ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обтекание твердой сферы из "Основы механики гетерогенных сред " Коэффициент поверхностного натяжения для системы вода — воздух при Т X 300 °К равен 2 = 0,073 кг1сек , а для системы вода — водяной пар при Т л 373 °К равен 2 = 0,0589 кг/сек . Для последней системы теплота парообразования I = 2,257 X X 10 м .сек при р = 1 бар. [c.249] В 3—7 гл.З были рассмотрены предельные постановки об обтекании сферических частиц идеальной несжимаемой жидкостью (условно Re = оо) и очень вязкой несжимаемой жидкостью (Re -С 1)-Естественно, что они не исчерпывают всех решений, имеющихся в литературе, и не отражают все возможные эффекты. [c.249] В данном параграфе рассмотрены основные эффекты, возникающие при обтекании одиночной сферы бесконечным потоком жидкости. Эти эффекты, конечно, сохраняются и в дисперсных смесях, а в смесях с малой объемной концентрацией дисперсной фазы а, количественно онисываются формулами, полученными для обтекания одиночной сферы. [c.249] Рейнольдса, и течение перестает быть стационарным, несмотря на постоянство скорости обтекания Voo- При атом некоторая часть жидкости время от времени вырывается из кольцевого вихря и сносится вниз но потоку. Указанные колебания вихря сопровождаются колебаниями продольной силы /р, и появлением колеблющейся значительной поперечной (перпендикулярной к скорости потока) силой на сферу (средняя по времени величина которой равна нулю). Резкое падение С при Re,, Ю связано с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный режим, что приводит к затягиванию точки отрыва погранслоя вниз по потоку и уменьшению сопротивления. [c.251] Влияние вращения сферической частицы. В рассмотренных в гл. 3 предельных решениях вращение частицы никак не сказывалось на силе /, действующей на нее. При анализе в рамках идеальной жидкости это обусловлено тем, что вращение обтекаемой сферы никак не может передаться несущей жидкости без вязкости, и при анализе в рамках ползущего (стоксова) течения влияние вращения на силу / (см. (3.6.23)) не проявляется при полном не-учете инерционных эффектов. [c.251] Отметим, что в данной схеме роль вязкости сводится к тому, чтобы передать циркуляцию жидкости от вращающейся сферы, а реализующаяся при этом сила не зависит от вязкости. [c.252] Интересно, что с точностью до ч.ленов порядка Rea поперечная сила не зависит от вращения частиц. По-видимому, вращение здесь приводит к поперечной силе, описываемой формулой (5.2.4), п порядок этой силы определяется величиной Rea RSv, которой в (5,2.12) иренебрегается. [c.253] В [14] получена и более общая формула для /, учитывающая озе-еновскпе поправки по Re и движение вязкой жидкости внутри дисперсной частицы (в случае капли или пузыря). [c.254] Вернуться к основной статье