ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термодинамические функции из "Введение в термодинамику Статистическая физика " Действительно, вероятность того, что значение некоторой величины Ь лежит в пределах Ь я Ь + с1Ь, равна среднему от = /(Л), причем f L) =. = 1, если и . Ь С. и + йЬ, и /( ) = О, если Ь лежит вне этого интервала. Точно так же из (35.5) может быть получен закон распределения для любого числа коммутирующих между собой величин. [c.285] Так же как и в классической статистике, в квантовой статистике средние, взятые с помощью канонического распределения, дают (для системы в термостате ) значения физических величин, относящиеся к термодинамическому равновесию. Эти средние в конечном счете должны быть интерпретированы как средние по времени. Так же как в классическом каноническом распределении, в квантовой статистике величины 0 и Ч по-прежнему имеют смысл 0 — абсолютной температуры, а Ч — свободпой энергии. Легко убедиться прежде всего, что рассуждения, приведенные в И и показывающие, что 0 — температурный параметр, могут быть перенесены и в квантовую статистику. [c.285] Эго — уравнение Гиббса — Гельмгольца. [c.286] Оператор Гамильтона нашей системы Я зависит от внешних параметров а), аг,. .., так как от них зависит потенциальная энергия системы. При этом а определяют положение внешних тел л рассматриваются как числа и не как операторы). Таким образом, состояние внешних тел описывается классически. Собственные функции г ), и собственные значения энергии Е, зависят от параметров ау, Ог,. .. [c.286] Из равенств же (36.1) и (36.3), как было показано в И, вытекают основные термодинамические уравнения. [c.287] Вернуться к основной статье