ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Основы движения вязкой жидкости из "Неустановившееся движение теплоносителя в обогреваемых трубах мощных парогенераторов " Рассмотрим движение вязкой жидкости, непрерывно заполняющей ограниченный объем, например трубу. Считаем, что все характерные величины (скорость, плотность и т. д.) непрерывны в пространстве и времени и дифференцируемы. В любой момент времени отдельная частица движущейся жидкости имеет вполне определенную по величине и направлению скорость. Когда поле скоростей остается неизменным во времени, движение считают установившимся или стационарным. Если же со временем скорости в заданном месте изменяются, то движение будет неустановившимся. [c.21] Обычно в практических расчетах приходится скорости усреднять по площади (длине пути) или во времени. [c.21] В уравнении (1-23) первое слагаемое правой части дает изменение скорости во времени в определенной точке, т. е. это локальная составляющая ускорения. Второе слагаемое показывает изменение скорости по длине — это конвективная составляющая ускорения. [c.21] Для установившегося движения локальная часть ускорения всегда равна нулю, а конвективная будет равна нулю только при условии постоянства вдоль оси (при условии постоянства поперечного сечения потока). [c.21] Интеграл Бернулли выражает закон сохранения механической энергии струйки для случая стационарного движения невязкой несжимаемой жидкости. [c.23] Составляющие интеграла (или уравнения) Бернулли 2 —нивелирная высота (ось л —вертикальна) pl(gp) — пьезометрическая высота и w J (2g) — высота скоростного напора. [c.23] Уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии протекающей жидкости, поэтому его широко применяют в различных практических расчетах. [c.23] Если в уравнениях (1-32) положить v=0, т. е. рассматривать идеальную жидкость, то получим уравнения динамики невязкой жидкости в форме уравнений Эйлера. [c.24] Вернуться к основной статье