ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Волновая функция из "Начала теоретической физики Механика Теория поля Элементы квантовой механики " В действительности система когерентных состояний с фиксированным а и произвольными д м р является даже сверхполной, и для построения полной системы достаточно использовать лишь некоторые из них. Можно даже найти всего лишь счетную последовательность когерентных состояний, являющуюся полной. [c.417] Как мы убедились в конце раздела 10, можно выбрать такое представление, в котором все координаты диагональны. Такое представление, называемое координатным представлением, часто используют в квантовой механике преимущественным образом. [c.417] Но если мы преимущественно работаем в одном фиксированном представлении, то обозначения для представителей векторов и операторов можно упростить способом, который особенно удобен, если диагональные в избранном представлении наблюдаемые имеют непрерывный спектр. [c.417] Эту запись можно рассматривать при желании как произведение коммутирующего со всеми операторами полного набора оператора тр( ) (ср. 7) на некоторый стандартный (для данного представления) вектор ), который имеет одинаковые составляющие по всем базисным векторам 1 ) (g = 1. [c.418] наконец, вообще держать ) постоянно в уме (или не держать его там) и выписывать только il)(g), памятуя, что эту волновую функцию можно умножать на операторы только слева. Именно так и поступают в большинстве изложений квантовой механики. [c.418] Переведем их в сокращенную запись, выбирая в качестве стандартного -представления координатное представление. [c.420] Мы видим отсюда, что сокращенные обозначения связаны и с впределенными неудобствами — в них не заготовлено места для EW-OB оператора, собственным вектором которого является рассматриваемый вектор — поэтому приходится такие уточнения вводить в виде дополнительных подстрочных (или надстрочных) индексов. [c.422] Вернуться к основной статье