ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Изменение энтропии в скачке из "Техническая газодинамика Издание 2 " Увеличение энтропии при переходе через скачок объясняется необратимым характером изменения состояния газа в скачке, ударным характером процесса. В результате такого процесса часть кинетической энергии газа необратимо переходит в тепло при отсутствии энергетического обмена с внешней средой внутренняя энергия потока необратимо возрастает. Кривую, характеризуюш,ую процесс, протекающий по уравнению (4-28), называют ударной адиабатой. [c.152] Уравнение (4-29) позволяет заключить, что изменение энтропии в косом скачке зависит от скорости невозмущенного потока М1 и угла косого скачка р. При неизменной скорости Мх энтропия при переходе через скачок меняется в соответствии с изменением угла р. Если скачок прямолинейный и, следовательно, вдоль скачка р сохраняет постоянное значение, то для всех линий тока, пересекающих скачок, изменение энтропии будет одинаковым. Если же скачок криволинейный, то увеличение энтропии для каждой линии тока будет различным, так как вдоль скачка угол р меняется. Это означает, что за криволинейным скачком поток будет вихревым за прямолинейным скачком течение остается потенциальным. [c.153] Пользуясь уравнением (4-28), можно рассмотреть изменение состояния газа при переходе через слабый скачок. Полагая р = р, р1 = р и считая, что давление и плотность в скачке изменяются на бесконечно малую величину, т. е. [c.153] Таким образом, изменение состояния в скачке бесконечно малой интенсивности (слабый скачок) является изоэнтропическим. [c.154] Вернуться к основной статье