Момент силы относительно точк

Система аэродинамических сил, действующих на ракету, характеризуется результирующей силой и результирующим моментом Мл относительно точк G. Для заданной геометрической конфигурации и при данных плотности и температуре воздуха в классической механике полета величины и являются вектор-функциями скорости V, угловой скорости вращения Q и абсолютного ускорения (dV/dOae . без существенной ошибки можно пренебречь влиянием ускорения, однако тогда необходимо интерпретировать вектор-функции переменных V и Q как сечения векторного пространства при равном нулю абсолютном ускорении (dV/d/)a6 , но не как сечения при равном нулю относительном ускорении Проекции (X, Y, Z) вектора R и (L, М, N) [c.127]

Если мы имеем поверхность вращения, то направления реакций во всех точкях встречают ось симметрии. Рассматривая произвольную конечную часть длины нити на поверхности, мы видим, что моменты сил натяжения, действующих на обоих концах нити, относительно оси равны и обратны по знаку. Если г—расстояние точки от оси, а <р — угол, составляемый направлением нити с кругом широты, то мы имеем [c.57]

Найдем главный момент. Так как относительно точкиЛ (центра приведения) моменты сил и Р равны нулю, то [c.77]

Пряьер. Если материальная точка подвержена действию такой силы, направление которой всегда проходит черев неподвижную точку, то момент количества движения относительно этой точки (т. е. относительно оси, проходящей через эту точку под прямым углом к плоскости движения) будет постоянным. Если/ш — масса точкя, о — ее скорость и р — длина перпендикуляра, спущенного из О на касательную к ее траектории, то момент количества движения относительно О будет mvp. Следовательно, v будет изцейяться обратно пропорционально р. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...