ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Расчет зеркальных систем из "Теория оптических систем " В последние годы в связи с расширением спектрального, интервала действия оптических приборов широкое развитие приобретают зеркальные и зеркально-линзовые системы. В большинстве случаев в таких системах главная роль в образовании изображения отводится отражающим поверхностям, которые полностью свободны от хроматических аберраций. Преломляющие поверхности имеют сравнительно небольшую оптическую силу и выполняют роль коррекционных элементов, не внося при этом заметных хроматических аберраций. [c.378] Кроме того, преимуществом зеркальных и зеркально-линзовых систем по сравнению с линзовыми являются их меньшие размеры. [c.378] К недостаткам зеркальных и зеркально-линзовых систем можно отнести их сравнительно небольшие угловые поля, виньетирование центральной части входного зрачка, повышенную чувствительность к разъюстировкам и некоторые другие. [c.378] Рассмотрим наиболее простые схемы зеркальных систем. К числу таких простейших систем, очевидно, относится отражающая поверхность как сферической, так и несферической формы. [c.378] Сравнивая сферическую аберрацию одиночной линзы (5х = = 2,14 при п = 1,5) со сферической аберрацией одиночного зеркала (51 = —1/4), можно видеть, что линза имеет в 8,5 раз большую сферическую аберрацию, чем зеркало. Из формул (560)—(562) следует, что если центр входного зрачка совпадает с вершиной зеркала (Ях = 0), то меридиональная кома, кривизна изображения и астигматизм неустранимы. Дисторсия в этом случае отсутствует. Если в формулах (557) положить, что Я1 = 2, т. е. центр входного зрачка совпадает с центром кривизны зеркала, то 5ц = = 5т = 5у = 0. Это означает, что при таком положении входного зрачка сферическое зеркало имеет только сферическую аберрацию и кривизну Пецваля. [c.379] Аберрации двухзеркальной системы. Принципиальная схема двухзеркальной системы показана на рис. 277. Расстояние с от вершины большого зеркала до плоскости изображения обычно оговаривается в технических условиях на расчет системы и зависит от конкретного назначения объектива. Будем считать, что центр входного зрачка совпадает с вершиной большого зеркала. [c.380] Для вспомогательных лучей примем следу ие условия нормировки 1 = 0 /ii = 1 8=1 Pi = 1 Ях = 0 Ра = —1 / = —1. Отрезки —d, с и s f на рис. 277 приведены к фокусному расстоянию, равному единице. [c.380] Таким образом, при заданном значении с параметры и d связаны между собой зависимостью (563). Кроме того, величины d и с определяют высоту Я первого вспомогательного луча на малом зеркале. Так как малое зеркало экранирует центральную ча сть входного зрачка системы, то желательно, чтобы йа 0.5. [c.380] Для расширения коррекционных возможностей рассмотренной системы используют различные линзовые компенсаторы или деформируют поверхности зеркал, делая их несферическими. Следует иметь в виду, что введение несферичности равноценно добавлению одного коррекционного параметра. Если несферичность вводится на поверхности, совпадающей с плоскостью апертурной диафрагмы, то высота второго вспомогательного луча на этой поверхности равна нулю (Я = 0). Поэтому согласно формулам (509) несферичность этой поверхности будет влиять только на сферическую аберрацию, не изменяя полевые аберрации третьего порядка. Выше (см. п. 117) была показана возможность исправления сферической аберрации и комы в двухзеркальной системе с использованием двух несферических зеркал. [c.381] Вернуться к основной статье