ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обобщенные формулы метода из "Теплофизические измерения в монотонном режиме " В формулах (4-80) и (4-81) содержатся две группы поправок. В первую входят безразмерные аналитические поправки на теплоемкость Аа , кривизну Aor , тепловую нелинейность Аа, , Аа. и неизотермичность граней АсГт слоя. Каждая из них имеет достаточно четкую структуру и при наличии принятых ранее ограничений может быть учтена аналитически с погрешностью, не большей 0,001 — 0,03. [c.131] К другой группе относятся экспериментальные поправки Атц и АЯо, объединяющие в себе целый ряд трудно рассчитываемых первичных поправок на неоднородность температурных датчиков, тепловое сопротивление прилегающих к слою участков ядра и блока (в схемах с термопарами), на паразитные тепловые мостики в слое и сквозное излучение через исследуемое вещество. Точная аналитическая оценка такого рода факторов практически невозможна, поэтому для учета их приходится предусматривать серию градуировочных опытов. Конкретные приемы градуировки зависят от схемы и назначения калориметра. На выбор их, в частности, влияют диапазон рабочих температур и давлений, природа и структурное состояние исследуемых веществ, особенности используемых температурных датчиков и требуемая точность измерений. Перечисленные факторы чаще всего оказываются взаимосвязанными. Так, от диапазона рабочих температур во многом зависят выбор и метрологические возможности температурных датчиков. В свою очередь, на форму замкнутого слоя и общее конструктивное оформление калориметра существенно влияют рабочие давления и структурное состояние исследуемых веществ. [c.131] Остановимся в качестве примеров на особенностях практической реализации и градуировки нескольких типовых Х-калориметров. [c.131] Вернуться к основной статье