ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Действие гармонической вынуждающей силы из "Введение в теорию механических колебаний " Полученное решение представляет разность двух гармонических составляющих с различными частотами. В действительности этот процесс можно наблюдать лишь в самом начале, так как неучтенные при составлении уравнения силы трения вызывают постепенное затухание колебаний с собственной частотой к (см. ниже 6). Поэтому по истечении некоторого времени колебания становятся практически моногармоническими с частотой со. [c.107] Если частоты со и близки между собой, то возникнут биения, как и всегда при сложении двух гармонических колебаний (см. 4, рис. 4.5) однако и в этом случае с течением времени и постепенным исчезновением одной из гармоник (с частотой к) движение будет все больше приближаться к моногармоническому с частотой со. [c.107] КО раз амплитуда установившихся вынужденных колебаний больше перемеш,ения дет = Н/с, вызываемого статически приложенной силой //. Для случая, когда Н не зависит от со, зависимость коэффициента динамичности от отношения частот и//с представлена графиком на рис. 5.5 ( резонансная кривая ). [c.108] Соответствующая резонансная кривая показана на рис. 5.6. В отличие от резонансной кривой на рис. 5.5 при неограниченном возрастании частоты ю амплитуда колебаний стремится не к нулю, а к значению Kja. [c.109] Здесь нужно обратить внимание на появление члена kt oskt, содержащего время вне знака косинуса, т. е. неограниченно возрастающего во времени этот член называется резонансным (вековым). Ниже, в 6, будет установлено, что силы трения ограничивают это возрастание, так что амплитуда колебаний остается конечной и при I оо. [c.109] Пример 5.3. Для условий предыдущего примера определить допустимые значения коэффициента жесткости с, если требуется, чтобы дополнительное усилие в подвеске не превосходило 5 % статического значения усилия т . [c.110] Вернуться к основной статье