсивной, частью головной ударной волны и поверхностью обтекаемого тела, не слишком далеко от его передней части (подчеркнем, что именно эта область, с наибольшим давлением, определяет действующие на тело силы). Если описывать течение приведенными скоростью v/u], давлением P/P 0f и плотностью р/р как функциями безразмерных координат, то картина обтекания тела заданной формы в указанной области оказывается в пределе независящей от М]. Дело в том, что, будучи выраженными через эти переменные, оказываются независящими от М] не только гидродинамические уравнения и граничные условия на поверхности обтекаемого тела, но и все условия на поверхности ударной волны. Ограничение области движения существенной частью связано с тем, что пренебрегаемые в последних условиях величины — относительного порядка i/m 51п ф, где ф —угол между Vi и поверхностью [c.660]

В этой последней ситуации необходимо поставить дополнительное граничное условие. Оно устанавливается требованием обращения в нуль поверхностного интеграла в (36,4) для вариаций бп, представляющих собой повороты п вокруг нормали в каждой точке поверхности с сохранением угла наклона к ней (т. е. вариаций, не меняющих поверхностной энергии). Такая вариация имеет вид бп = [ п1бф, где v — единичный вектор нормали, а бф — произвольный (в каждой точке поверхности) угол поворота. Написав также элемент поверхности в виде di = df, получим [c.194]

Совершенно аналогичным образом можно получшь приближенное решение задачи о вращающемся диске переменной толщины h r). Упрощающее предположение состоит в том, что напряжения Огг и Оое распределены по толпщне равномерно и напряжения о г, как и другие компоненты тензора напряжений, равны нулю. Очевидно, что это предположение не позволяет удовлетворить граничному условию на поверхности диска, вектор нормали к поверхности составляет с осью угол а, тангенс которого есть dh/dr и напряжение Огг дает на поверхности неуравновешенную силу [c.270]

Решение системы уравнений (4.20) или уравнения (4.21) содержит четыре произвольные постоянные, определяемые из граничных условий. Например, для стержня, показанного на рис. 4.44 имеем 1) z = О, Uy = в = О, 2) z = I, М = О, Q = -р. Для стержня с переменным сечением и переменной по Z распределенной нагрузкой q z) определить напряженно-деформированное состояние (т.е. найти перерезывающую силу Q )i изгибающий MOMeHt M z), угол в г) и перемещение Uy z)) проще всего численными методами решения систем дифференциальных уравнений [9]. [c.196]

Выберем начало координат на левом конце балки. Так как в начале координат прогиб (на опоре А) равен нулю, то уо=0. Угол поворота 0о не равен нулю. Этот угол должен быть определен из граничного условия — равенства прориба нулю на правом конце балки. Подставив в уравнение (10) вместо 2 значение I, а вместо Уо — нуль, получим [c.252]

Угол ф изменяется в этом случае монотонно, и поэтому можно сказать, что ось волчка прецессирует около вертикальной оси. Однако это движение не является регулярной прецессией, встречавшейся нам в случае свободного движения твердого тела, так как в данном случае ось волчка не только вращается вокруг вертикали, но и колеблется вверх и вниз между граничными углами 0i и 02. Таким образом, рассматриваемый волчок нутирует во время прецессии. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...