ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Тензор напряжений из "Механика сплошной среды " Естественно, что Р ш может быть любой функцией координат и нормали V на 2. [c.92] Как видим, векторы 5 не зависят от V и отличаются от векторов истинных напряжений, хоть и колинеарны им, так как Ф1 при всевозможных значениях t. [c.93] Тензор 8 симметричен, поскольку приложенные к частице внешние (массовые) силы дают момент отиосйТельно центра частицы, являющийся величиной, малой более высокого порядка сравнительно с бесконечно малым объемом Обычно расс.мат-риваемыс в механике силы, как уже указывалось ранее, обладают этим свойством. [c.93] Напряжения, отнесенные к недеформированным площадкам. [c.96] Тензор i i вследствие определения его на основании (8.21) называется тензором условных напряжений. [c.97] Здесь ясно видна несимметрия компонент по индексам (а, Р) с точностью. до множителя Yg g на площадке с нормалью вдоль з компонента равна проекции, вектора истинного напряжения Р ), приложенного на ней, на направление оси хр. [c.97] что при onst вообще все свойства преобразований Оц, связанные с преобразованием репера в , совпадают тождественно с соответствующими свойствами при малых деформациях. [c.100] Девиатор Ds и его два основных инварианта ana играют фундаментальную роль в МСС, так как отражают наиболее существенное отличи.е внутренних сил любой среды от подчиняющегося закону Паскаля давления в идеальной жидкости, которая может быть определена как среда, в которой а=—р, а=0. [c.102] T=Ti3 (8.45) является наибольшим касательным напряжением в рассматриваемой точке тела. Полагая теперь ni=.x = 0 и затем 3 =0, найдем, что два других экстремальных напряжения равны Т23, Хз1 (8.45) и действуют на площадках, делящих пополам углы между главными плоскостями (2,3) и (1,3). [c.104] Вернуться к основной статье