ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения Максвелла и их физический смысл из "Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 " Пусть читателя не пугает некоторая абстрактность этого параграфа и следующих за ним. Понимание основ теории Максвелла—единственный ключ, открывающий доступ ко вполне конкретным вещам, о которых будет идти речь дальше. [c.236] Уравнение (7.1) есть выражение теоремы Гаусса, согласно которой поток электрической индукции через замкнутую поверхность равен числу 4тс, умноженному на полный электрический заряд, заключенный внутри этой поверхности. [c.237] Уравнение (7.2) выражает тот факт, что не существует магнитных зарядов поток магнитной индукции через любую замкнутую поверхность равен нулю. [c.237] Уравнение (7.3) выражает закон индукции Фарадея циркуляция электрического поля по произвольной замкнутой кривой равна измене нию потока магнитной индукции через произвольную поверхность, огра 1шченную этой кривой. Содержание этого уравнения иллюстрирует рис. 225, где пунктирные светлые стрелки изображают вектор В в некоторый момент I, пунктирные черные — его приращение АН за малый промежуток времени замкнутые кривые—силовые линпи электрического поля, возникающие в результате изменения магнитной индукции. Элек трические силовые линии образуют левый винт с направлением приращения вектора В. Именно этот факт выражается знаком —, стоящим перед правой частью уравнения (7.3), в отличие от знака перед правой частью уравнения (7.4). [c.237] Это можно выразить так ток проводимости в проводе замыкается током смещения через конденсатор . [c.238] Это уравнение иллюстрирует рис. 227. Светлые стрелки указывают значение вектора D в некоторый момент времени t, черные — приращение AD вектора JJ за малый промежуток времени Ai. Пунктирные замкнутые кривые — силовые линии магнитного поля, возникающего вследствие изменения потока электрической индукцпи. Обратим внимание на то, что магнитные линии образуют правый винт с направлением тока смещения, т. е. направлением вектора AD. [c.239] Подобно тому как для теоретического исследования упругих волн (гл. VI, 2) необходимо, кроме законов механики, знать, какова в рассматриваемой среде связь между напряжением и деформацией, для теоретического исследования электромагнитных явлений необходимо, кроме уравнений (7.1)—(7.4), знать связь между D vl Е, В Н, j ш L. Среда называется линейной, если компоненты этих векторов связаны линейными соотношениями. Мы будем рассматривать здесь частный случай изотропной среды, т, е. среды, свойства которой во всех направлениях одинаковы. Соотношения между рассматриваемыми векторами тогда особенно просты. [c.239] Подобно тому как мы поступили в гл. VI для упругих волн, мы рассмотрим подробно лишь случай распространения плоского электромагнитного поля—такого поля, в котором все величины зависят только от одной пространственной координаты х (и, разумеется, от времени t). [c.240] Вернуться к основной статье