Тэйлор Дж. (Taylor

Это предприятие не было успешно завершено вплоть до момента, наступившего когда соответствующие измерения были произведены Джеффри Инграмом Тэйлором (Taylor [1937, 1]). На протяжении шестидесяти лет эта интересная часть исследования Треска просто игнорировалась всеми, включая Тэйлора. См. раздел 4.23. [c.35]

Уже в 1926 г. было установлено, что функции отклика для определяющего сдвига в монокристаллах с гексагональной решеткой не являются параболическими и поэтому не могут быть описаны в терминах теории работы упрочнения, предложенной Тэйлором Taylor [1934, 1]). В этом же году эксперименты Шмида (S hmid 1927, 1]) с кристаллами цинка, результаты которых для определяющих касательного напряжения и сдвига показаны на рис. 4.71, продемонстрировали впервые, что функция отклика в этом твердом теле с гексагональной решеткой была, по существу, линейной вплоть до предельного значения определяющего сдвига, равного пяти. На рис. 4.71 показаны углы между базовой плоскостью и осью образца, измеренные до деформации образца. Можно видеть, что наклон этой линейной функции отклика не изменяется заметно с изменением начальной ориентации. [c.129]

Двух примеров, включающих самые первые измерения деформаций III стадии, достаточно, чтобы продемонстрировать суть дела. В 1925 и 1926 гг. Тэйлор и Элам (Taylor and Elam [1925, 1], [1926, 1]) провели опыты с монокристаллами золота и алюминия. В 1934 г., развивая свою теорию дислокаций, Тэйлор (Taylor [1934, 11) дал числовые значения коэффициентов парабол для этих опытов. Проверяя эти результаты в свете обобщений, развитых мною 35 лет спустя после этих опытов, я заметил, что модуль сдвига [c.142]

Ряд экспериментов, выполненных, в частности, Дэвисом и Тэйлором (Taylor [1946, 1]) или Бертрамом Гопкинсоном (В. Hopkin-son [1905, П) в 1905 г. и кратко описанных выше, позволил установить, что, по крайней мере, для некоторых материалов такое повышение по той или иной причине может иметь место. В других экспериментах с материалами типа отожженного алюминия при [c.272]

Тэйлор (Taylor G. I.) [Bee статьи Тэйлора за исключением работы [c.631]

Исследование устойчивости движения при произвольных R должно производиться общим методом, основанным на уравнениях (26,4) для движения между вращающимися цилиндрами это было сделано впервые Тэйлором (G. /. Taylor, 1924). [c.144]

Наиб, точные значения Ф, ф. к. обычно получают путем сравнения результатов прецизионных измерений с предсказаниями соответствующих теоретич. моделей. Все перечисленные выше Ф. ф. к. (кроме а) являются размерными величинами, поэтому их численные значения зависят от размера соответствующих осн. физ. величин и выбора системы единиц, а также от степени точности измерений и расчётов. В итоге возникает довольно сложная процедура согласования значений Ф. ф. к. на основе наименьших квадратов метода с учётом соотношений, связывающих Ф. ф. к. Последнее такое согласование было проведено Р, Коэном (Е. R. ohen) и Б. Тэйлором (В. N. Taylor) в 1986 (табл.). Уточнение значений Ф. ф. к. имеет важное значение для метрологии, а также может привести к обнаружению (или устранению уже известных) противоречий в физ. описании природы. [c.381]

Вводя индексы 1, 2 и 3 для осевого, тангенциального и радиального направлений соответственно и пренебрегая градиентом радиальных напряжений, возникающим при внутреннем давлении, Лоде полагает (Тз=0, тогда ц=2сг2/сг1—1- При отсутствии внутреннего давления и,=—1, и при СГ2=СГ1 ц=1. Как подчеркнули Тэйлор и Квинни (Taylor and Quinney [1931, Л), большое отклонение экспериментальных точек от прямой n=v, наблюдаемое при простом растяжении, т. е. при ц=—1, было вызвано либо экспериментальной ошибкой, либо анизотропностью трубок. Поэтому в 1931 г. Тэйлор и Квинни пытались проверить заключение Лоде о том, что скорее повсюду имеет место неравенство v < n , чем равенство v=n. Эти эксперименты Тэйлора и Квинни с алюминием, медью, свинцом, стеклом, кадмием, малоуглеродистой и безуглеродистой сталями, результаты которых по существу подобны результатам Лоде (кроме стекла и свинца), стали экспериментами, на которые широко ссы- [c.102]

Такие измерения изменения объема напоминают эксперименты Баушингера со сталью и литым железом, проводившиеся в 1880 г. Поскольку интересно сравнить результаты Тэйлора и Квинни, полученные в 1931 г. (Taylor and Quinney [1931, 1 ), с результатами их предшественника в XIX веке (Baus hinger [1979, 1]) (см. выше (ч. I) рис. 2.36), я включил рис. 4.55. На этом рисунке показано изменение объема отожженной мягкой стали и обезуглероженной мягкой стали, подвергавшихся конечной деформации. В отожженной мягкой стали наблюдались большие изменения объема, что полвека ранее показалось странным Баушингеру ). [c.106]

Эксперименты Тэйлора и Элам с монокристаллами золота, меди и железа (Taylor and Elam [1926, 1]), повторно обсуждавшиеся также между 1926 и 1934 гг. и для которых в 1934 г. были даны численные значения коэффициентов параболы, показаны на рис. 4.69. [c.127]

В начале 50-х гг. XX века возник вопрос, являются ли действительно функции отклика кубических кристаллов параболическими. Гипотезы Тэйлора в его теории дислокации (Taylor [1934, 1]) также были подвергнуты сомнению. Более всего это касалось того факта, что Тэйлор предполагал распределение положительных и отрицательных дислокаций однородным и не учитывал возникновения дислокаций в процессе деформации. Третья трудность, которая еще не всплыла к тому времени, состоит в том, что ни в теории, ни в эксперименте не было основы для принятия решений, требующихся в процессе подведения итогов в анализе Тэйлора. Мотт (Mott [1952, 11) в 1952 г. выдвинул теорию, которая еще при условии использования параболической функции отклика полностью исключала эти вопросы, подразумевавшиеся в гипотезах Тэйлора. Теория Мотта основывалась на предположении о заклинивании дислокаций, порождаемых источником Франка — Рида, при некотором уровне их плотности или при наличии барьера из дефектов. [c.130]

Другой пример перехода второго порядка снабжен графиками т-—Y> которые я построил на основании результатов четырех экспериментов Тэйлора и Элам 30-х годов (Taylor and Elam [1926, II Taylor [1934, 1]) по растяжению монокристаллов железа в этих экспериментах среднее значение у. при котором происходил переход второго порядка от начальной формы кривой деформации, соответствующей г=2 в уравнении (4.22), равно ул =0,046 (рис. 4.86). [c.147]

Taylor and Quinney [1934, 21) также из опытов на простое растяжение и сжатие с поли-кристаллической медью пришел к заключению, прямо противоположному заключению Людвика и Шоя. Тэйлор обнаружил, что результаты для сжатия и растяжения совпадают, когда условное, или Пиола — Кирхгофа напряжение (отнесенное к первоначальной плош,ади) ставится в зависимость от логарифмической или истинной деформации. Он не привел размеров растягиваемых образцов максимальная условная деформация была 20%. Образцы, подвергавшиеся сжатию, имели длину 0,4770 дюйма и диаметр 0,4390 дюйма, т. е. отношение L/D= 1,087, в то время как у Людвика и Шоя L/D=3. Тэйлор смазывал поверхности жиром. Его сравнение сжатия с растяжением, показанное на рис. 4.88, описывало результаты (показаны крестиками) для условных растягиваюш,их напряжений Т в зависимости от lg(///o), где I — текущая длина образца в процессе испытания, а /о — начальная длина и результаты сжатия (жирные точки) для условного сжимаюш,его напряжения Р в зависимости от g(h/h), где h — текущая длина образца в процессе эксперимента и /ig — первоначальная длина. [c.153]

Эксперимент Тэйлора и Квинни (Taylor and Quinney [1934, 2]) с поликристаллической медью при сжатии, проведенный в 1934 г., иллюстрировал отличие этой области малой деформации от области конечных пластических деформаций. Они сжимали образец из отожженной поликристаллической меди диаметром 0,4390 дюйма и длиной 0,4770 дюйма, доводя его через 31 шаг нагружения до условной деформации, равной 0,37, что в пересчете на истинную деформацию дает Ig (/io /i)=0,46. Соответствуюш,ий этому эксперименту график дан на рис. 4.91. [c.158]

Эксперимент, описанный в конце раздела 4.20, представлял собой опыт Тэйлора и Квинни (Taylor and Quinney [1934, 2]) по сжатию поликристалла, проведенный в 1934 г. (рис. 4.91). Результаты этого опыта, продолжающегося до очень большой деформации, были представлены авторами в виде зависимости условного напряжения от логарифмической (истинной) деформации. Пересчет в зависимость —8 для условных напряжений и деформации, который я провел для данного исследования (рис. 4.103, с), позволил обнаружить, что отклик на условную деформацию, равную примерно 60%, описывается формулой (4.25) с единственным переходом второго порядка, происходящим при 8jv 0,17. [c.172]

Оставляя обсуждение этой корреляции до раздела 4.31, посвященного эффекту Савара — Массона, я начну здесь дальнейший анализ эксперимента Тэйлора и Квинни (Taylor and Quinney [1931, 1]), проведенного 40 лет назад, который был описан в разделе 4.14. Эксперимент, результаты которого показаны на рис. 4.104, состоял в сравнении двух испытаний отожженных медных трубок — одной иа одноосное растяжение и другой на чистое кручение. Оба испытания были проведены при монотонно возрастающем напряжении до получения большой деформации. Строя график по данным, полученным при растяжении, на плоскости в осях условное напряжение — логарифмическая ( истинная ) деформация и сравнивая его с графиком зависимости между номинальным касательным напряжением и деформацией сдвига при кручении, они заключили, как мы видели в разделе 4.14, что не применимы ни гипотеза течения Треска— Геста, ни гипотеза течения Максвелла — Мизеса (см. рис. 4.60). Вновь обнаруживаем в истории эксперимента пример пристрастия к концепции, повлиявшего на представление и интерпретацию экспериментальных результатов. Когда результаты тех же самых двух опытов были пересчитаны для сравнения к условному напряжению и к условной деформации, они не только показали точное соответствие с гипотезой Максвелла — Мизеса, но графики —е и 5 —s обеспе- [c.175]

В 1925 г. Тэйлор и Фаррен (Taylor and Farren [1925, 2]), провели опыты с поликристаллическими образцами из стали, меди и алюминия и с монокристаллами алюминия на простое растяжение и при этом наблюдали небольшое повышение температуры, сопровождавшее деформирование ). Поскольку опыты должны были проводиться в короткий промежуток времени, достаточный, чтобы тепловая диссипация не проявилась, было построено для[опытов специальное записывающее устройство. Первоисточник, к которому я отсылаю читателя, содержит подробности относительно изобретенного устройства и его калибровки. [c.179]

В 1934 г. Тэйлор и Квинни (Taylor and Quinney [1934, 2]) провели опыты по кручению и сжатию для определения теплового поведения с помощью как термопар, так и калориметров. По измерениям при помощи обоих приборов они получили сравнимые результаты. Деформированные образцы быстро снимались с закручивающего устройства и бросались в калориметр. Для отожженной чистой меди и мягкой стали порядок значений скрытой теплоты был одинаковым, но вместо того, чтобы оставаться постоянным по значению в процессе деформирования, скрытая теплота претерпевала процентное уменьшение при весьма больших деформациях. Сравнивая результаты измерений по калориметру для чистой меди с максимальным напряжением, достигавшимся при Ig (/io//i) = l,45 по данным опыта, представленным на рис. 4.91, они показали, что работа по холодной обработке, необходимая для насыщения меди скрытой энергией при комнатной температуре, была примерно такой же, как и та, которая необходима для того, чтобы повысить прочность металла до ее максимального значения. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...