Филлипс (Phillips)

Изохронный маятник Филлипса (Phillips). Дан маятник, ось вращения которого проектируется в точку О и центр тяжести которого находится в некоторый момент времени в точке G (рис. 223). Маленькая стальная пластинка DBE заделана концом D, где ее касательная горизонтальна и перпендикулярна к оси О. Конец Е пластинки свободен и немного переходит за вертикаль OV. Пластинка связана с маятником при помощи тяги АВ малого сечения и очень малой массы. Тяга соединена шарнирно с одной стороны с маятником в точке А и с другой стороны с пластинкой р точке В. В положении равновесия точка В находится в положении С на вертикали OV, так что ОС = ОА- - АВ. Кроме того, дано ОА — АВ. [c.133]

Пример 4. Пусть два неупругих тела вращения ударяются друг о друга так, что вершины каждого из них являются точкой контакта. Доказать, что направление скольжения остается одним и тем же во время соударения. Это и следующее предложение приведены Филлипсом (Phillips. — Liouville s Journal, 1875, t. 40). [c.281]

Первое математическое решение основных вопросов работы рессор дал в 1852 г. Phillips [131. В 1918 г. опубликована Новая теория рессор" Landau and Parr [12], не отличающаяся по существу от теории Филлипса, но [c.727]

Я включил два примера из этих опытов Филлипса. Один, приведенный на рис. 4.212, показывает, как изменяется в зависимости от уровня температуры поверхность пластичности для отожженного алюминия, полученная в результате повторения опыта Геста при различных температурах. Второй пример — один из многих, приведенных в двух работах Филлипса в 1972 г. (Phillips and Tang [1972, 1]), в которых рассматривалось влияние как температуры, так и пути нагружения, с учетом предшествовавшей истории напряженно-деформированного состояния в условиях опыта Геста. Результаты на рис. 4.213 это поверхности пластичности в условиях четырех значений окружающей температуры для каждого предварительно созданного напряженного состояния, полученного при совместном растяжении и кручении. [c.316]

Нестабильность материала в виде переменности отношений компонентов приращений в ступеньках Савара — Массона и переходов второго порядка наблюдалась в отношении обоих факторов при сложном нагружении для полностью отожженного алюминия, диаграмма нагружения которого задана уравнениями (4.78) на основании деформационной теории, и при сложном нагружении образцов из полностью отожженных меди и алюминия в том случае, когда экспериментальные результаты хорошо согласуются с предсказываемыми на основании модифицированных уравнений состояния теории течения, также основанных на уравнениях (4.74) и (4.75). Появление подобной нестабильности при простом нагружении и к тому же наблюдения Эриса Филлипса за поведением алюминиевых образцов (Phillips [1957, 1], [1960, 1]), (Phillips and Gray [1961, 1]), приведенные в разделе 4.33, подчеркивают необходимость более подробных исследований нестабильности в твердых телах i). Таким образом, я рассматриваю эту независимость компонентов деформации, которая зачастую имеет место в ступенях Савара — Массона, как дающую важный ключ к пониманию природы местной неоднородности деформаций, которая по опытным данным сопровождает большие пластические деформации в отожженных кристаллах (см. раздел 4.32). [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...