ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вязкость из "Высокотемпературные теплоносители Изд.2 " В настоящее В1ремя из ионных теплоносителей. экспериментально определены коэффициенты теплопроводности только для кремнийорганических теплоносителей п сплава СС-4. [c.172] Это уравнение может быть применено также и для полиметилфенилсилоксановых жидкостей. Нетрудно ви деть, что при подстановке в него конкретного значения v as оно переходит в уравнение (3-38). Постоянные, вхо дящие в это уравнение, и значения X, вычисленные нам по формуле (3-38), приведены в табл. 3-30. [c.173] Жидкий четыреххлористый титап является неассоциированной жидкостью, и поэтому для него применимо уравнение Вебера — Варгафтика (3-39). Используя приведенные выше данные по удельным весам и теплоемкости четыреххло-ристого титана, мы вычислили для него постоянную В в уравнении (3-39) и значения Х в диапазоне изменений температур 20— 150° С. Эти величины приведены в табл. 3-30. Они согласуются с в еличинами X, вычисленными по формуле (3-38) при значениях постоянных А и С, приведенных в табл. 3-30. Расхождение величин X, вычисленных по формулам (3-39) и (3-38),. не превышает 2% . [c.173] Вычисленные нами по формуле (3-41) значения коэффициента теплопроводности для некоторых теплоносителей приведены в табл. 3-31 (цифры в скобках). [c.175] По своим физическим свойствам к минеральным маслам, указанным в табл. 2-18, больше подходит масло МК, чем Т рансформатор1ное. Поэтому для всех масел, применяющихся для обогрева, можно рекомендовать формулу (3-41) при значениях а=0,1319, й = 0,00011593 и с = 0. Вычисленные по этой формуле коэффициенты теплопроводности различных минеральных масел приведены в табл. 3-31. [c.177] Анализ приведенных в таблице опытных данных показывает также, что коэффициенты теплопроводности органических теплоносителей подчиняются зависимости (3-39) Вебера — Варгафтика. Входящий в формулу (3-39) коэффициент В вычислен нами по формуле (3-39а) для каждого теплоносителя рассматриваемой группы. Его значения приведены в табл. 3-31. [c.177] С точки зрения молекулярной теории, вязкость объясняется как движением молекул, так и наличием молекулярных сил. В жидкостях, где расстояния между отдельными частицами намного меньше, чем в газах, вторая причина имеет первостепенное значение. [c.177] Развитие теории вязкости претерпело два этапа. На первом, раннем, этапе различные исследователи пытались объяснить закономерности, которым подчиняется вязкость жидкостей, с точки зрения понятий и методов кинетической теории газов. Они пытались внести в газокинетические законы различные поправки (на конечный объем молекул и т. д.). [c.177] Вторым, современным, этапом развития вязкости жидкостей является создание ее на основе данных рентгенографии, молекулярной оптики и акустики, свидетельствующих о наличии в жидкости упорядоченного состояния молекул. [c.178] В та бл, 3-S2 приведены конечные формулы для. вычисления вязкости жидкостей, полученные различными исследователями иа основании разработанных ими теоретических концепций, В ЭТОЙ же таблице дано сопоставление величин, вычисленных ло этим фор мулам, с экспериментально найденными. По поводу приведенного iB этой таблице материала необходимо отметить следующее. [c.179] Как показывают расчеты, формула Андраде дает удовлетворительную согласованность опытных данных с расчетными только для жидкометаллических теплоносителей, имеющих плотную упаковку решетки, и, следовательно, не может служить универсальной формулой для всех теплоносителей этой группы. Более того, вычисленные по ней величины вязкости для высокотемпературных теплоносителей других групп, как правило, неудовлетворительно согласуются с опытными данными. [c.184] Для жидкометаллических теплоносителей формула Л. 3. Голика в настоящее время не может быть использована для вычисления вязкости, поскольку для этих теплоносителей мы не располагаем надежными данными по критическим температурам, т. е. теми данными, от которых согласно теории автора существенно зависит энергия активности и. [c.184] Формула Г. И. Горяги достаточно удовлетворительно согласуется с опытными данными по вязкости жидкометаллических теплоносителей, однако использование ее для практических расчетов связано с большими трудностями. Так, например, для ее использования необходимо знать температурную зависимость координационного числа для каждого жидкометаллического теплоносителя. Однако, как это было показано выше, в настоящее время мы еще не располагаем достаточными данными по этой зависимости. [c.184] Входящий в это уравнение предэкспоненциальный множитель Л, по нашему мнению, представляет фактор взаимодействия между собою частиц и, следовательно, должен зависеть от координационного числа и радиуса координационной сферы. Как было показано выше, с увеличением температуры жидкости уменьшается координационное число и увеличивается радиус координационной сферы. Другими словами, с увеличением температуры предэкспоненциальный множитель А должен уменьшаться. Эти наши соображения подтверждаются графической за(Висимостью A=f T) для жидкометаллических теплоносителей, изображенной а рис. 3-6. Эти графики построены на основании проведенной нами обработки экспериментального материала по вязкости жидких металлов, опубликованного в печати [Л. 53, 56, 65]. Как видно из этого графика, для всех однокомпонентных жидкометаллических теплоносителей с повышением температуры жидкости предэкапоиеициальный множитель А уменьшается. Зависимость A=f T) носит сложный гармонический характер, причем характер гармоники более или менее одинаков для теплоносителей одной подгруппы и значительно разнится Между теплоносителями различных подгрупп. [c.185] Вернуться к основной статье