15, 16 — Понятие 17 — Состояни материальных точек

Положение материальной точки на кривой определяется всего одним параметром. Такое движение называют однопараметрическим. Если действующие на точку силы обладают силовой функцией, то движение будет происходить в соответствии с интегралом живых сил. Для изображения состояния движения материальной точки удобно воспользоваться понятием фазовой плоскости, т. е. плоскости, на которой переменные и V рассматриваются как декартовы координаты точки. Каждая точка фазовой плоскости изображает определенное состояние материальной точки, поэтому такую точку называют изображающей. При движении материальной точки изображающая точка будет описывать некоторую кривую, которая называется фазовой траекторией и не является действительной траекторией движения. Скорость движения изображающей точки называется фазовой скоростью, которая не является скоростью настоящей материальной точки. [c.263]

Первый закон Ньютона опровергнул традиционное схоластическое представление, основанное на физике Аристотеля, о том, что естественным состоянием материи является состояние покоя (с взглядами Аристотеля связано представление о так называемой косности материи). Из содержания первого закона Ньютона видно, что изолированная материальная точка сама по себе не может изменить свое равномерное прямолинейное движение. Наличие изменения движения точки заставляет ввести в механику понятие механической силы. Свойство материальных систем сохранять состояние движения мы будем далее называть свойством инертности. [c.218]

При термодинамическом исследовании свойств газов вводится понятие об идеальном газе. За идеальный принимается такой газ, в котором отсутствуют силы взаимодействия между молекулами, а сами молекулы считаются материальными точками, не имеющими объема. В природе не существует идеальных газов, но часто встречаются такие состояния реальных газов, у которых силы взаимодействия между молекулами и объемы молекул исчезающе малы. Поэтому под идеальным газом понимают такой реальный газ, в котором можно пренебречь силами взаимодействия между молекулами и объемом самих молекул. В технической термоди- [c.6]

Не останавливаясь пока на разъяснении употребленного выше понятия силы, отметим, что этой аксиомой утверждается равноправие состояний покоя и равномерного прямолинейного движения которые рассматриваются как естественные состояния тела. Закон постулирует способность тел пребывать в этих естественных состояниях. Эту способность называют также инертностью или инерцией тела. Первую аксиому Ньютона называют иногда законом инерции Галилея . При этом нужно заметить, что хотя Галилей и пришел к этому закону раньше Ньютона, но сформулировал его только как следствие из проведенных им опытов по падению тел по наклонной плоскости для предельного случая исчезающего наклона (т. е. горизонтальной плоскости), тогда как Ньютон поставил этот закон во главу всей своей системы. Вместо ньютоновского термина тело мы в дальнейшем будем пользоваться термином точечное тело или материальная точка . [c.12]

Можно считать, что логический элемент действует по принципу ДА или НЕТ. В случае механических звеньев логического действия рассматривается состояние их движения [11, 12], включая в понятие движения и покой (движение с нулевой скоростью). Исходя из этого, в дальнейшем исследуется материальная точка М с массой т, которая после интервала времени, в котором находилась в покое х = о = 0), начинает в момент ta под действием силы F (х, V, t) описывать траекторию Г, имея впоследствии возможность снова занять положение покоя. [c.294]

Понятие о колебаниях. Рассмотрим некоторую систему, т. е. совокупность объектов, взаимодействующих между собой и с окружающей средой по некоторому закону. Это может быть как механическая система материальных точек, абсолютно твердых тел, упругие и вообще деформируемые тела и т. п., так и электрическая, биологическая и смешанная (например, электромеханическая) системы. Пусть состояние системы в каждый момент времени дописывается некоторым набором параметров. Задача теории состоит в том,, чтобы предсказать эволюцию системы во времени, если задано начальное состояние системы и внешнее воздействие на нее. [c.15]

В классической термодинамике эволюцию системы рассматривают как переход между термодинамическими равновесными состояниями. Понятие равновесия в этом случае, в отличие от механического равновесия (при котором как скорости, так и ускорения всех материальных точек равны нулю), относится к коллективным характеристикам системы в целом (давление Р, температура Т, концентрация химического компонента С). На рис. 1 схематически представлена открытая система, которая находится в термодинамическом равновесии, если ответственные за обмены с внешней средой характеристики имеют одинаковые значения в системе и во внешней среде. В простейшем случае это означает, что С, = С, , [c.10]

В кинематике сплошных сред, наряду с принятыми в кинематике дискретной системы точек понятиями перемещений, скоростей и ускорений, появляется характерное для сплошной среды представление о бесконечно малой деформации среды, определяемой тензором деформаций. Если рассматривается непрерывное движение текучей среды, то основное значение приобретает тензор скоростей деформаций, равный отношению тензора бесконечно малых деформаций к бесконечно малому промежутку времени, в течение которого деформация осуществилась. Как с динамической, так и с термодинамической стороны модель сплошной среды отличается от дискретной системы материальных точек тем, что вместо физических величин, сосредоточенных в отдельных ее точках, приходится иметь-дело с непрерывными распределениями этих величин в пространстве — скалярными, векторными и тензорными полями. Так, распределение массы в сплошной среде определяется заданием в каждой ее точке плотности среды, объемное силовое действие — плотностью распределения объемных сил, а действие поверхностных сил — напряжениями, определяемыми отношением главного вектора поверхностных сил, приложенных к ориентированной в пространстве бесконечно малой площадке, к величине этой площадки. Характеристикой внутреннего напряженного состояния среды в данной точке служит тензор напряжений, знание которого позволяет определять напряжения, приложенные к любой произвольно ориентированной площадке. Перенос тепла или вещества задается соответствующими им векторами потоков. [c.9]

Из повседневного опыта известно, что силы, действующие на твердое тело, имеют, векторный характер. Они имеют определенную величину, направление и линию действия, а также точку приложения. Если точка приложения силы совпадает с центром тяжести тела, то последнее под действием силы начинает двигаться из состояния покоя поступательно и при изучении такого движения тела можно отвлечься от его размеров, рассматривая движение лишь одной точки — центра тяжести. Понятие материальной точки в этом случае принимает вполне реальный смысл. [c.116]

Понятие скорости возникло в механике для описания движения частицы (материальной точки). В волновом движении происходит перенос состояния (т.е. значений поля) из одного места в другое. В общем случае понятие скорости здесь неоднозначно. Остановимся на этом вопросе подробнее. [c.129]

Модель термодинамической точки. Сразу же отметим, что при формировании понятия термодинамической точки отношение механики и термодинамики принимается в некотором смысле противоположным традиционному. Обычно термодинамические системы рассматриваются состоящими из материальных точек. Точки , о которых идёт речь, ввёл Н.Г. Четаев при формулировке своего принципа [128], наделив их термодинамическими свойствами. Затем В. В. Румянцев, обосновывая принцип Четаева, отметил, что изучается физическая система, которая состоит из совокупности физически малых материальных частиц ( точек ), рассматриваемых как термодинамические системы, для каждой из которых определены механические понятия о положении и движении и физические понятия о внутреннем состоянии, характеризуемые конечным числом величин, задаваемых числами — определяющими параметрами [103]. Для краткости каждую такую физически малую материальную частицу будем называть термодинамической точкой. [c.19]

Для того, чтобы разобраться в вопросе о реальности или фиктивности сил инерции, рассмотрим сперва, какое содержание мы вкладываем в понятие реальная сила . Мы назвали силой меру механического взаимодействия материальных тел, причем сформулировали ряд аксиом, которым сила должна удовлетворять. Таким образом, называя силу реальной, или говоря о силе, приложенной к данной материальной точке или действующей на эту точку, мы должны быть в состоянии указать физический источник этой силы, т.е. те точки или тела, которые действуют на нашу точку этой силой по принципу равенства действия и противодействия наша точка в свою очередь действует на эти точки или тела с такой же силой, направленной в противоположную сторону. До сих пор, говоря о заданных силах или реакциях связей, мы всегда могли указать физический источник этих сил, — если же мы к данной точке прикладываем ее силу инерции, то в приложении к этой точке сила инерции фиктивна, ибо [c.82]

Материальная точка находится в равновесии или состоянии покоя, если ее положение относительно выбранной системы отсчета остается неизменным. Таким образом, понятие покоя, так же как и понятие движения, является относительным и связано с выбором некоторого тела, по отношению к которому определяется положение данной точки. Так, моряки считают находящимися в покое те тела, которые сохраняют неизменным свое положение по отношению к кораблю, несмотря на то что сам корабль движется по отношению к Земле, а Земля движется относительно Солнца. [c.167]

При теоретическом изучении газообразного тела сначала устанавливается упрощенная модель газа—такого, в котором отсутствуют силы сцепления между молекулами, образующими газ, а сами молекулы принимаются за материальные точки, не имеющие объема. Такой абстрактный газ получил название идеального газа. Несмотря на то, что каждый существующий в природе газ согласно представлениям о строении тел состоит из молекул конечного объема, между которыми действуют силы сцепления, изучение описанной упрощенной модели газа имеет очень большое практическое значение, так как часто встречаются такие состояния действительного газа, в которых силы сцепления и относительный объем молекул очень малы. Это обстоятельство позволяет расширить понятие об идеальном газе и понимать под ним также каждый действительно суш,ествующий в природе газ, в котором можно пренебречь силами сцепления между молекулами и объемом самих молекул. [c.13]

Понятие об инерциальной системе отсчета известно из курса общей физики. Инерциальной является система, в которой соблюдается закон инерции изолированная материальная точка, т. е. не взаимодействующая с какими-либо материальными объектами, находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения. Так как закон инерции выполняется не во всех системах, то формулировку его дают и по-другому в природе существуют системы отсчета, в которых изолированная материальная точка находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения. Такие системы называются инерциальными. [c.69]

Для более детальной характеристики состояния материальной частицы необходимо прежде всего исследовать, насколько имеют смысл понятия положения и импульса частицы вне области применимости классической механики. Что касается положения частицы, то для его определения пользуются действием частицы, совершаемым ею лишь тогда, когда она находится в определённой точке. К счастью, как раз в рассеянии света мы имеем такое действие, могущее, впрочем, совершаться как элементарными электрическими части- [c.18]

Несмотря на то, что это правило выполняется лишь приближенно, оно все же является выражением общих свойств, характеризующих твердое состояние вещества. Так же, как и в случае. газов, имеет смысл ввести понятие идеального твердого тела. Кристаллические тела в известной мере могут рассматриваться как идеальные. Атомы размещены в них закономерно в узлах пространственной решетки и могут колебаться относительно своих положений равновесия. Энергия этих колебаний составляет внутреннюю энергию твердого тела. Каждый атом, рассматриваемый как материальная точка, имеет три степени свободы. Однако в отличие от идеальных газов, атомы которых имеют лишь кинетическую энергию, атомы в кристалле в процессе колебаний обладают [c.151]

Понятие мгновенного движения. Кинематическое состояние любого материального тела в рассматриваемый момент времени онределяется расположением в пространстве его точек и их скоростями в этот момент. Движение тела мы представляем как непрерывный и последовательный нере.ход из одного кинематического состояния его в другое. Наряду с определением положения точек движущегося тела возникает самостоятельный вопрос о распределении скоростей точек тела в рассматриваемый момент времени. [c.183]

Ирвин ввел новое понятие — коэффициент интенсивности напряжений К. Поясним его сущность. Распределение напряжений по поперечному сечению растянутой полосы, ослабленному поперечной трещиной, подчиняется зависимости гиперболического типа. Согласно ей при уменьшении расстояния от точки материальной части поперечного сечения до вершины трещины нормальные напряжения в поперечном сечении увеличиваются и устремляются к бесконечности, если указанное выше расстояние устремляется к нулю. Асимптотами являются линия, параллельная ослабленному поперечному сечению полосы и перпендикулярная ей линия, проходящая через вершину трещины. Вследствие перехода материала у вершины трещины в пластическое состояние пик напряжений срезается. В системе осей, совмещенных с асимптотами, можно рассмотреть бесчисленное множество гипербол, каждая из которых характеризуется своим параметром, представляющим собой произведение переменных, входящих в гиперболическую зависимость. Этот параметр называют коэффициентом при особенности, Аналогично, коэффициент К представляет собой коэффициент при особенности в зависимости между нормальным напряжением и расстоянием точки ослабленного сечения, в которой оно действует, от вершины трещины. В теории Ирвина коэффициент К — величина, полностью характеризующая локальное деформирование и разрушение на контуре макротрещины. Величина К зависит от формы тела и от граничных условий и определяется из решения глобальной (т. е. для всего тела в целом) задачи. Ирвиным было получено условие предельного равновесия трещины в форме [c.578]

В механике в качестве основного объекта исследования внутренних напряжений и деформаций тела берется малый его объем такой, что практически он содержит очень много атомов и даже много зерен, но в математическом отношении он предполагается бесконечно малым. Допускается, что перемещения, напряжения и деформации являются непрерывными и дифференцируемыми функциями координат внутренних точек тела и времени. Предполагается, далее, что возникающие за счет внешних воздействий на тела внутренние напряжения в каждой точке зависят только от происходящей за счет внешних воздействий дефор мации в этой точке, от температуры и времени. Таким образом, наряду с понятием абсолютно твердого тела в механике возникает новое понятие материального континуума или непрерывной сплошной среды и, в частности, сплошного твердого деформируемого тела . Это понятие оказалось чрезвычайно плодотворным не только в теоретическом и расчетном отношении, поскольку позволило для исследования прочности привлечь мощный аппарат математического анализа, но и в экспериментальном, поскольку выявило, что для исследования прочности твердых тел имеют значение лишь механические свойства, т. е. связь между напряжениями, деформациями, временем и температурой, а не вся совокупность сложных взаимодействий, определяющих полностью физическое состояние реального твердого тела. Отсюда возникли специальные экспериментальные методы исследования механических свойств различных материалов. Возникла, и притом более ста лет тому назад, механика сплошных сред или континуумов и такие основные науки о прочности твердых тел, как сопротивление материалов, строительная механика, теория упругости и теория пластичности. [c.12]

Под равновесием мы будем понимать состояние покоя тела по отношению к другим материальным телам. Если движением тела, по отношению к которому изучается равновесие, можно пренебречь, то равновесие условно называют абсолютным, а в противном случае — относительным. В статике мы будем изучать только так называемое абсолютное равновесие тел. Практически при инженерных расчетах абсолютным можно считать равновесие по отношению к Земле или к телам, жестко связанным с Землей. Справедливость этого утверждения будет обоснована в динамике, где понятие об абсолютном равновесии можно определить более строго. Там же будет рассмотрен и вопрос об относительном равновесии тел. [c.15]

Опытом подтверждается, что выведенные путем применения данной гипотетической установки результаты способны выразить наиболее существенные черты фактического поведения всех распространенных в строительстве материалов. Так, например, если приписать данному материалу некоторые простейшие свойства, то мы приобретем возможность изучать с единой наиболее общей точки зрения как состояние равновесия, так и движение составляющих его отдельных материальных элементов, придем к таким понятиям как равномерно распределенная масса, идеальная жидкость, идеальная однородность строения, идеальные вязкость, упругость, пластичность и т. д. [c.46]

Говорят, что существуют три степени понятия. Самая первая соответствует тихой радости человека, что он понял какую-нибудь теорию, вторая бывает тогда, когда он может воспроизвести ее, и, наконец, третья, когда он в состоянии ее опровергнуть Именно на этой стадии находился Гюйгенс по отношению к первой аксиоме Ньютона. Как известно, при ее установлении Ньютон пользовался понятием абсолютного пространства оно и служило той системой отсчета, по отношению к которой следует рассматривать все совершающиеся движения. Гюйгенс отчетливо сознавал, что всякое движение является относительным, и в качестве системы отсчета можно рассматривать только материальные тела. Если считать системой отсчета абсолютное пространство, то неужели мы должны считать его находящимся в покое на том основании, что нам кажется нелепым предположение о его движении Для абсолютного пространства понятие покоя или движения также неприложимо, как, например, вопрос о его цвете. В первой аксиоме Ньютона рассматривается изолированная точка, на которую не действуют никакие окружающие тела. Но если, кроме этой точки, не существует никаких других материальных тел, то об этой точке мы не можем даже сказать, находится ли она в покое или движется. Но если отпадает первая аксиома Ньютона, то отпадает и понятие о силе, которую эта аксиома определяет как причину, изменяющую скорость тела. Все это Гюйгенс отчетливо сознавал в конце своей жизни и поэтому не мог создать систе-.матическое изложение механики, которое удалось гениальной ограни- [c.87]

Методические замечания по важным понятиям динамики. Инертность , инерция , движение по инерции — эти слова часто употребляются в разговорном языке. В физике инерции и инертности придают определенный смысл. Под инерцией понимается явление, состоящее в том, что материальные тела при отсутствии взаимодействий сохраняют неизменным состояние движения или покоя по отношению к инерциальной системе отсчета. Если же тело участвует во взаимодействии, то инерция проявляется в том, что изменение его скорости происходит постепенно, а не мгновенно. Наряду с инерцией говорят об инертности как свойстве тел, обусловливающем явление инерции. (Иногда слова инерция и инертность употребляют в одном и том же смысле — они обозначают указанные выше свойства тел.) Масса тел есть физическая величина, характеризующая свойство инертности, мера инертности. [c.128]

Как уже было сказано (см. 20), вес G = mg всякого материального тела зависит от местонахождения этого тела на земном шаре, и ускорение g падающих тел не вполне одинаково в различных местах. Это обстоятельство вследствие небольших (сравнительно с Землей) размеров взвешиваемого тела тоже никак не может повлиять на положение его центра тяжести. Но бывает такое состояние материальных тел и механических систем, при котором понятие вес вообш,е теряет смысл. Вспомним, например, состояние невесомости, о котором рассказывают наши космонавты. Кроме того, в мировом пространстве существуют области, где в состоянии невесомости пребывает всякое тело независимо от его движения например, точка пространства, в которой материальное тело притягивается к Земле и к Луне с равными и противоположно направленными силами. В таких случаях теряет всякий смысл и наше определение центра тяжести как центра параллельных сил, но сама точка продолжает существовать и не теряет своего значения. Поэтому целесообразно определять эту точку в зависимости не от веса, а от массы частиц. Понятие центр масс шире понятия центр тяжести, так как масса не исчезает даже при таких обстоятельствах, при которых вес неощутим. Понятие центр масс имеет применение во всякой системе материальных точек, тогда как понятие центр тяжести выведено для системы сил, приложенных к одному неизменяемому твердому телу [c.135]

Возвращаясь к примеру контакта двух твердых тел, заметим, что у достаточно прочных материалов, применяемых в технике, размеры площадки контакта оказываются, как правило, малы по сравнению с размерами тела. Поэтому представление о сосредоточенной силе давления одного тела на другое не совсем бессмысленно. Когда рассматривается состояние тела на достаточно большом расстоянии от площадки контакта, бывает достаточно пренебрегать ее размерами и считать давление сосредоточенным в окрестности области контакта замена распределенного давления сосредоточенной силой приводит к серьезным ошибкам. Приведенные рассуждения о непрерывно распределенном давлении на площадке контакта, о силе тяжести, непрерывно распределенной по объему, опять-таки относятся не к реальному телу, а к сплошной среде в том смысле, в каком было определено это понятие выше. Можно, конечно, сказать, что в действительности при контакте двух тел вступают в действие силы отталкивания между атомами. Таким образом, вместо непрерывно распределенного давления мы получим опять-таки систему сосредоточенных сил, число которых неизмеримо велико. Но такое представление будет опять-таки лишь грубьш приближением к действительности рассматривая силы междуатомного взаимодействия как силы, действуюпще на материальные точки, мы отвле- [c.24]

Замечания о двух определениях силы. — В изложенных выше законах понятие силы представлено с двух различных сторон. С точки зрения ее действия, сила определяется ускорением, сообщаемым ею материальной точке, к которой она приложена (динамическое определение силы). С точки зрения ее происхождения, она определяется физическим состоянием, расположением в пространстве и движением тел, являющихся источником или объектом ее действия (статическое определение силы). Со-ртретствие между этими двумя определениями силы имеет [c.123]

Увидеть Т. движения квантовой частицы (напр., электрона в атоме) непосредственно при помощи микроскопа или поиыгаться поймать Т. к.-л. способом невозможно. С формальной точки зрения причина состоит в том, что в квантовой частице неприменимо понятие материальной точки, можно говорить лишь об амплитуде вероятности обнаружить частицу в том или ином состоянии. Как показал Гейзенберг (1927), физ. причина такого положения вс-шей заключается в том, что, пытаясь измерить положение частицы, 141,1 неизбежно воздействуем на неё, причём это воздействие не может быть меньше постоянной Планка. Следовательно, в квантовом, случае [когда выполнено условие (7)] представление о Т. как о геом. месте точек, в каждой из к-рых частицы имеют определ. скорость, физически бессмысленно. [c.155]

Классическая механика Ньютона. Фундам. значение для всей Ф. имело введение Ньютоном понятия состояния. Первоначально оно было сформулировано для простейшей мсханич. системы—системы материальных точек. Именно для материальных точек непосредственно справедливы законы Ньютона. Во всех последующих фундам. физ- теориях понятие состояния было одним из основных. Состояние механич. системы полностью определяется координатами и импульсами всех образующих систему тел. Если известны силы взаимодействия тел, определяющие их ускорения, то по значениям координат и импульсов в нач. момент времени ур-кия движения механики Ньютона (второй закон Ньютона) позволяют однозначно установить значения координат и импульсов в любой последующий момент времени. Координаты и импульсы — осн. величины в классич. механике зная их, можно вычислить значение любой др. механич. величины энергии, момента кол-ва движения и др. Хотя позднее выяснилось, что ньютоновская механика имеет огранич. область применения, она была и остаётся тем фундаментом, без к-рого построение всего здания совр. Ф. было бы невозможным. [c.314]

Впрочем, не так уж далека во времени первым актом ее вщволнения была появившаяся в 1905 г. специальная теория относительности. Мы приведем очень краткую и выпуклую характеристику этой теории. В Основах теоретической механики А. Эйнштейн говорит Так называемая специальная теория относительности основывается на том факте, что уравнения Максвелла (а следовательно, и закон распространения света в пустоте) инвариантны по отношению к преобразованиям Лоренца. К этому формальному свойству уравнений Максвелла добавляется достоверное знание нами того эмпирического факта, что законы физики одинаковы во всех инерциаль- 301 ных системах. Отсюда вытекает что переход от одной инерциальной системы к другой должен управляться преобразованиями Лоренца, применяемыми к пространственно-временным координатам. Следовательно, содержание специальной теории относительности может быть резюмировано в одном предложении все законы природы должны быть так определены, чтобы они были ковариантными относительно преобразований Лоренца. Отсюда вытекает, что одновременность двух пространственно-удаленных событий не является инвариантным понятием, а размеры твердых тел и ход часов зависят от состояния их движения. Другим следствием является видоизменение закона Ньютона в случае, когда скорость заданного тела не мала но сравнению со скоростью света. Между прочим, отсюда вытекал принцип эквивалентности массы и энергии, а законы сохранения массы и энергии объединились в один закон. Но раз было доказано, что одновременность относительна и зависит от системы отсчета, исчезла всякая возможность сохранить в основах физики дальнодействие, ибо это понятие предполагало абсолютный характер одновременности (должна существовать возможность констатации положения двух взаимодействующих материальных точек в один и тот же момент ) . [c.391]

Современное понятие силы, действующей на материальную точку, было дано еще Галилеем, сформулировавшим свой знаменитый закон инерции, из которого следует, что действующая на материальную точку сила изменяет ее состояние покоя или равномерного прямолинейного движения, т. е. сообщает точке ускорение. Определенные так силы Ньютон назвал ускоряющими. Направление силы, действующей на точку, определяется направленпем вектора ускорения точки, которое последняя приобретает под действием силы. [c.116]

Исторически МСС развивалась параллельно с аналитической механикой системы материальных точек и абсолютно твердого тела. Но ее основные понятия полей цлотности массы, векторов перемещения и скорости среды, тензоров внутренних напряжений, деформаций и процессов деформации, плотности кинетической и внутренней энергии и энтропии, а также законы сохранения и уравнения состояния — не могут быть получены как следствия из аналитической механики и термодинамики. [c.3]

Теоретическая механика, изучая простейшие, механические формы движения и взаимодействия материальных тел, отвлекается от многих их действительных свойств и использует в качестве допустимой абстрак-1 ции понятия материальной точки и системы материальных точек. Материальная система может быть как дискретной, состоящей из отдельных материальных точек, так и сплошной, представляющей непрерывные распределения вещества и физических характеристик его состояния и движения в пространстве. В этом случае систему называют сплошной материальной средой или, короче, сплошной средой.- [c.11]

Под механическим движением материальных тел понимают происходящее с течением времени изменение их относительного положения в пространстве или взаимного положения частей данного тела. Для того чтобы определить изменение положения тела по отногнению к другому, с последним связывают какую-нибудь систему осей координат, называемую системой отсчета. В зависимости от тела, с которым связана система отсчета, последняя может быть как подвижной, так и неподвижной. Тело будет находиться в состоянии движения по отнонгегшго к выбранной системе отсчета, если с течением времени происходит изменение координат хотя бы одной из его точек в противном случае тело но отношению к данной системе отсчета будет находиться в состоянии покоя. Таким образом, покой и движение тела суть понятия относительные, зависящие от выбранной системы отсчета. [c.12]

Основной недостаток формулировок третьей группы заключается в ограничении понятия качества только полезными свойствами. В соответствии с положениями материалистической диалектики качество любого материального тела—это взаимосвязанное множество разнообразных свойств, поэтому при определении качества продукции следует принимать во внимание не какую-то часть свойств, а всю их совокупность полезных, бесполезных, даже вредных. Это дает возможность правильно судить о продукции в целом. Если вы знаете все свойства вещи, — отмечал Ф. Энгельс,— то вы знаете и самую вещь [2]. Игнорирование тех или иных сторон выпускаемой продукции может привести к ощибочным выводам не только о ее качестве, но также экономичности и полезности. Так, если врач при выборе лекарства будет руководствоваться только полезными свойствами и не примет во внимание его отрицательные стороны, то он своими рекомендациями может не помочь больному, а ухудшить его состояние, развив другую болезнь. [c.10]

К спорным вопросам методики изложения, принятой в настоящем курсе, мы относим, например, предлагаемый авторами способ вывода общего уравнения энергии на основе первого начала термодинамики ( 4-2). Нам представляется, что традиционный способ использования первого начала термодинамики при выводе уравнения энергии, принятый в лучших отечественных курсах газовой динамики, является более корректным и дает возможность яснее представить сущность делаемых при этом термодинамических допущений. Недостаточно ясна с математической точки зрения трактовка понятий материального метода и метода контрольного объема в 3-6. Оба метода опираются на эйлерово представление о движении жидкой среды. Их противопоставление, как нам кажется, носит иногда искусственный характер. При выводе общих уравнений движения вязкой жидкости — уравнений Навье — Стокса — авторы, видимо, следуя Г. Шлихтингу , опираются на аналогию с напряженным состоянием упругого тела. При этом предполагается знание читателем некоторых вопросов теории упругости. Вряд ли такой способ вывода фундаментальных гидродинамических уравнений будет удобен для любого читателя. Еще одним спорным в методическом отношении местом является то, что изложение теории турбулентного пограничного слоя опережает изложение представлений о турбулентном течении в трубах. Между тем, как известно, теория пограничного слоя использует некоторые зависимости, устанавливаемые при изучении течений в трубах. Поэтому, может быть, естественнее начинать изложение вопроса [c.7]

В 1 излагается полевая теория сверхпластического состояния, возникающего при установлении когерентной связи между дефектами. Пункт 1.1 основан на использовании понятия потенциального рельефа атомов, которое широко используется при микроскопическом описании диффузии и колебаний атомов в идеальной упругой среде. Мы обобщаем это понятие для описания вязко-упругой среды, где координатная зависимость потенциальной энергии атома становится неоднозначной и вместо одного появляется ансамбль потенциальных рельефов. Он представляется материальным полем, описывающим перестройку потенциального рельефа в результате когерентной связи между дефекгами. Такой подход позволяет описать зону пластического сдвига типа полосы Людер-са(п. 1.2). Поскольку при этом плотность дефектов настолько высока, что становится определяющим их коллективное поведение, а не отличительные признаки, то процесс сверхпластичности представляется единым макроскопическим полем. [c.221]

При рациональном изучении механических свойств материалов целесообразно принять простейшие допуш ения относительно этих свойств. В механике обычно приписывают материалам некоторые упрощенно-идеализированные характеристики. Если, например, приписать веществу определенные простые свойства, то как движение, так и состояние равновесия отдельных материальных элементов его становятся доступными для изучения с единой общей точки зрения. Таким именно путем мы и приходим к понятиям равномерно распределенных масс, идеальных жидкостей и газоб, вязких веществ, изотропных упругих тел и т. п. [c.19]

Определение понятия скорость является ясным по смыслу при описании движения частицы, когда имеется возможность ее отождествления в любой точке пространства. При перемещении волны перемещаются не материальные частицы, а состояние. В этом случае, говоря о скорости, нужно иметь возможность отождествлять состояние. Рассмотрим монохроматическую волну p(x,t) = A(x)expi kQX-(i>ot), распространяющуюся в сторону возрастающих значений х. Скорость распространения ее состояния соответствует скорости переноса одинаковой фазы ф = к(,х - соо [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...