ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Неограниченное тело с полостью в виде плиты из "Приближенный расчет процессов теплопроводности " Полуограничепное тело нагревается в среде с постоянной температурой i . Коэффициент теплообмена равен а. [c.106] Начальное условие предполагается наиболее простое, когда температура тела в момент т = 0 равна о. Полученные решения можно использовать также в случае, если начальное распределение температуры в теле соответствует уравнению параболы (31). [c.106] Распределение температуры в теле для различных моментов времени приведено на рис. 54. [c.107] В частном случае бесконечно большой интенсивности теплообмена (Bi— оо) температура поверхности тела становится равной температуре окружающей среды формулы (249) и (250) превращаются в формулы (32) и (34) для граничного условия первого рода. [c.108] Если интенсивность теплообмена предельно мала (Bi — 0), то из формулы (249) или (250) следует, что температура t полуограничен-иого тела в течение всего периода нагрева будет равна начальной температуре to. Это объясняется тем, что при малой интенсивности прогрева подводимое тепло быстро растекается по всему телу, в результате чего повышение температуры тела практически равно нулю (тело бесконечно большое). [c.108] Формула (259) совпадает с формулой (256). [c.110] Таким образом, сложная в общем случае зависимость параметра ст времени приобретает простой вид для некоторых значений критерия Био, определяющего интенсивность теплообмена. При этом удается легко выразить величину Д через Fo и затем найти обобщенную температурную функцию. [c.110] Показатель степени п может принимать различные значения. С его помощью достигается необходимая точность результатов. [c.110] Найдем обобщенную функцию для перечисленных частных случаев. [c.110] Это выражение получено из формул (250) и (258). [c.111] При пользовании выведенными формулами необходимо не упускать из виду, что координата х не должна превышать величины X. Значениям X X отвечает постоянная температура t = ta тела. [c.111] При определении количества теплоты можно также решить совместно уравнения (255) и (265) путем исключения параметра Л. Проделаем это для рассмотренных ранее частных значений интенсивности теплообмена. [c.111] Аналогичная формула была получена ранее Для граничного условия первого рода. [c.111] При выполнении практических расчетов необходимо выбирать расчетные формулы, соответствующие заданной интенсивности теплообмена. [c.112] Вернуться к основной статье