Росселанду поглощения по Росселанду для

Приближение радиационной теплопроводности является частным случаем диффузионного приближения, когда в каждой точке среды имеет место локальное радиационное равновесие. Впервые это приближение было предложено Росселандом [Л. 22, 346] и сформулировано им в виде уравнения (5-4). Это приближение получило большое распространение в астрофизических задачах для исследования переноса излучения в недрах звезд, где оптическая толщина весьма велика и состояние среды и излучения оказываются близкими к локальному радиационному равновесию. В астрофизической и иностранной литературе по теплофизике понятия диффузионного приближения и приближения радиационной теплопроводности довольно часто отождествляют между собой. Россе-ланд в своей работе, впервые сформулировав общее уравнение диффузионного приближения, рассматривал его для частного случая состояния среды и излучения, близкого к термодинамическому равновесию, которое получило название приближения радиационной теплопроводности, Именно для этого приближения им рекомендованы окончательные расчетные формулы (5-2) и (5-4) и дана закономерность осреднения коэффициента поглощения по всем частотам (5-3), [c.161]

Для распространения закона Кирхгофа на условия, когда термодинамическое равновесие отсутствует, часто пользуются при расчетах моделью серого приближения . Сущность ее состоит в том, что вместо реальных спектральных зависимостей для степени черноты е [X) и поглощательной способности а (Я) в расчетах используются осредненные по спектру и, естественно, не зависящие от длины волны Я численные значения этих величин. В качестве таких осредненных величин часто применяются средний планков-ский и средний росселандов коэффициенты поглощения. [c.8]

В этих условиях в качестве среднего интегрального коэффициента поглощения обычно используется средний росселандов коэффициент поглощения определяемый формулой [c.15]

Рис. 3-13. Влияние температуры Т на удельные средние по Планку и по Росселанду коэффициенты поглощения по данным [92]

Во многих практических приложениях требуются средние коэффициенты поглощения по Планку и Росселанду. На фиг. 2.25, а, б приведены средние значения коэффициентов поглощения по Планку и Росселанду [вычисленные по формулам [c.121]

Углекислый газ. На фиг. 2.16 представлен спектр поглощения углекислого газа. Как уже упоминалось, этот спектр состоит из полос, соответствующих длинам волн 15, 4,3, 2,7 и 1,9 мкм. Пласс [67] опубликовал данные по спектральной степени черноты СОг в зависимости от температуры в диапазоне волновых чисел 1800—2500 см" Эдвардс [68] представил экспериментальные данные и эмпирические соотношения для поглощения в инфракрасных полосах СОг при повышенных давлениях и температурах. На фиг. 2.26, а, б приведены средние значения коэффициентов поглощения по Планку и Росселанду для СОг в инфракрасной области. Из двух зависимостей для средних коэффициентов поглощения по Планку, представленных на фиг. 2.26, а, рекомендуются для использования данные работы [66]. [c.121]

Водяной пар. Пары воды оказывают влияние на испускание и поглощение излучения в промышленных топках, в струях ракетных двигателей, в камерах сгорания и в атмосфере Земли. В работе [69] приведены результаты измерений при низких тем-п ературах поглощения или испускания излучения парами воды для длин волн 1—3 мкм, а сильное поглощение или испускание в области 2,7 мкм было изучено несколькими исследователями [70—72]. Эдвардс и др. [73] представили результаты измерений интегрального коэффициента поглощения в области 1,38, 1,87, 2,7 и 6,3 мкм при температурах от 300 до 1100 К. На фиг. 2.27 приведен спектральный коэффициент поглощения водяного пара при 1000 К в области 2,7 мкм, полученный но измерениям Гольдштейна [74]. На фиг. 2.28, а, б приведены средние коэффициенты поглощения по Планку и Росселанду для инфракрасного излучения. [c.121]

В приближении оптически толстого слоя влияние поглощения и рассеяния среды на теплообмен излучением учитывается только через коэффициент ослабления Рд. Для только погло щающей и излучающей среды (т. е. при а = 0) величина Рн заменяется на средний по Росселанду коэффициент поглощения kr. Для только рассеивающей среды температура не оказывает влияния на теплообмен излучением. [c.346]

Переход к более общей и более сложной модели несерой среды связан с учетом дисперсии радиационных характеристик. Однако, как показано в работе [42], можно реализовать сравнительно простой феноменологический подход, учитывающий в среднем эффект несерости путем введения двух разных средних коэффициентов поглощения - по Планку ар и по Росселанду ац. При этом в общем сохраняются приведенные выше соотношения, однако в (29.4) и (29.6) фигурирует постоянная Лр, а в (29.8) ац. [c.196]

Запишем далее среднюю непрозрачность Росселанда (11.1) как средний свободный пробег, выразив ее через коэффициенты поглощения (11.3) и приведенную частоту к = Йса/А7 [c.383]

Рассмотрите спектральную область Аи < и, в которой находится к произвольно расположенных ступеней поглощения (ионизационных пределов). Пусть интенсивности ступеней одинаковы, т. е. им соответствуют равные скачки Следуя рассуждениям, приводящим к уравнению (11.28), получите выражение для локально усредненного вклада связанно-свободных переходов в непрозрачность Росселанда, учитывая все случайные расположения ступеней. [c.423]

Вычислим еще и средний росселандов пробег (2.80) для случая, когда газ полностью ионизован и тормозной механизм поглощения является единственным (а все ионы обладают одинаковым зарядом Х) [c.224]

Росселандов пробег I для тормозного механизма равен спектральному пробегу при энергии квантов ку = 5,8 кТ. Как видно, в переносе лучистой энергии путем теплопроводности при тормозном механизме поглощения основную роль играют весьма большие кванты, находящиеся в виновской области спектра. Наоборот, при объемном излучении основную роль играют маленькие кванты. Средний коэффициент Х1 равен исправленному на вынужденное испускание спектральному коэффициенту V (1 — е / ), соответствующему ку = 1,73 кТ. [c.224]

Найдем средний росселандов пробег одноатомного газа в области первой ионизации. Росселандов пробег определяется обратной величиной коэффициента поглощения, т. е. пропусканием. [c.236]

Следует отметить, что если вычислять росселандов пробег с коэффициентом поглощения, взятым не по формуле (5.44), а по точной формуле для водородоподобных атомов (5.42), т. е. без замены частокола пропускания гладкой кривой, получаются значения пробега раз в пять [c.236]

При некоторых условиях линии поглощения атомов могут оказывать заметное влияние на средний росселандов пробег. Основной вклад в пробег вносят спектральные участки с малым коэффициентом непрерывного поглощения, находящиеся в области максимума весовой функции (см. 7, рис. 5.7). Это — участки, предшествующие границам серий, т. е. началам соответствующих континуумов. На них накладываются спектральные линии. [c.255]

Согласно вычислениям Л. М. Бибермана и А. Н. Лагарькова [51] в водороде при плотностях 10 —10 атом1см и температурах 12 ООО—20 000° поглощение в линиях может снижать росселандов пробег в два — четыре раза но сравнению с пробегом, рассчитанным без учета линий. [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...