ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Несимметричное поле пластины из "Теплофизические измерения в монотонном режиме " Общий случай монотонного разогрева пластины внешними одномерными потоками 7д (т) и (т) разной плотности представляет особый практический интерес, так как широко используется в методах определения теплопроводности. [c.20] Поправка А из (1-59) позволяет оценить погрешность функции (1-60). [c.21] Анализ показывает, что при = 1% первое условие из (1-67) обычно выполняется при О ,+ 20 град, а второе при + 1 6 град. Следовательно, измерения а (t) по временному запаздыванию требуют более жестких ограничений величины д. [c.22] Формула (1-71) для % (to) в представленном виде является производной от (1-65) и (1-70). Однако общий вариант несимметричного разогрева пластины позволяет получить для к (to) также другую, независимую расчетную формулу. Для этого достаточно воспользоваться условиями теплообмена на поверхностях R и — R-. [c.23] Смена базового сечения в пластине, как обычно, должна сопровождаться изменением структуры поправок в расчетных формулах. [c.23] Второй вариант несимметричного разогрева пластины можно рассматривать как частный случай симметричного разогрева пластины двойной толщины 4R, при этом следует перенести начало отсчета г на адиабатизированную поверхность и использовать для расчета а (I), с (t) и (t) соответственно видоизмененные формулы (1-48) — (1-55). Если же в опыте непосредственно измеряются перепады (т) и (т), поток (т) и скорость (т), то такой режим удобно рассматривать как частный вариант несимметричного разогрева с = О и для расчета а (t), с (t) и л (t) применять формулы (1-65) — (1-73). [c.23] При практической реализации теплофизических измерений второй вариант разогрева образца часто оказывается предпочтительнее первого. Причем оптимальными следует считать такие условия монотонного разогрева образцов, когда поправками на нелинейность удается пренебречь. В связи с этим практическую ценность приведенных выше выражений для поправок можно усматривать в том, что они позволяют оценить конкретные границы применения закономерностей квазиста-ционарного режима. [c.23] Привлекательной особенностью рассматриваемого режима разогрева пластины является возможность определения теплопроводности по непосредственно измеряемым в опыте значениям перепада температуры 0 (т) и плотности потока (т) или (т). [c.24] Соотношения (1-76) и условие (1-77) позволяют представить формулу (1-75) через непосредственно измеряемые в опыте параметры. [c.24] Поправка Аа учитывает здесь поглощаемый пластиной тепловой поток. [c.25] Вернуться к основной статье