ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Нелинейная геометрическая оптика из "Теория волн " Рассмотрим поведение волнового пучка в нелинейной среде в приближении геометрической оптики. Для перехода к геометриче-ской оптике нужно в уравнениях (1.9) и (1.10) устремить длину волны к нулю, или волновое число к бесконечности. Тогда уравнение переноса (1.10) не изменится, а в уравнении эйконала (1.9) исчезнет дифракционный член. При этом оставшаяся нелинейная сила будет описывать влияние на ход лучей неоднородностей, наведенных в нелинейной среде волновым пучком. Явление искривления лучей из-за нелинейности среды называется нелинейной рефракцией. [c.282] Рассмотрим отдельно самовоздействие трехмерных и двумерных пучков. [c.286] В среде с бз О ширина пучка согласно (2.18) уменьшается, развивается самофокусировка (рис. 9.1, а). Нелинейный фокус, где ширина пучка обращается в нуль, расположен на расстоянии / нл от входа в среду. Таким образом, величина / нл (2.15) равна фокальной длине толстой нелинейной линзы, создаваемой в среде с 63 О коллимированным трехмерным пучком т = , Rq = оо) с параболическим профилем интенсивности (2.13). То обстоятельство, что кривизна лучей увеличивается по мере приближения к нелинейному фокусу, отражает лавинообразный характер самофокусировки. [c.286] Вернуться к основной статье