ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Численный алгоритм расчета из "Аэродинамические основы аспирации " Задача о течении у щелевидного отсоса над двухгранным углом решалась аналитически в работе [114] на основе метода Н.Е.Жуковского и экспериментально [115]. Представляет интерес сопоставление результатов исследований, полученных разными способами. Поставленную задачу можно считать модельной (тестовой), которая является элементом значительно более сложных задач промышленной вентиляции. [c.581] Результаты параграфов 3.3, 3.4, 4.2 получены совместно с асп. А.И.Пузанком. [c.581] Пусть во всасывающем проеме ВС задана скорость (рис.ЗЛ2). Па остальной части границы задано условие непротекания. Необходимо определить скорость воздуха в любой точке области течения, построить линии тока и вихревую структуру течения. Решение будем строить в рамках модели идеальной несжимаемой жидкости с использованием метода дискретных вихрей [112,113,116]. [c.582] На границе области течения разместим вихри (рис.3.13). Посредине между этими присоединенными вихрями поместим расчетные точки, в которых будут выполняться граничные условия для нормальной составляющей скорости воздуха (Уп = о всюду, кроме отрезка ВС, на котором = Уо). Расстояние между любыми двумя соседними расчетными точками или двумя соседними присоединенными вихрями одинаково и равно к. [c.582] Решив полученную систему уравнений, найдем неизвестные Гь Гг,. .. Г . [c.583] Рассмотрим следуюш,ий момент времени I = IS.t. [c.583] С точки 5 вдоль направления нормали к границе, направленной внутрь области, сходит первый свободный вихрь интенсивностью уь равной циркуляции присоединенного вихря, расположенного в точке 5. Заметим, что определение точки отрыва вихревого слоя с гладкой поверхности является проблемой. Она решается достаточно сложно с учетом вязкости и с привлечением уравнений пограничного слоя. Выдвинем в качестве гипотезы следующее кинематическое условие для отрыва потока отрыв вихревого слоя осуществляется между расчетными точками с разными знаками тангенциальной составляющей скорости. Строго говоря, отрыв должен происходить по касательной к поверхности. Однако, в силу дискретности модели это осуществить не удается, поскольку оторвавшийся вихрь может вылететь за границу области течения. Поэтому первый свободный вихрь помещается над точкой отрыва 5 на расстоянии равном шагу дискретности к 2. Затем он движется по траектории жидкой частицы. Возможно, что с течением времени точка 8 будет менять свое положение и соответственно в каждый момент времени необходимо ее расположение определять заново. Естественно предположить, что при значительном увеличении I точка 8 уже не будет плавать . [c.583] Новые координаты вихрей определяются по формулам (3.42). В следующий момент времени происходит срыв из точки S вихря y +i. [c.585] Если вихрь в определенный момент времени приближается к твердой стенке на расстояние, меньшее h/2, то он отодвигается от нее по нормали так, чтобы расстояние до границы течения стало равно h/2. Если то же самое происходит с вихрем и открытым проемом, то вихрь исчезает. [c.585] Вернуться к основной статье