ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения движения для нестационарного течения газа из "Теория авиационных газотурбинных двигателей Часть 1 " В предыдущих подразделах рассматривалось стационарное (установившееся) течение газа, при котором параметры газового потока в каждой точке пространства принимаются постоянными по времени. В авиационных двигателях и их элементах весьма большую роль играют переходные режимы, для которых характерно весьма быстрое изменение параметров газового потока во времени. Течение газа в этом случае является нестационарным (неустано-вившимся), т. е. в каждой точке пространства параметры газа являются функциями времени. При этом в целях упрощения, как и в случае установившегося течения, движение газа может рассматриваться условно одномерным. Ниже дается вывод уравнений движения для нестационарного одномерного течения газа. [c.33] С другой стороны, то же изменение массы газа за время А , стремящееся к нулю, есть частный дифференциал изменения всей массы газа М— С заключенной в объеме V, за время At, т. е. [c.34] Для стационарного течения газа и ири отсутствии подвода газа в объем V извне уравнение неразрывности приводится к виду (1.2). [c.34] Уравнение процесса. Третьим независимым уравнением для нестационарного течения газа может быть принято уравнение первого закона термодинамики, которое, как и при стационарном течении, приводит к уравнению процесса. При нестационарном течении газа процесс изменения его состояния, как и для стационарного течения, определяется уравнением состояния. Различие состоит только в том, что при стационарном течении уравнение состояния распространяется на все частицы газа в рассматриваемом объеме, а для не-установившегося потока оно должно характеризовать изменение состояния каждой данной частицы газа еще и при изменении времени. [c.35] Как видно, оно по форме записи остается таким же, как и для стационарного потока, но выполняется для рассматриваемой движущейся частицы газа с течением времени. [c.36] Уравнение сохранения количества движения. Рассмотрим изменение количества движения газа, заполняющего объем v, выделенный произвольной контрольной поверхностью F за бесконечно малый промежуток времени (см. рис. 1.6). В отличие от установившегося течения в нестационарном потоке масса газа, втекающая в объем V за время Д , не равна массе газа, вытекающего из этого объема за тот же промежуток времени. [c.36] Если рассмотреть отрезок струйки тока, выделенный двумя поперечными сечениями 1—1 и 2—2, нормальными к векторам скорости и С2 в этих сечениях, то за время М поступающая через сечение 1—1 масса газа внесет с собой количество движения а масса газа, протекающая через сечение 2—2, вынесет -количество движения AK2=Am2 2At. [c.36] Вернуться к основной статье