Жидкость баротропиая

Теорема Томсона или закон сохранения циркуляции скорости утверждает, что если 1) силы, действующие в жидкости имеют потенциал 2) идеальная жидкость баротроп-на 3) поле скоростей непрерывно, то циркуляция скорости по любому замкнутому жидкому контуру остается постоянной во все время движения жидкости [c.46]

Затем идет вторая, или медленная , волна S на рис. 6.11.4), скорость переднего фронта котор ш равна равновесной скорости звука ie = ieiPsn) в жидкости со стороны двухфазной области. Качественное исследование движения равновесной нарожндкост-ной смеси в этой волне можно проводить в приближении нолн-тропнческой баротропии, аппроксимируя зависимость /)(р) в виде /. . [c.147]

При наличии баротропии постоянная интеграла Бернулли одинакова для части или всей массы жидкости и не зависит от линии тока или вихревой линии, если векторное произведение о) X V в зтой массе жидкости равно нулю. Это может быть в трех случаях либо когда О (гидростатика), либо когда ю = О (движение потенциально), либо когда вектор вихря (о коллинеарен вектору скорости V. [c.23]

Как показано в конце этого параграфа, плоскопараллельные движения сжимаемой жидкости ирп наличии баротропии, если — onst, являются потенциальными при отсутствии баротропии из равенства i = onst не следует, что движение потенциально. [c.23]

Течения идеальных жидкости и газа при наличии баротропии, постановки задач 155 [c.567]

Из изложенного следует, что предположение о потепц-. альности потока н баротропии приводит к необходимости существования потепцнала массовых сил. Это означает, что потенциальное и баротропное движение жидкости может быть осуществлено тол . о пол действием консервативных сил. [c.91]

Теорема Томсона, Циркуляция по замкнутому жидкому контуру в идеальной жидкости при наличии массовых сил, обладаюи их однозначным потенциалом, и баротропии не меняется со временем. [c.102]

В таком случае в силу теоремы Стокса мы можем заключить, что такой поток обязательно будет потенциальным и вихри в нем будут отсутствовать. Следовательно, циркуляция может возникнуть в идеальной жидкости при условии потенциальности массовых сил и наличии баротропии лишь когда функция давления р либо скорость V потока испытывают разрыв на некоторых поверхностях, вследствие чего разность (5. 11) оказывается отличной от нуля. Рассмотрим в качестве примера проиввольный профиль крыла (фиг. 5.7,а) и проведем вокруг него какой-нибудь жидкий контур Со. Будем считать, что в начальный момент жидкость была неподвижной. В таком случае циркуляция скорости Го по этому жидкому контуру Со будет равна нулю. [c.103]

Вторая теорема Гельмгольца. Если в идеальной жидкости действуют массовые силы, обладающие однозначным потенциалом и имеет место баротропия, то вихревая трубка не разрушается и всегда остается вихревой трубкой. [c.106]

Из второй и третьей теорем Гельмгольца следует, что в идеальной жидкости при наличии потенциала массовых сил и баротропии вихревое движение не может ни возникать, ни затухать. [c.107]

Очевидно, что условие баротропии (если функция / (р) известна) позволяет замкнуть систему уравнений, описывающих движение идеальной сжимаемой жидкости. [c.164]

B общем случае при движении жидкостей и газов условие баротропии, конечно, не выполняется, и для того, чтобы описать такие двилгения, необходимо ввести дополнительные уравнения термодинамической природы. [c.165]

Уравнение Лагранжа (2.III.5) записано для потенциального неустановившегося течения невесомого сжимаемого баротроп-ного газа при адиабатическом характере этого течения. Действительно, для невесомой жидкости изменением потенциальной энергии положения и можно пренебречь, а при адиабатическом характере течения сжимаемого баротропного газа (см. задачу III.6) J (кр р) = = [k/(k—1)] (р/р) = p7 =i. С учетом сказанного уравнение (2.111.5) получается из более общего вида уравнения Лагранжа (2.111.3). [c.462]

В общем случае, когда жидкость явл. сжимаемой (газ), но баротроп-ной, т. е. р в ней зависит только отр, и когда её движение происходит в любом, но потенциальном поле объёмных (массовых) сил (см. Силовое поле), Б. у. получается как следствие Эйлера уравнений гидромеханики и имеет вид [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...