ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Анализ опытных данных из "Гидродинамика и теплообмен в псевдоожиженном (кипящем) слое " Рассмотрим, соответствует ли накопленный обширный и разнообразный экспериментальный материал предложенным выше теоретическим зависимостям. [c.391] Методически удобно проследить за этим соответствием, рассматривая поочередно зависимость коэффи-циента теплообмена стенки от отдельных свойств псев-доожижающего агента, зернистого материала или режимных факторов. [c.391] Само собой разумеется, анализируя влияние отдельных факторов, нельзя забывать о том, что в действительности коэффициент теплообмена является функцией многих переменных и если не обеспечена неизменность прочих аргументов, то о влиянии исследуемого может создаться искаженное представление. [c.391] Следует также помнить (см. выше), что оптимум теплообмена вовсе не связан с одним гидродинамическим состоянием псевдоожиженного слоя, с одной степенью расширения слоя, независимо, например, от диаметра частиц, величины трения их друг о друга, теплопроводности псевдоожижающей. среды. Число псевдоожижения, соответствующее максимуму коэффициента теплообмена Л опт, не говоря уже о оит, сильно зависит от данных факторов. [c.391] Введенные выше теоретические формулы могут быть использованы для качественного анализа сложных явлений переноса тепла псевдоожиженным слоем. [c.391] Однако, как уже упоминалось выше, зависимость оказалась более сложной в ней имеется максимум. [c.392] Интересно отметить, что максимум на экспериментальных кривых довольно плоский, т. е. в широком диапазоне скоростей фильтрации коэффициенты теплообмена близки к максимальным. Это ценно при практическом осуш.ествлении теплообменников. [c.392] На величину максимума аст скорость потока в основном влияет лишь косвенно — через изменения порозно-сти слоя и скорости частиц. [c.393] В работах [Л. 742 и 744] автор показал, что это допущение справедливо при симметричном нагреве частиц с интенсивностью, соответствующей среднему коэффициенту теплообмена этой частицы. Однако в реальных условиях псевдоожиженного слоя частица, находящаяся около поверхности нагрева не имеет интенсивного вращения и подвергается сугубо несимметричному нагреву. При этом в окрестностях точки касания частицы с поверхностью нагрева локальные кондуктивные коэффициенты теплообмена частицы достигают огромной величины, Недавно Ботерилл, Редши и др. подсчитали, что в подобных условиях даже в стеклянном шарике диаметром 0,2 М.М. может возникнуть заметный градиент температур. Это естественно, так как велики локальные тепловые потоки внутри частиц вблизи от мест с весьма высокими локальными а частиц. [c.394] Поэтому практическую независимость Ост от Хн, демонстрируемую опытными данными, нельзя так просто вывести из теоретических соображений, как ранее предлагалось автором [Л. 742]. [c.394] В подавляющем большинстве экспериментальных исследований [Л. 202, 451, 686, 877, 972 и др.] указывается лишь на обратную зависимость аст от диаметра частиц, что естественно, так как эти исследования не проводились с крупными частицами разных (от опыта к опыту) диаметров. [c.395] Как уже отмечалось, возможно существенное уменьшение максимального коэффициента теплообмена псев-доожижеиного слоя при переходе к материалу, отличающемуся низким объемным весом (имеется в виду объемный вес частиц). В этом случае предел устойчивости достигается при малой скорости фильтрации и слой приобретает высокую порозность также при столь малых скоростях фильтрации, что не может быть велика скорость движения частиц, а следовательно, они могут перегреваться и максимум аст сдвигается далеко в область сильно расширенного псевдоожиженного слоя. Сдвиг максимума Ост в область высокой порозности должен сопровождаться при прочих равных условиях снижением абсолютной величины его в силу известной обратной зависимости Ост от порозности слоя (см. стр. 328). [c.396] Но—высота слоя при пределе устойчивости. [c.400] Вернуться к основной статье