Кельвиново тело

Большинство работ по ползучести посвящается одноосному растяжению. Меньшее внимание уделяется экспериментальному изучению ползучести в условиях объемнога напряженного состояния. В существующих работах по этому вопросу, как правило, рассматривается установившаяся ползучесть [1, 2, 3, 5]. Исследования по неустановившейся ползучести при сложном напряженном состоянии исчисляются единицами [4]. Величиной возврата обычно пренебрегают. Надежной теории, описывающей одновременно ползучесть и возврат, в настоящее время нет. Поэтому в данной работе делается попытка построить теорию, описывающую полный процесс ползучести. Ползучесть металлов и сплавов является сложным реологическим явлением. Ее изучение облегчается возможностью построения моделей с реологическими свойствами, аналогичными свойствам реального материала. Элементы модели являются символами, а модель служит только для вывода реологического уравнения. Из экспериментов видно, что всю деформацию ползучести е—( (рис. 1) можно считать состоящей из трех компонент упругой ез, возвращающейся ег и остаточной е ь Аналогами этих деформаций будут соответственно модели гукова, ньютонова и кельвинова тел. [c.150]

Поведение модели кельвинова тела описывается уравнением [c.151]

Кельвиновым телом моншо назвать. твердое тело, имеющее в основе модель пористого тела , или однородное тело, ведущ,ее себя подобным образом. Важно помнить обобщение, [c.160]

При обозначении вертикальной чертой ( ) параллельного соединения структурная формула кельвинова тела соответственно есть [c.162]

При постоянной деформации ( = 0) т = и кельвиново тело ведет себя как твердое гуково тело. [c.168]

Кельвиново тело проявляет вязкое затухание колебаний. Колебания являются изохронными с периодом [c.169]

В предыдущих главах мы ознакомились с материалами, обнаруживающими простые свойства упругости, вязкости и более сложное свойство пластичности, которое может быть понято только вместе со свойством упругости и, наконец, также с более сложными свойствами уируго-вязкости жидких и твердых тел. Эти материалы были идеализированы моделями гукова, ньютонова, сен-венанова, максвеллова и кельвинова тел. Из них только три первых являются элементарными. При помощи структурных формул было показано, какое отношение качественно имеют две последние модели к двум первым. Были постулированы количественные реологические соотношения между т, т, у и у > в которых фигурируют три параметра [х, и сГт, представляющие собой реологические коэффициенты . Эти результаты приводят к довольно хорошему приближению для описания поведения реальных материалов Рассмотрим для примера такой материал, как дорожный асфальт. Прежде всего, асфальт обладает упругостью, что делает его пригодным в качестве строительного материала. Соответственно в первом приближении можно рассматривать асфальт как упругое гуково тело. И в действительности инженеры-дорожники основывают свои расчеты почти исключительно на упругости. Только когда ползучесть совершенно необходимо учитывать, они прибегают ко второму приближению и рассматривают асфальт как максвелловскую жидкость. Однако нужно заметить, что асфальт также проявляет запаздывание упругости. Чтобы принять в расчет и это свойство, нужно перейти к третьему приближению, более сложному, чем максвелловская жидкость. [c.170]

Как было видно, запаздывание упругости связано с упруго-вязкостью твердых веществ, для описания которой было введено кельвиново тело. Поэтому нужно присоединить комплекс К к комплексу М, и вопрос только в том, как должно это быть сделано — по- [c.170]

Примеры реологического поведения битума и асфальта доказали, что существуют материалы, для которых появляется необходимость рассмотрения комбинации максвелловской жидкости и кельвинова тела. Исследования, проведенные Шведовым (1890 г.) с желатинным раствором, показали, что в этом случае максвелловская жидкость должна быть скомбинирована с пластическим сеи-вепановым телом. Шведов испытывал полупроцентный желатинный раствор суточного возраста в установке, состоящей из тех же элементов, что и виско- [c.176]

Это уравнение аналогично уравнению (IX, ж). Можно поэтому рассматривать объемное поведение материала в этом приближении, как поведение кельвинова тела с присущими ему свойствами, такими, как упругое нреддействие и последействие и диссипация работы напряжений. [c.204]

При исследовании разрушения твердого кельвинова тела действуем аналогичным образом. Результаты подобны найденным выше 3 параграфе 3 для всесторонней деформации и напряжения, поскольку ам предполагалось наличие вязкости твердого тела. [c.229]

Твердое кельвиново тело, следовательно, разрушается при сдвиге, [c.229]

Для кельвинова тела будем исходить из уравнения, которое мы запишем так [c.365]

Параллельное соединение упругого и вязкого элементов образует Кельвиново тело. При действии на него силы в короткий промежуток времени упругая и вязкая деформации малы и равны. При длительном действии силы они, оставаясь равными, возрастают с течением времени действия силы. При спя- тии, нагрузки с тела упругие и вязкие деформации постепенно восстанавливаются, тело проявляет эластические свойства, при которых время восстановления деформаций (разное для различных полимеров) во много раз продолжительнее времени восстановления упругих деформаций. [c.22]

Подставляя (6.25) и (6.26) в (6.16), получаем необратимую часть общего определяющего уравнения для изотропного кельвинова тела. [c.100]

Жидкость можно определить очень общим образом, включая в это определение также и газы, как кельвиново тело, для которого тензор обратимых напряжений чисто изотропен, т. е. имеет вид [c.100]

Телескопическое смещение 30 Текучести условие 112 Тело кельвиново 159 мягкое пластическое 320 пластическое 320 твердого вязкость (t]s) 158 твердого объемная вязкость (tj) 103 [c.380]

Описанный только что метод нельзя прилагать к более сложным типам вязко-упругих тел, реологические модели которых представляют собой целые системы, составленные из единичных максвелловых и кельвиновых элементов. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...