ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Механика системы материальных точек из "Классическая механика " Теорема о сохранении энергии материальной точки. Если силы, действующие на материальную точку, являются консервативными, то ее полная энергия Т V остается неизменной. [c.15] Отсюда видно, что центр масс движется так, как будто в нем сосредоточена масса всей системы и к нему приложена суммарная внешняя сила действующая на систему. Следовательно, внутренние силы никакого влияния на движение центра масс не оказывают. Примером, который в связи с этим часто приводится, может служить движение снаряда, разорвавшегося в воздухе центр масс его осколков движется так, как будто снаряд продолжает двигаться неразорвавшимся (если пренебречь сопротивлением воздуха). Этот же закон лежит в основе реактивного движения для того чтобы движение центра масс оставалось неизменным, истечение газов (происходящее с большой скоростью) должно сопровождаться движением ракеты в сторону, противоположную истечению, т. е. вперед. [c.16] Теорема о сохранении количества движения материальной системы. Если сумма внешних сил, действующих на систему, равна нулю, то полное количество движения системы остается неизменным. [c.16] Таким образом, производная по вре- рис. з. вектор г =г.-г . мени от кинетического момента равна полному моменту внешних сил относительно данной точки. В соответствии с уравнением (1.24) имеем следующую теорему. [c.17] Заметим, что теорема о сохранении кинетического момента системы справедлива лишь при выполнении закона о равенстве действия и противодействия. В системах с движущимися заряженными частицами этот закон не выполняется, и полный кинетический момент в механическом смысле этого слова не остается там постоянным, но остается постоянной сумма механического кинетического момента и электромагнитного кинетического момента . [c.17] Если бы Vij была функцией разности других векторов, связанных с материальными точками, например разности их скоростей или (беря пример из современной физики) внутренних кинетических моментов — спинов , —то силы были бы равными и противоположными, но не лежали бы на прямой, соединяющей две данные частицы. [c.20] Вернуться к основной статье