ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Относительные измерения интенсивности из "Молекулярное рассеяние света " Относительные измерения коэффициента рассеяния, сделанные разными авторами, вполне удовлетворительно согласуются между собой, и здесь не возникает тех осложнений, с которыми связаны абсолютные измерения интенсивностей. [c.252] Зависимость интенсивности рассеянного света от температуры в широком интервале температур исследована Pao [371] для большого количества жидкостей. [c.252] В трех жидкостях измерялись также во всем температурном интервале сжимаемость и коэффициент деполяризации и выполнены вычисления относительной интенсивности / //зо°с по формуле, аналогичной (18.7). Все эти результаты приведены в табл. VL Хорошее согласие вычисленных и измеренных значений указывает на то, что практически весь температурный ход интенсивности определяется температурным ходом и А . Некоторое отступление вычисленных значений от измеренных при высокой температуре обусловлено приближением к критической температуре, где (18.7) перестает быть справедливой (см. 2). [c.252] Представляют несомненный интерес качественные наблюдения и относительные измерения интенсивности света, рассеянного в жидком гелии, в особенности учитывая историю вопроса. [c.252] Еще до того, как появилась известная теория Ландау [372], правильно описывающая свойства жидкого гелия, Лондон [3731 рассматривал .-переход в гелии (переход Не I в НеП) как прямой аналог конденсации идеального газа Бозе — Эйнштейна. [c.252] Если бы дело обстояло именно таким образом, как полагал Лондон, то, как это было показано Галаниным [374] и Шиффом [375], в Я.-точке должно было бы наблюдаться сильное возрастание интенсивности рассеянного света. [c.252] По оценке Галанина и Шиффа интенсивность рассеяния в Я.-точке должна была бы возрасти в 10 —10 раз. [c.252] Эта величина RgQ для жидкого гелия приблизительно в 100 раз меньше RQQ для воды при комнатной температуре (см. табл. 10) и такого же порядка, как для воздуха (см. табл. 6). [c.253] Из выводов [374, 375] следует, что интенсивность рассеянного света в Я-точке должна быть больше, чем в жидкой воде при комнатной температуре в 50 или даже 500 раз. Другими словами, при переходе от Не I к НеП должна была бы наблюдаться весьма яркая вспышка. [c.253] В первых экспериментальных исследованиях рассеяния света в жидком гелии Мак-Ленаном, Смитом и Вильгельмом [377] не получено определенных результатов и не отмечено аномально большого рассеяния света. [c.253] В опытах Яковлева [378] визуально оценивалась интенсивность света, рассеянного в воздухе и в жидком Не П, и было установлено, что интенсивность рассеяния в жидком Не П имеет тот же порядок величины, что и в воздухе при комнатной температуре, и таким образом было доказано, что предполагаемого огромного возрастания интенсивности в действительности нет. [c.253] Основываясь на теории Ландау [372], описывающей свойства жидкого гелия, Гинзбург [147] указал, что интенсивность рассеянного света в жидком гелии вплоть до температур 0,1° К описывается формулой Эйнштейна — Кабанна (1.94) (см. также 1 и 5), и это, как мы сейчас увидим, находится в соответствии с опытом. [c.253] Лаусон и Мейер [379] снова вернулись к вопросу об измерении интенсивности рассеянного света в жидком Не П и выполнили количественные измерения коэффициента рассеяния в жидком гелии при разных температурах по отношению к коэффициенту рассеяния газообразным гелием при температуре кипения(табл.12). В их опыте рассеянный свет регистрировался фотоумножителем, охлажденным до температуры 50° К. [c.253] В пределах ошибок эксперимента, составляюш,их 10%, рассчитанные и измеренные значения находятся в хорошем согласии между собой, что количественно подтверждает прежнее наблюдение [378] и выводы теории [147]. [c.254] Вернуться к основной статье