ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения косого скачка из "Техническая газодинамика Издание 2 " Как и ранее, будем рассматривать установившееся течение газа без теплообмена с окружающей средой и без трения. Предположим, что в некоторой точке сверхзвукового потока возник косой скачок уплотнения (рис. 4-4). Параметры газа до скачка обозначены индексом 1, а за скачком — соответственно индексом 2. [c.132] Рассмотрим движение газа по линии тока ЛВС, пересекающей плоскость косого скачка в точке В. Как указыва- лось, при переходе через косой скачок линия тока деформируется, отклоняясь, на некоторый угол б. Скорость до и после косого скачка можно представить составляющими. [c.132] Для решения основной задачи о косом скачке, которая сводится к установлению связи между параметрами до и после скачка и к определению потерь, возникающих при переходе через скачок, используем основные законы механики. [c.133] Таким образом, касательные составляющие скоростей до и после плоского косого скачка уплотнения одинаковы. [c.134] На рис. 4-5 представлены графики 8 (р) при различных значениях для = 1,3. Отметим, что с увеличением скорости невозмущенного течения увеличивается максимальный угол отклонения потока 8 . Следует подчеркнуть, что в соответствии с двойственным решением уравнения (4-17) одному значению угла -отклонения потока б соответствуют два различн 1х значения р. Опыт показывает, что плоскому косому скачку отвечает только меньшее значение р. [c.138] Уравнение (4-11а) позволяет проследить изменение скорости потока за косым скачком Aig в зависимости от Mi и . С увеличением (при постоянном М ) Mg уменьшается перепад скоростей в скачке увеличивается. [c.140] При некотором значении = скорость за скачком становится звуковой ( 2=1). При дальнейшем увеличении течение за скачком будет дозвуковым. [c.140] Мы видим, что произведение скоростей до и после прямого скачка равно квадрату критической скорости. Отсюда прежде всего следует, что скорость газа за прямым скачком всегда меньше критической скорости (Сз- й ). [c.142] Необходимо иметь в виду, однако, что при больших сверхзвуковых скоростях, когда в результате скачков температура и давление газа повышаются весьма сильно, полученные формулы являются приближенными, так как они не учитывают развиваюш.ейся зависимости теплоемкости от температуры, диссоциации молекул и отклонения свойств реальных газов от свойств совершенного газа, состояние которого описывается уравнением (1-1). [c.142] Формулы косого скачка могут быть преобразованы к виду, удобному для анализа влияния физических свойств газа (показателя /г). [c.142] Как видно, каждая из приведенных формул содержит два сомножителя, один из которых зависит только от и р и не зависит от к, а второй является функцией только к. [c.143] Такая структура формул скачка позволяет приближенно оценить влияние изменения физических свойств газа и производить расчет параметров косого скачка при различных постоянных значениях к. [c.143] Для расчета скачков при различных к могут быть построены графики р21рг в зависимости от (или д) и к (рис. 4-6). Влияние к можно оценить при одинаковых р или 5. Сравнение при одинаковых показывает, что с уменьшением к интенсивность скачка возрастает. [c.145] Вернуться к основной статье