ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Задание термодинамической системы и ее состояния в макроскопической теории из "Термодинамика и статистическая физика Т.1 Изд.2 " Таким образом, термостат играет по отношению к исследуемой системе роль не только термометра вт = в, но одновременно и манометра рт = р. [c.29] Способ 6 фиксйрует параметры в, р, а, М, (точная величина объема системы V не фиксируется вследствие подвижности поршня). [c.29] конечно, придумать еще ряд способов выделения системы, но для наших целей будет вполне достаточно этйх четырех. Сделаем несколько замечаний по их поводу. [c.29] Этот вопрос, по существу, нами уже обсужден в предыдущем параграфе (см. п. 3), где мы установили принцип термодинамической аддитивности и сформулировали процедуру статистического предельного перехода расхождение в результатах, обусловленное различным устройством границ системы, оказывается в относительном выражении порядка по сравнению с единицей, предельная статистическая процедура же вообще делает их неразличимыми. И это верно не только для стенок предложенных нами условных моделей, но и любых других, включая вполне физические (рис. 12), важно только то, что они выделяют равновесную термодинамичес- v кую систему (для неравновесных систем, в которых существуют подпитываемые через стенки внешними источниками энергетические и иные потоки и т.д., такого полного безразличия по отношению к граничным условиям уже, естественно, не возникает). [c.30] В варианте а параметр S — это энергия системы N тел как она понимается в механике (т.е. это сумма кинетических энергий всех частиц плюс сумма энергий взаимодействия их друг с другом и с внешними полями, включая стенки сосуда). [c.30] Так понимаемую энергетическую характеристику системы в термодинамике называют внутренней энергией системы. [c.30] После установления способа описания системы наступает втррой момент в процедуре задания статистической системы. [c.31] Естественно, что такое воздействие на систему реализуется ч рез стенки (условные или реальные), фиксирующие определенное состояние системы, и так как они тоже Являются термодинамическими системами, то их участие в общем энергетическом, материальном и т.д. балансе с практической точки зрения исключить невозможно. Однако, как мы уже договорились в 1, п. 26), рассматривая термодинамику только выделенной этими стенками системы, мы совершенно не будем интересоваться, какие энергетические затраты идут на деформацию стенок, каково трение поршня о цилиндр (сухое, мокрое или еГо вообще нет), какова теплоемкость материала стенок, чем создаются внешние поля й другими чисто внешними по отношению к исследуемой системе аксессуарами. Поэтому вся испоЛьзуемая в термодинамике описательная часть относится именно к выделенной термодинамической системе (или их фуппе), включая и описание разных типов внешних воздействий и ootвeт твyющиx этим воздействиям макроскопически фикс11руемых характерных реакций самой системы (без учета реакции стенок). [c.31] Эта энергия 6Q и называется количеством тепла, которое система получает (в случае 6Q О, или, как говорят, в случае нагревания системы) или отдает (в случае 6Q О, т.е. в случае ее охлаждения) через теплопроводяшую стенку, соединяющую ее с термостатом. [c.34] Это так называемое калорическое уравнение состояния. [c.34] Мы покажем в дальнейшем (см. 4), что этот необходимый минимум — действительно все, что требуется для задания макроскопической системы в термодинамике, т.е. в этом задании, если, конечно, калорическое уравнение (б) совместимо с уравнениями состояния (а) (см. 4), нет переопределения системы, т.е. нет излишней информации о ней, и что этих уравнений состояния достаточно для расчета с помощью аппарата макроскопической термодинамики всех остальных характеристик термодинамической системы (имеется в виду прямая постановка термодинамической задачи возможны, конечно, и различные обратные ее варианты). [c.34] Вернуться к основной статье