ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Кручение крыла из "Расчет и конструирование планера " По полученным значениям строится эпюра крутящих моментов крыла. [c.84] Иногда может случиться, что положение оси жесткости по размаху крыла относительно линии центров давления будет меняться. [c.84] Например, ось жесткости крыла до полуразмаха находится впереди центра давления крыла и дальше сзади него поэтому при подсчете крутящих моментов по сечениям необходимо учитывать знак момента. [c.84] Задача нахождения крутящих моментов в части крыла АВ упростится, если подойти к решению следующим образом. [c.85] Для остальных сечений крыла, расположенных левее сечения О —О, . подсчет крутящих моментов ведем по тому же принципу, т. е. действие части крыла О А заменяем суммой (М/ф Мкр) и складываем ее с приращениями крутящих моментов, полученных для части крыла АВ. [c.85] Таким образом, получив значение Мкр для сечения О — О, суммируем его со значениями приращения местных крутящих моментов AM и получим крутящие моменты в части крыла АВ. Как видно из фиг. 71, направление горизонтальных векторов (крутящих моментов) от изгибающих и крутящих моментов не совпадает. Поэтому сумма Мкр = Мкр + Мкр должна быть взята с учетом знаков. [c.85] Полученные скручивающие моменты по сечениям распределяются между обшивкой крыла и лонжеронами по кривой Беляева (фиг. 73). Необходимо отметить, что эта кривая не пригодна для любого крыла. Указанным графиком распределения крутящего момента между лонже--ронами и обшивкой (фиг. 73) можно пользоваться при приближенных расчетах. [c.86] Часть величины крутящего момента, приходящаяся на лонжероны, распределяется между лонжеронами пропорционально их моментам инерции и расстоянию от центра жесткости (фиг. 74), т. е. [c.86] Рассмотрим это более подробно. [c.86] Пусть под действием крутящего момента Млонж сечение закрутилось -вокруг своего центра жесткости и центры лонжеронов переместились 1513 положений 1—2 в положение 1 2 (фиг. 74). [c.86] Пользуясь полученным значением К, найдем силы, действующие на лонжероны. [c.87] Знаки силы Q легко определить по смыслу, зная направление крутящего момента М р в данном сечении. Для случая, показанного на фиг. 74, момент Мкр действует по часовой стрелке. Очевидно, сила Ql для переднего лонжерона будет направлена вверх, т. е. со знаком плюс,, а для заднего лонжерона направлена вниз, т. е. со знаком минус. Сила Q , действующая по обшивке, будет направлена внизу крыла по полету, а вверху против полета. [c.87] Определим, какая сила приходится на обшивку от кручения крыла . [c.87] Лер — средняя высота лонжерона. [c.87] Перерезывающие силы, приходящиеся на лонжероны от кручения крыла, создадут дополнительный изгибающий момент Мдоп в вертикальной плоскости крыла. Тогда полный расчетный изгибающий момент в вертикальной плоскости будет складываться из изгиба вертикальными Силами Мверт и изгибающих моментов Мдоп, вызванных кручением крыла, т. е. [c.88] Рср — площадь контура, описанного средней линией обшивки и стенкой лонжерона. [c.88] Представим себе крыло в виде простейшей пространственной коробки (фиг. 75) и рассмотрим распределение в ней сил при кручении. [c.88] Так как 5в = — 5г, то усилие в этой точке будет равно нулю. [c.90] Для других точек продольного пояса (лонжерона), рассуждая аналогично, найдем, что продольная сила в лонжероне равна нулю. Итак, если крутящие моменты распределяются на две равных по моменту пары, то силы в поясах равны нулю. Этот вывод к крылу полностью не применим и может быть использован при грубых прикидках. Если крутящий момент не делится пополам, то в лонжеронах появятся силы. [c.90] Таким образом формула Бредта приводит к тому, что крутящий момент распределяется пополам между лонжеронами и обшивкой, и продольные силы в лонжеронах при это , как было доказано выше, будут равны нулю. [c.90] Вернуться к основной статье