ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения движения в слое переменной толщины из "Гидродинамика решеток турбомашин " Как уже указывалось в отношении плоских потенциальных течений несжимаемой жидкости и газа, задача расчета потока существенно упрощается в случае течения в бесконечном канале, к которому приближенно сводится задача течения в решетчатой области. Для решения этой задачи развиты специфические приближенные методы, из которых прежде всего следует отметить уже упоминавшийся метод Флюгеля [140]. [c.344] Другой приближенный метод был описан в 33. Более строгие методы, основанные на разложении решения в ряд по степеням координат вдоль некоторых фиксированных прямых, пересекающих поток, были развиты У Чжун-хуа и Брауном [84] и Г. С. Самой-ловичем [64]. [c.344] Ниже рассматривается прямая задача построения вихревого течения газа в канале в слое переменной толщины, причем для реще-ния этой задачи применяются методы, развитые в предыдущей главе в задаче осесимметричного потока. [c.345] Определяется поле скоростей w = w(x, у) и температур заторможенного потока Т 1, = Т ц (х, у). [c.345] Существование и единственность рещения поставленной задачи при дозвуковых скоростях (М 1) и, конечно, при ограничении расхода газа G этим условием сомнений не вызывают. Следует отметить, что основные уравнения и излагаемые ниже методы их рещения позволяют строить также и смещанные течения, но уже в предположении, что при этом существует решение, не содержащее разрывов (скачков). [c.345] Отметим, что задача расчета незакрученного осесимметричного движения газа может считаться предельной по отношению как к рассмотренной в предыдущей главе (при = О и 1), так и к рассматриваемой в данной главе, непосредственно в плоскости г = х г = у при толщине слоя /г = Лд/ У/ о. Последнее физически соответствует течению газа в узком секторе между плоскостями ср = сопь1, которые в незакрученном потоке являются поверхностями тока. [c.346] Вернуться к основной статье