ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Пневматический и оптический методы из "Методы измерения тепловых потоков " В основу приборов пневматического метода положены газовые термометры, которые обладают наивысшей чувствительностью и точностью измерений [186, 274]. [c.20] Газы поглощают лучистую энергию лишь в узких полосах спектра. Для расширения спектра поглощения приемную камеру заполняют ворсистым поглотителем (тончайшим пухом расти-, тельного или животного происхождения) и последующей термообработкой добиваются его обугливания. Такой угольный пух при умеренной теплоемкости обладает значительной поглощательной способностью и его присутствие больше повышает чувствительность, чем инерционность прибора. [c.20] В широко известном элементе Голея дифференциальные термометрические функции выполняют две газовые полости, объемом около 3 мм каждая, соединенные между собой каналом настолько большого сечения, чтобы его гидравлическое сопротивление не оказывало заметного влияния, а объем по сравнению с рабочими камерами был мал (рис. 10) [102, 210]. [c.20] Сведения о конструкции мембран разноречивы. Индикаторная мембрана представляет собой коллодиевую пленку толщиной 0,01 мкм, алюминированную таким слоем, чтобы сопротивление единицы площади составляло 270 ом. При этом она остается гибкой и достаточно отражает свет. Приемная мембрана—тоже коллодиевая и покрыта сурьмяной чернью. [c.21] Для устранения влияния медленного изменения атмосферного давления полости прибора соединяются с атмосферой капилляром настолько малого сечения, что рабочее давление в камерах за время измерения может снизиться на пренебрежимо малую величину. [c.21] Система фотопневматиче-ского усиления устроена так, что при плоской зеркальной мембране свет, проходящий от источника 1 через конденсор и просветы в решетке 2, отразившись от мембраны 3, попадает на прутья решетки 7 и не достигает фотоэлемента 8. Частота решетки — 8 линий на 1 мм. При самых незначитель-пых искривлениях зеркальной мембраны отраженные ею полосы света начинают проходить сквозь решетку 7 к фотоэлементу, ток которого регистрируется самопишущим прибором. [c.21] Сведения об изготовленных элементах Голея ограничены. С достаточной уверенностью можно утверждать, что на них зарегистрирована пороговая чувствительность около 2 10 вт при разрешающей частоте около 30 гц. Приводимые данные о чувствительности в 10- ° вт при частоте 2 кгц недостоверны и, видимо,, получены в результате последовательного наслоения экстраполяций, при которых, как известно, информационная энтропия значительно возрастает. Аналогично построены приемники излучения ОАП-1, ОАП-2, ОАП-4. [c.21] Упрощенную конструкцию пневматического приемника предложили А. А. Сивков и В. В. Гуд [206] (рис. 11). Лучистая энергия нагревает поглощающее тело 5, а за ним и воздух в камере 3, который, расширяясь, давит на мембрану 4. Это приводит к изменению электрического сопротивления тензометрической фольги 6. [c.21] В пневматических приемниках с увеличением чувствительности возрастает и постоянная времени. Для этих приемников соотношения между чувствительностью и инерционностью были детально исследованы Н. А. Панкратовым [176]. [c.22] Оптический метод исследования, предложенный Э. Шмидтом и осуществленный В. С. Жуковским, А. В. Киреевым и Л. П. Шамшевым [108], лишь косвенно напоминает описанные выше. При распространении света в однородной по составу среде его скорость зависит от оптической плотности среды, которая в свою очередь является функцией массовой плотности, а значит, температуры и давления. При наличии градиента массовой плотности всякий световой луч, не параллельный вектору градиента плотности, искривляется в сторону увеличения плотности среды. [c.22] Во всех случаях конвективного теплообмена в непосредственной близости к поверхности теплоотдачи существует ламинарный подслой, в котором передача тепла осуществляется за счет теплопроводности. При малых проекциях градиента давления на перпендикуляр к теплообменной поверхности градиент относительной плотности будет равен по величине градиенту относительной температуры, но противоположен по направлению. [c.22] Исследуемый сравнительно короткий цилиндр освещался узким кольцевым пучком параллельных лучей света. Отклонение лучей фиксировалось на пленке, достаточно удаленной от выходного (для световых лучей) тор.ца цилиндра. Угол отклонения луча на выходе пропорционален градиенту температуры в подслое, а следовательно, и тепловому потоку, проходящему через поверхность цилиндра на данной образующей. Измерение получается корректным, если лучи не выходят за пределы ламинарного подслоя и если области торцовых возмущений невелики. Действительно, тепловой баланс хорошо сводился лишь при малых потоках. При больших потоках тепловой баланс в значительной мере не вязался. Это объясняется тем, что большим потокам соответствует ранний выход луча из пограничного подслоя в область пониженного градиента плотности. [c.22] Вернуться к основной статье