Лоренц (Lorentz

Соотношение Клаузиуса — Моссотти, записанное через показатель преломления п = Т/ в, называют соотношением Лоренца — Лоренца (Lorentz — Lorenz). [В современной физической и химической литературе, публикуемой в Англии и США, стало обычным искажать фамилию О. Ф. Моссотти, оставляя в ней одно с и (или) путать его инициалы.] [c.166]

Впервые Гельмгольц (Helmholtz, 1860, 1886) в исследованиях по акустике доказал теорему взаимности для однородной газообразной среды без внутреннего трения. Затем Рэлеем (Rayleigh, 1873, 1876) было показано, что промежуточная среда может быть и неоднородной, и поглощающей при условии достаточно малых смещений. В 1896 г. Лоренц (Lorentz, 1896) доказал соответствующую теорему в электродинамике, которая в дальнейшем помогла, например, установить, что диаграммы направленности и коэффициенты усиления антенны в режимах приема и передачи совпадают. Наконец, только в 1962 г. была доказана Бабичем (1962) теорема взаимности для упругих волн в твердых средах. [c.89]

Е, Ф. Гросс и А. А. Каплянский [3] это наблюдали впервые при изучении спектров поглощения кристалла закиси меди Си О в области квадрупольнон линии поглощения. Д. п. приводит в кубич. кристаллах к зави-симости комплексного коэф. преломления света (а следовательно, и мнимой его части, описывающей поглощение) от его поляризации и направления распространения. Возможность этого эффекта предсказана X. А. Лоренцем (Н. А. Lorentz) в 1878. С Д. п. связана также возможность распространения в окрестности линий поглощения добавочных световых волн [2, 101. [c.650]

При распространении волны навстречу среде ( os <( 0) гфаз(в) < с/лд ( ), ибо движущаяся среда частично сносит волну. В этом проявляется эффект увлечения света движущейся средой. Коэф. увлечения а = 1 — — 1/п был рассчитан О. Френелем (А. J. Fresnel) в 1818, а дисперсионная добавка (м5И(,( )/й )/пд( ), теоретически рассчитанная X. Лоренцем (Н. А. Lorentz.) в 1895, была экспериментально подтверждена в 1905 П. Зееманом (Р. Zeeman). [c.423]

В кон. 19 — нач, 20 вв. X, А, Лоренцем (Н. А. Lorentz) были заложены основы электронной гсории, называемой чаще микроскопич. электродинамикой, В этой теории методы статистич, механики были распространены на эл.-магн. процессы, [c.313]

Реакция излучения (радиационное трение). Принимая тем не менее к.-л. распределение заряда, напр, равномерное внутри шара радиуса г , на основе Э. можно ответить на важнейший вопрос о результате эл.-магн. воздействия разл. частей электрона друг на друга. Оказывается, несмотря на то, что эл.-магн. масса зависит от выбранного распределения, от него не зависит самовоздействие электрона, т. е. полная сила реакции излучения рС. Лоренц (Н. Lorentz), 1892 М. Абрагам (М. Abragam), 1904] [c.524]

Поток Т и) с инвариантной гиббсовской мерой наз. ДС статистич. механики. Её эргодич. свойства известны лишь для самых простых взаимодействий. Так, если U=0 (случай идеального газа неразличимых частиц), то Гу является Б-системой. Более содержательна др. бесконечномерная модель — газ Лоренца Н. Lorentz), отличающаяся от модели идеального газа тем, что точечные частицы движутся не во всём пространстве Я , а вне области, занимаемой бесконечным множеством ( -мерных шаров (рассеивателей), отражаясь от границы каждого шара по закону угол падения равен углу отражения . Упрощённый вариант этой модели, где имеется лишь одна движущаяся [c.635]

Среди ряда таких свойств, открытых в конце XIX и начале XX вв., находится так называемая молекулярная 1 ефракция, которая может быть найдена экспериментально по показателю преломления я, удельному весу d и молекулярному весу М на основании формулы Лоренца-Ло-рентца (L. Lorenz и Н. L. Lorentz) [c.4]

Вращения 4-пространства-времени, содержащие как обычные повороты в пространстве, так и преобразования Лоренца (Н.А. Lorentz) в собственном смысле этого слова (изотропия пространства и специальный принцип относительности). [c.668]

Исходя из теории О. Винера, Л. Лоренц (L. Lorenz) и X. Лорентц (Н. Lorentz) [76] развили находящую всюду применение теорию смешения, согласно которой [c.12]

Рассмотрим в этом параграфе одну простую кинетическую схему, исследование которой удается провести без привлечения громоздких методов типа Чепмена— Энскога, и т.п. Речь идет о модификации интеграла столкновений Больцмана, произведенной еще Хендриком Лоренцем (Н. Lorentz, 1905) в связи с развитым им кинетическим подходом в электронной теории металлов. Это приближение основывается на тех упрощениях, которые возникают при рассмотрении столкновений частиц, массы которых сильно отличаются друг от друга (для электронного газа это обстоятельство выражено особенно ярко, так как те/т< 10 ). [c.334]

Лоренца (H.A.Lorentz), инвариантности действия, инвариантности действия обобщенная, инвариантности функционала действия, малых вращений иространства-времени, преобразований изменения масштаба, преобразований малого поворота, преобразований обобщенная,, , трансляций пространства-времени, трансляций пространства, характеристические числа, переменные, инкубационный период, интегралы [c.548]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.552 ]

Классическая динамика (1963) -- [ c.29 , c.38 , c.391 , c.394 , c.397 , c.398 , c.402 , c.403 ]

Гидродинамика при малых числах Рейнольдса (1976) -- [ c.26 , c.105 , c.107 , c.362 , c.379 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...