ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обсуждение из "Термодинамика и статистическая физика Т.3 Изд.2 " Таким образом, введение гидродинамической шкалы времени — это второй этап ее огрубления (первый был связан с переходом от механического к кинетическому этапу эволюции, когда мы полагали At т Тст). [c.328] ввиду перехода к шкале I т сама функция Р в гидродинамическом приближении мало отличается от локального распределения, т. е. [c.329] Несмофя на ясность и физическую согласованность общей профаммы метода, практическая реализация ее приводит к весьма громоздким выкладкам (отметим, что в нее полностью включается проблема исследования свойств линеаризованного интефала столкновений с использованием специальных функций Сонина и т. п., см. задачу 48). В упрощенном виде мы проведем эти исследования в разделе задач ( 8). А сейчас Офаничимся только несколькими замечаниями. [c.329] Так как парафаф, посвященный уравнению Больцмана, по естественным причинам получился большим, то мы провели необходимые обсуждения в каждом из его пунктов, так сказать, по горячим следам. Нам остается сделать только два обших замечания. [c.330] Формируется локальное максвелловское распределение и образуются локальные характеристики n(t, г), u(t, г), 0( , г). Непосредственная зависимость функции F от t переходит в зависимость от времени через локальные гидродинамические переменные F(t,x) = F(x n,u, 0). Через уравнения гидродинамики в задачу входят граничные условия. Решение этих уравнений определяет время макроскопической релаксации т к состоянию статистического равновесия. [c.331] Граничные условия и форма сосуда становятся несущественными. Функцией распределения является распределение Шббса. [c.331] Предположим теперь, что все условия выполнены (т. е. о т и Д о)-Посмофим, как будут развиваться события дальше. В момент I = 2 о система придет в первоначальное состояние, но с обращенными скоростями. Но состояние в момент = О было инвариантно по отношению к обращению скоростей частиц как всякое равновесное состояние, и поэтому дальше события будут развиваться, как будто бы начиная от нуля. А в целом получаетсЯ так называемое эхо (см. рис. 202). [c.332] Таким образом, парадокс Лошмидта по существу своему парадоксом не является. Просто ни сам Лошмидт, ни почитатели его парадокса в пылу дискуссии не задумывались над тем, каким условиям необходимо удовлетворить, чтобы эффект антикинети-ческого состояния мог бы действительно реализоваться, как реализуется спиновое эхо. [c.333] Вернуться к основной статье