Импульсная диаграмма рассеяни

Импульсная диаграмма рассеяния [c.214]

Импульсная диаграмма рассеяния 216—220, 522 [c.716]

Импульсная диаграмма рассеяния 66 Искровая камера 165, 255 Истинно-нейтральные частицы 235 [c.333]

Вернемся к построению импульсной диаграммы. Пусть частица с массой Ml и скоростью v упруго сталкивается с неподвижной частицей, имеющей массу Л1г. Требуется найти геометрическое место точек для концов векторов — импульсов частицы М, после рассеяния и связь между углами рассеяния и отдачи. Заметим, что все дальнейшие рассуждения справедливы для любого соотношения масс частиц, но для определенности будем считать, что Mi < М2. Пусть отрезок АВ в некотором масштабе изображает им- [c.216]

Импульсная диаграмма позволяет удобно и быстро решать различные задачи на упругое соударение. С ее помош,ью при известных массах частиц можно найти их импульсы и энергии после рассеяния для любого угла рассеяния [формулы (19.11) и (19. 12)] по известным углам рассеяния 0 и i) для обеих частиц и массе одной частицы можно найти массу второй частицы [формула (19.13)]. [c.220]

Это связано с тем, что энергия тепловых нейтронов меньше энергии химической связи атомов в молекуле, благодаря чему рассеяние тепловых нейтронов происходит не на свободных атомах, а на тяжелых связанных молекулах (или даже на кристаллических зернах среды). В соответствии с импульсной диаграммой такое рассеяние должно быть изотропным ( os 9 = О и = Яа). [c.312]

Так же как и в нерелятивистском случае (см. 19, п. 1), для обработки результатов можно использовать импульсную диаграмму. Однако в релятивистском случае импульсная диаграмма выглядит более сложно, чем в нерелятивистском. На рис. 219 приведена импульсная диаграмма для простейшего случая рассеяния двух частиц с одинаковыми массами. Диаграмма имеет вид эллипса, большая ось которого равна первоначальному импульсу падающей частицы в л. с. к., а малая полуось — импульсу частиц в с. ц. и. . [c.522]

Если направление движения рассеянной частицы известно (из опыта или из расчета по заданному параметру удара р и закону действия сил), то существует простой геометрический способ определения скорости второй частицы после рассеяния по известным значениям скорости и направления движения падающей частицы. Этот способ ноаит название импульсной диаграммы . [c.214]

Все виды взаимодействий (сильные, электромагнитные и слабые) по характеру их цротекания можно разделить на упругие и неупругие. Упругое взаимодействие, т. е. упругое рассеяние одной частицы на другой, характеризуется сохранением суммарной кинетической энергии обеих частиц и может быть описано (для всех видов взаимодействий) при помош,и простой геометрической схемы, называемой импульсной диаграммой (для высоких энергий должен быть рассмотрен релятивистский вариант диаграммы). Неупругие процессы характеризуются переходом (полным или частичным) кинетической энергии движущейся частицы в другие формы, например в энергию возбуждения атома, в энергию излучения, в энергию покоя образующихся частиц. [c.254]

В 19 было показано, что упругое рассеяние нейтрона на тяжелом ядре может происходить под любым углом 0, в то время как угол рассеяния нейтрона на протоне не превосходит 90°. В связи с этим траектории движения нейтронов в водородном замедлителе больше вытянуты вперед, чем в тяжелом. Количественно это отличие может быть охарактеризовано средним значением косинуса угла рассеяния os0, которое равно нулю для изотропного рассеяния и растет с ростом анизотропии. Опираясь на импульсную диаграмму (см. 19), нетрудно показать, что для [c.306]

Изучая с помощью этого прибора возникновение ядер отдачи водорода, азота и кислорода при облучении этих газов а-части-цами, Резерфорд обнаружил, что в случае азота наблюдается отклонение от картины, ожидаемой в соответствии с импульсной диаграммой упругого столкновения. Оказалось, что наряду -со сравнительно короткопробежными рассеянными а-частицами встречаются длиннопробежные частицы с пробегами, более чем в 4 раза превышающими пробеги бомбардирующих а-ча-гтиц. [c.441]

Особенно простыв выражения получаются для матричных элементов любого процесса в низшем порядке теории возмущений, к-рьш соответствуют т. н. дренес-пые диаграммы, не имеющие замкнутых петель,— после перехода к импульсному представлению в них вовсе не остаётся интегрирований. Для осн. процессов КЭД такие выражения для матричных элементов были получены на заре возникновения КТП в кон. 2()-х гг. и оказались в разумном согласии с опытом (уровень соответствия 10 —Ю" , т. е. порядка постоянной тонкой структуры а). Однако попытки вычисления радиационных поправок (т. е. поправок, связанных с учётом высших приближений) к этим выражениям, напр, к Клейна — Нишины — Тамма ф-ле (см. Клейна — Ни-шины формула) для комптоновского рассеяния, наталкивались на спедифич. трудности. Таким поправкам отвечают диаграммы с замкнутыми петлями из линий виртуальная частиц, импульсы к-рых не фиксированы законами сохранения, и полная поправка равна сумме вкладов от всех возможных импульсов. Оказалось, что в большинстве случаев возникающие при суммировании этих вкладов интегралы по импульсам виртуальных частиц расходятся в УФ-области, т. о. сами поправки оказываются не только не малыми, но бесконечными. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...