ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Особые случаи решения уравнений движения из "Гидродинамика вспомогательных трактов лопастных машин " Движение жидкости в непроточных полостях. В некоторых случаях радиальная протечка через полость равна нулю, т. е. полости являются непроточными. Аналогично случаю с радиальной протечкой, не равной нулю, можно рассчитать гидродинамические параметры потока, используя уравнения импульсов при заданных граничных профилях скорости. Однако нахождение этих граничных профилей связано с определенными трудностями. Поэтому в данном случае воспользуемся более простой моделью течения, справедливой лишь для этого частного случая, но значительно упрощающей расчет и в большой степени снимающей трудности определения граничных условий. [c.30] Как установлено рядом экспериментов [14, 51] и отмечено в п. 1, при отсутствии протечки в боковой полости между вращающимся диском и корпусом выделяется так называемое ядро потока, вращающееся по закону твердого тела (рис. 10). Для ламинарного течения выделение ядра потока при больших числах Ке доказано теоретически [14]. [c.30] Заметное изменение окружной составляющей скорости, а также радиальные токи наблюдались лишь в пограничных слоях между ядром потока и ограничивающими твердыми поверхностями. [c.30] Графики функций fi, /2, /а. /5 даны на рис. 11 и 12. [c.33] Используя эти зависимости, складываем графически 2 и fz со гласно уравнению (64) для открытой на периферии полости прр вычисленных значениях комплексов и г 2 р и совмещаем полученную сумму с графиком функции /1. Абсцисса точки пересечения кривых является корнем этого уравнения. В случае закрытой на периферии полости корнем уравнения (65) является абсцисса точки пересечения функций /1 и /5. [c.34] При ограничивающей вращающейся цилиндрической стенке следует принимать (0с = с0, а при неподвижной — с = 0. [c.35] Движение жидкости в ступенчато изменяющейся по радиусу полости. В реальных конструкциях лопастных машин значительное (ступенчатое) изменение расстояния между торцовыми стенками полости (т. е. на конечную величину в пределах одного радиуса) встречается редко. Однако при наличии резкого изменения ширины полости вблизи угловых точек возникают застойные зоны, в которых происходит диссипация энергии жидкости. В таких случаях предложенный в пп. 3 и 4 способ решения уравнений движения не пригоден. При небольших изменениях ширины полости застойные зоны невелики и мало влияют на характер течения. Кроме того, для расчета течения в полости с изменяющейся по радиусу шириной можно приближенно заменить ее примыкающими по радиусу полостями — зонами постоянной ширины. В последнем случае застойные зоны в реальной полости отсутствуют, и можно применить внутри каждой зоны способ, разработанный в пп. 3 и 1.4, а граничные условия найти, решая уравнения движения в сечениях резкого изменения ширины полости. [c.35] Таким образом, если на одном участке масштаб скорости можно выбирать произвольно, то при резком изменении сечения масштаб скорости должен быть изменен в соответствии с уравнением (71). [c.36] Вернуться к основной статье