ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Фазовые переходы 2-го рода из "Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем " Такие переходы называются фазовыми переходами 2-го рода. [c.139] Практически фазовых переходов с =0 не так много, как фазовых переходов 1-го рода, но их все же достаточное количество. Фазовый же переход эренфестовского типа (т. е. по-настоящему 2-го рода с конечными скачками Аср и т. д.) известен только один — это переход проводника из сверхпроводящего состояния в нормальное, происходящий в отсутствие магнитного поля (см. задачу 53). [c.140] Фазовые переходы с равной нулю скрытой теплотой 7==0, кроме упомянутого выше перехода из сверхпроводящего состояния в нормальное, относятся уже к другому типу, для которого характерно наличие в точке перехода 0=0 , сингулярности в калорическом уравнении состояния (график температурной зависимости теплоемкости имеет характерный выброс, напоминающий греческую букву К, отсюда и название перехода). Приведем самые характерные примеры таких переходов переход гелия из сверхтекучего состояния в нормальное НеП- -Не1 (7х 2,19 К), переход в точке Кюри для ферромагнетиков Т , в пределах от градусов до 1044 К для Ре) и антиферромагнетиков (от единиц до сотен градусов), переходы из упорядоченного состояния в неупорядоченное в сплавах типа замещения СиАи, Zn u (от единиц до сотен градусов) и т. д. [c.141] И фазовый переход оказывается (2—а)-го рода, т. е. (при наличии особенности, когда 0 а 1) тоже промежуточного типа по отношению к фазовым переходам 1-го и 2-го родов. [c.145] Теория Ландау обобщает эти частные теории на более общий случай, но ограничивается при этом только областью, близкой к критической температуре 0о. Мы сохраним ради наглядности магнитную терминологию в своем изложекпи этой теории. Она исходит из следующих положений. [c.145] ВКЛЮЧИТЬ внешнее поле (см. задачу 55), учесть пространственные особенности решетки и внутренних полей в ней и т. д. Однако, как нетрудно было заметить, первоначальная идея о разложении потенциала 9 по степеням а , когда молчаливо полагалось, что высшие степени дают малые поправки по отношению к предыдущим, на конечном этапе не нашли подтверждения члены и оказались попросту одинакового порядка, выключение же следующих членов разложения сводит на нет всю красивую схему рассмотренной задачи. [c.148] Заметим, наконец, что в приведенном рассмотрении параметр упорядочения а не был локальным. Если же видоизменить теорию, введя его локальное значение а (г) (как это мы сделали в п. б) с удельным объемом v=V/JV- -v(r)), то возникнет вариационная задача типа рассмотренной в п. б), причем в функционал для свободной энергии можно включить не только разложение по степеням о (г), но и члены с градиентами этой величины, например типа (Va(r))2 и т. п. (В. Л. Гинзбург, Л. Д. Ландау, 1950). [c.148] На одном обобщении теории Ландау, видоизменяющим принцип разложения по целым степеням параметра а, мы остановимся в следующем пункте. [c.148] Вернуться к основной статье