ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Предварительное качественное рассмотрение из "Магнитные осцилляции в металлах " При каждом таком событии мы должны ожидать, что полная энергия Е заполненн 1х состояний будет иметь некоторую особенность (оказывается, что это скачок в зависимости йЕ/йН, т.е. М, от Я), и потому следует ожидать, что энергия и намагниченность при изменении Я будут осциллировать в обратном поле 1/Я с периодом, определяемым соотношением (2.3), или с частотой F, определяемой соотношением Онзагера (2.4). [c.47] Теперь мы перейдем к систематическому изложению теории, приводящей к формуле Лифшица—Косевича (Л К) [266] для осциллирующей части свободной энергии системы невзаимодействующих квазичастиц, поведение которых описывается произвольной зависимостью энергии Е от волнового вектора к. Изложение будет вестись в следующем порядке. [c.48] Хотя теория направлен на получение осциллирующего термодинамического потенциала 12, в процессе вычислений мы также получим осциллирующую намагниченность М и осцилляции плотности состояний и энергии Ферми. На каждой стадии результаты для произвольного закона дисперсии е к) иллюстрируются с помощью модели газа свободных электронов, свойства которого обычно можно вывести более элементарным способом. Обсуждение осцилляций тепловых и механических свойств, которые, как и М, выводятся из 12, а также других видов осцилляций мы отложим до гл. 4. В заключение будут кратко рассмотрены многочастичные эффекты, которые, как выясняется, только при экстремальных условиях существенно меняют вид формулы ЛК, хотя параметры, входящие в формулу, могут заметно измениться. [c.49] Вернуться к основной статье