ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Исходные уравнения из "Аэродинамические основы аспирации " Изменение объемной концентрации частиц в струе материала. Будем рассматривать симметричные плоские потоки, ось симметрии которых совпадает с осью 0Х, направленной вниз, в направлении падения частиц. Поэтому в дальнейшем будем изучать половину струи, находящейся в первом квадранте выбранной плоскости координатХ10X2 (рис. 4.1). [c.152] В струе свободно падающих частиц, как и при движении сыпучего материала по наклонной поверхности, наблюдается экспоненциальное распределение частиц (см., например, работу В.П. Павлова [74]). [c.152] Пайдем расход материала, считая, что живое сечение есть плоскость, перпендикулярная оси 0X1. [c.152] Другой вид осевой концентрации получим, если известна концентрация Рон па расстоянии Хн ( где скорость потока Ун = Vш/ ). [c.154] При 00 величина Д = тгВ ср у). [c.155] При этом имеется в виду, что коэффициент / в формуле (19) учитывает не только режим обтекания частиц, но и их взаимное влияние (стесненность). [c.156] Перейдем к безразмерным величинам. По-прежнему будем использовать в качестве характерной скорости - скорость витания с, а в качестве характерного размера - длину инерционного пробега /оо, определяемую соотношением (2.67). [c.156] Рассматриваемый поток эжектируемого воздуха относится к классу течений, для которых характерна свободная турбулентность. Силы молекулярной вязкости в этом случае пренебрежимо малы по сравнению с переносом импульса за счет турбулентного перемешивания (у у). [c.161] Вернуться к основной статье