ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Собственно-энергетические функции из "Физическая кинетика " Уже упоминалось, что диаграммная техника Келдыша применима также и к равновесным системам при Т О. Предположим, что внешнее поле отсутствует и перейдем от координатного к импульсному представлению, разложив все С-функции в интегралы Фурье. Тогда, обычным образом, каждой линии на диаграммах приписывается определенный 4-импульс и этим линиям сопоставляются, по тем же правилам, функции I/ (Q), С (Р) в импульсном представлении. [c.479] Как и всякая разумная диаграммная техника, гехника Келдыша позволяет проводить суммирования диаграмм блоками . Важнейшими такими блоками являются так называемые собственно-энергетические функции. [c.479] Функцию —представляющую всю внутреннюю часть диаграммы, называют собственно-энергетической. Точная же собст-венно-энергетическая функция (которую и обозначают посредством — Щ определяется суммой всех возможных диаграмм указанного типа. В соответствии с тем, что в излагаемой технике каждой вершине диаграммы должен еще быть приписан знак + или —, существуют четыре точные собственно-энергетические функции, в соответствии со знаками их йыходной и входной вершин обозначим их как 2 + +, 2 +, 2 + . [c.480] Уравнения (94,6) не содержат вовсе функций О , зависящих от выбора нулевого состояния системы невзаимодействующих частиц. Таким образом, всякая зависимость от этого выбора исчезает. Но наличие в уравнениях дифференциальных операций приводит к неоднозначности их решений. Эта неоднозначность проявляется присутствием функций О в интегральных уравнениях (94,4). [c.482] Преобразовав таким же образом матрицы и 2, мы оставим уравнение (94,4) инвариантным. [c.482] Отметим, однако, принципиальную особенность уравнений (94,16 — 17), отличающую их в общем случае от обычного кинетического уравнения они содержат две, вместо одной, временных переменных и В следующем параграфе будет показано, каким образом это различие устраняется в квазиклассическом случае. [c.483] Вернуться к основной статье