ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Прямое взаимодействие между частицами из "Метод функций Грина в статистической механике " СТВО (12.23) представляет собой обычное уравнение Гиббса — Гельмгольца. [c.119] Заметим, что величина (Я ) есть функция переменных -I, Т, V. Характеристической функцией в этих переменных является термодинамический потенциал 2, для вычисления которого мы и будем использовать (Я ) согласно (12.25). [c.119] Естественно, заранее делается предположение, что 2 есть конечная величина, не равная тождественно нулю. [c.119] Производя выкладку, совершенно аналогичную только что описанной, легко убедиться, что эта формула справедлива и для системы бозе-частиц. [c.121] Здесь V — объем системы [не путать с потенциальной энергией частицы во внешнем поле V (л )1], а символ Зр. как всегда, обозначает шпур по спиновым индексам. При Г— 0 выражение (12.30) превращается в формулу для энергии основного состояния, полученную в работах [4] — [6] (мы воспользовались здесь приемом, предложенным в [6]). [c.121] Первое слагаемое здесь формально совпадает с выражением для удельной средней энергии идеального газа (Бозе или Ферми) второе слагаемое есть формально удельная средняя энергия некоторого идеального бозе-газа. Напомним в связи с этим, что переменные V, Е к у, Е в первом и втором слагаемых имеют, вообще говоря, разный смысл [см. (9.26) и (9.44)]. Различны и области интегрирования по Я и Е. Поскольку спектральная функция, принадлежащая Оз.с-асимптотически при У— оо не зависит от. V, то же справедливо и для Z2. [c.124] Вернуться к основной статье