ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Описание опытной установки из "Регулярный тепловой режим " Эти опытные факты противоречат результатам исследований ряда авторов и установленным ими законам, например, законам 1/3 и /4 для случая свободной конвекции [6]. Противоречие, на наш взгляд, объясняется различием в постановке опытов данные других авторов были получены из опытов, произведенных при стационарном тепловом режиме теплоотдающего объекта, так ч о температура искусственно поддерживалась постоянной на протяжении всего эксперимента, наши же данные относя гея к его переменному состоянию. Картина тепловых и механических пгоцессов, происходящих в среде в непосредственной близости к поверхности твердого тела при этих двух его режимах, несомненно, различия, и именно особенностями этих процессов определяется численноэ значение а. [c.194] Таким образом, большое обилие экспериментальных и теоретических исследований, относящихся к закону Ньютона, не привело, покамест, к окончательному заключению о пределах его применимости. [c.194] Большое преимущество метода заключается в краИней простоте и небольшой продолжительности опыта метод может быть назван скоростным. [c.194] Поэтому является естественной попытка построить какой-либо новый метод, который позволил бы обойтись без сложной аппаратуры, по вместе с тем обеспечил бы достаточную для техники точность измерений. Эта глава содержит описание предлагавvioro нами метода, основанного на теории регулярного режима. Метод предназначен дл i измерений при комнатных температурах, т. е. порядка 300°К. [c.195] Если бы в камере был вакуум, то мы имели бы к = 0. и а свелось бы к л. [c.196] Очевидно, что при описанных здесь условиях эксперимента критерий С будет иметь очень малое значение, ибо X велико, а мало, Lq—тоже мало поэтому критерий W практически можно считать равным единице. [c.196] Поэтому а и ffi связаны очень простой формулой (1.3), т. е. [c.196] При соответствующем выборе размеров тела— калориметра — и камеры (см. ниже 2) дробь SjSo будет ничтожно мала, и вторым слагаемым в знаменателе правой части последней формулы можно пренебречь по сравнению с первым, т. е. с 1/С, вследствие чего с высокой степенью точности можно принять Сп С (С—лучеиспускательная способность поверхности тела). [c.196] Для Y] при /==20° С имеем табл. 20. [c.197] Пусть теперь в тех же условиях в той же камере охлаждается вчорое металлическое тело, которое имеет те же наружные размеры и ту же форму, как и первое тело, а состоит, вообще говоря, из другого металла. Обозначим его наружную поверхность S, теплоемкость Г. Величина поверхности S, хотя и весьма близка к величине S, но может несколько отличаться от нее в силу несовершенства изготовления. [c.197] С помощью формулы (12.10) можно построить простой срапнитель-ный метод определения лучеиспускательной полной или интегральной) способности С какой-либо поверхности. [c.198] Пусть лучеиспускательная способность некоторой другой поверх-1 ости известна и эта поверхность приняла за нормальную, например тело покрыто по определенному рецепту сажей, радиационная способность которой весьма близка к. Примем эту величину за С. Тогда, изготовив два металлических калориметра и покрывая один из них— нормальный — слоем с нормальной лучеиспускательной способностью, а другой — слоем, для которого эту лучеиспускательную способность С требуется найти, и охлаждая калориметры в условиях, характеризованных выше, мы получим искомое С из формулы (12.10), ибо в ней известны все величины, кроме С Ф и Ф находятся по (12.2) и по (12.6) раз навсегда С известно, т и т будут вычислены на основании опрятных данных, / определится по (12.5), причем Yj применительно к условиям данного опыта будет вычислено ня основании приведенной вьнне табл. 20. [c.198] Здесь ничего не было упомянуто о форме тел целесообразно будет выбрать тела правильной формы, близкие к обтекаемым,—взять, например, тар или цилиндр. [c.198] После этих предварительных соображений переходим к практической части. [c.199] В качестве термостатированной воздушной среды мы применяем камеру спокойного воздуха , изображенную на рис 57. Таким образом, калориметр охлаждается в условиях естественной конвекции. Камера цилимдрической формы. Размеры ее достаточно велики (диа метр 70 см и высота яй90 см), а стенки ее обладают значительной теплоемкостью, что обеспечивает постоянство режима внутри камеры во в е время охлаждения калориметра как в отношении температуры, так и в смысле постоянства картины конвекционных токов вокруг калориметр . [c.199] Примерное движение воздуха вокруг нагретого калориметра изображено на рис. 57. [c.199] Стенки камеры, дно и съемная крышка — двойные, разрез их показан нч рис. 58. Из гего видно, что стенка состоит из двух медных сеток, отделенных слоем воздуха толщиной 8— Q мм снаружи камера покрыта тремя слоями термоизоляционного бумажного войлока, коэффици.нт теплопроводности которого при 20° С равен 0,033 кк-ал м/час/град, а теплоемкость 0,33 ккал11сг1час1град. Этим путем и достигается вышеупомянутая независимость температурного и аэродинамического режимов внутри камеры от условий снаружи нее. [c.199] Чтобы экранировать камеру от внешних радиационных воздействий, камера покрыта алюминиевой фольгой, обладающей, как известно, весьма малой лучеиспускательной и, следовательно, поглощательной способностью. Предварительные исследования показали хорошее качество построенной нами камеры. [c.200] Вернуться к основной статье